مستويات الطاقة الروبيترونية التجريبية لأكسيد النيتروز Empirical rovibrational energy levels for nitrous oxide

المجلة: Journal of Quantitative Spectroscopy and Radiative Transfer، المجلد: 316
DOI: https://doi.org/10.1016/j.jqsrt.2024.108902
تاريخ النشر: 2024-01-20

مستويات الطاقة الروبيترونية التجريبية لأكسيد النيتروز

جوناثان تينيسون , تيبور فورتنباشر , سيرجي ن. يورتشينكو , أتيلا جي. تشاسار قسم الفيزياء وعلم الفلك، كلية لندن الجامعية، شارع غاور، لندن WC1E 6BT، المملكة المتحدة معهد الأبحاث النووية (أتومكي)، H-4001 ديبريسين، المجر مجموعة أبحاث الأنظمة الكيميائية المعقدة HUN-REN-ELTE، H-1117 بودابست، شارع بازماني بيتر 1/A، المجر مختبر الهيكل الجزيئي والديناميات، معهد الكيمياء، جامعة إلت إيوتفوس لوراند، H-1117 بودابست، شارع بازماني بيتر 1/A، المجر

معلومات المقال

الكلمات المفتاحية:

مستويات الطاقة الروبيترونية

مارفيل

الملخص

تم إجراء مسح للعدد الهائل من الانتقالات الروبيترونية المقاسة لأكسيد النيتروز، والذي إما يؤكد المواقع، والتعيينات، وعدم اليقين في القياسات أو ينفي على الأقل واحدة منها. تم تحليل بيانات من 95 مصدر أدبي وتم تعديل تعييناتها إلى مجموعة موحدة من البوليدات وأرقام العد المرتبطة بها. هذه نتيجة مهمة للدراسة الحالية ويوصى بهذه المجموعة الكانونية من تعيينات الحالة الاهتزازية للدراسات المستقبلية. ثم خضعت القائمة المعدلة من 67930 انتقالًا (43246 فريدة) لتحليل شامل باستخدام مارفيل (مستويات الطاقة الروبيترونية النشطة المقاسة)، مما أسفر عن 17561 مستوى طاقة روبيترونية تجريبية. تم تحديد عدم اليقين لهذه المستويات باستخدام نهج البوتستراب الذي تم تنفيذه حديثًا. تشير عدم اليقين في البوتستراب إلى أن عدم اليقين لحوالي من مستويات الطاقة كان يجب أن يزيد بشكل كبير، غالبًا بأكثر من 10 مرات مقارنة بتقديرات عدم اليقين السابقة. هذه الدراسة تقدم قيمًا تجريبية لـ 78 أصل نطاق من للحالات التي حيث هو عدد الكم الزاوي الاهتزازي. تم مقارنة الانتقالات المقاسة ومستويات الطاقة التجريبية مع قوائم خطوط SISAM وقائمة NOSL-296 الأخيرة مع النتيجة أنه بينما الاتفاق العام جيد، لا تزال هناك عدد من القضايا التي تتطلب مزيدًا من الدراسات التجريبية والنمذجة الدقيقة. 1. المقدمة

أكسيد النيتروز، المعروف عمومًا باسم غاز الضحك بسبب تطبيقاته الطبية في الجراحة وطب الأسنان، هو جزيء ثلاثي الذرات غير متماثل خطي بصيغة

هو نوع جوي نادر على الأرض، حيث كانت تركيزاته الجوية تنمو ببطء في العقود الأخيرة ويعتقد أنه أحد المدمرين الرئيسيين المتبقيين للأوزون الستراتوسفيري [1]. تم اقتراحه كنوع قابل للرصد في الكواكب الخارجية الشبيهة بالأرض [2] وتم اعتبار طيفه كإشارة حيوية محتملة [3]. لذلك، مدرج في قائمة الأنواع المستهدفة في مهام توصيف الكواكب الخارجية [4،5]. تم التحقيق بدقة في طيف الدوران-الاهتزاز لجزيء
الخطّي [6-180]. غالبًا ما تناولت هذه الدراسات قضايا تتعلق بالوجود الجوي لـ وشملت أيضًا أسئلة أساسية تتعلق بالديناميات والطيفية للجزيء نفسه. لعبت الدراسات عالية الدقة لطيف دورًا مهمًا في توفير معايير معايرة تردد الأشعة تحت الحمراء [20،62،66،68-70،84،108]. تركز هذه الدراسة على النظير الرئيسي لأكسيد النيتروز،
. كانت هناك العديد من الدراسات التجريبية لطيف التي أسفرت عن بيانات عالية الدقة (مفصولة دورانيًا) يمكن استخدامها خلال الدراسة الحالية. هناك عدد كبير من الأوراق
, , , 109،112،115،117،121-123،126،130،131،135،138،139،143،144،147،149، التي لا تقدم بيانات انتقالية عن مفيدة مباشرة للدراسة الحالية. من المهم أن بعض هذه الأوراق تقدم تجميعات قوائم الخطوط، سواء كانت (شبه) تجريبية [125،151،179،181،182] أو تلك التي تعتمد على استخدام حسابات الحركة النووية المتغيرة [177]. أحدث قائمة خطوط ذات صلة بالدراسة الحالية هي NOSL-296 [179]، التي نُشرت بينما كانت هذه العمل تقترب من الاكتمال.
هناك عدد من الدراسات النظرية، أجريت بمستويات مختلفة من التعقيد، تتعلق بتمثيل سطح الطاقة المحتملة [183-189] و(الرو) الاهتزازية [177،188،190192] لأكسيد النيتروز. هذه الدراسات، التي تقدم أفضلها مجموعة كبيرة جدًا من الطاقات الروبيترونية، على الرغم من وجود اختلافات كبيرة نسبيًا بالنسبة للمعلومات التجريبية، وقوائم خطوط ضخمة، مهمة لفهم الطيفية الدورانية-الاهتزازية لـ وبشكل خاص، ترتيب حالات الاهتزاز الخاصة به.
في بداية المشروع الموصوف هنا، جمعنا جميع بيانات الانتقالات الروبيترونية التجريبية المتاحة لـ مع التعيينات وعدم اليقين المتاحة، ووضعناها في قاعدة بيانات. حددت هذه المرحلة الأولية قضايا مع النطاقات التي تم إعطاؤها تعيينات اهتزازية مختلفة في أوراق مختلفة. لذلك كان من الضروري تطوير مجموعة فريدة من التسميات الاهتزازية للسماح بمعالجة البيانات. بعد إعادة تسمية هذه البيانات، تم تشكيل شبكة طيفية [193195] من الخطوط الملاحظة. سمح ذلك بالتحقق من صحة الغالبية العظمى من الانتقالات المقاسة. في بعض الأحيان، سمح نفس الإجراء بتحديد قياسات متضاربة أو غير صحيحة. بعد مسح الانتقالات المقاسة وتنظيف قاعدة البيانات، حسبنا الطاقات الروبيترونية التجريبية للحالات المعنية في الانتقالات المقاسة بمساعدة أحدث إصدار من خوارزمية ومستودع مستويات الطاقة الروبيترونية النشطة المقاسة (مارفيل) [193،195-197]. تم توفير مجموعة الانتقالات المقاسة ومستويات الطاقة الروبيترونية التجريبية التي تم الحصول عليها في المعلومات التكميلية المرفقة بهذه الورقة. تم مقارنة مستويات الطاقة الروبيترونية التجريبية المستخلصة في نهاية هذه الدراسة مع نتائج الأدبيات السابقة [125،179]، مما يكشف عن عدة قضايا.

2. التفاصيل النظرية

2.1. مارفيل

تستند خوارزمية مارفيل، التي تم استخدامها على نطاق واسع خلال هذه الدراسة، إلى نظرية الشبكات الطيفية (SN) [193-195]. شبكة SN لجزيء هي رسم بياني حيث تمثل مجموعة الرؤوس الحالات الكمومية المنفصلة للجزيء، ومجموعة الحواف تتوافق مع الانتقالات (المسموح بها) بين الحالات الكمومية. عندما تتوفر عدد كبير من الانتقالات المترابطة المقاسة بدقة ومخصصة لنظير معين من الجزيء، فإن مارفيل ينتج طاقات روبيترونية تجريبية لمجموعة .
يتم استخدام أحدث إصدار من كود مارفيل، المستند إلى خوارزمية مارفيل، للحصول على مستويات الطاقة الدورانية-الاهتزازية التجريبية لـ جميعها مميزة بعدم يقين محدد جيدًا. يتم اشتقاق الطاقات وعدم اليقين لمجموعة من مجموعة من الانتقالات الدورانية-الاهتزازية المقاسة سابقًا [6،7،9،10،12،17،18،22-24،27،28،30- ، 108،110،111،113،114،116،118-120،124،125،127-129،132-134،136-137،140-142،145،146،148،150،153،155-159،164،168-170،173-176،178] مع تسميات مناسبة وعدم يقين. لاحظ أن عدم اليقين في الطاقات التجريبية يعكس ليس فقط دقة القياسات الفردية ولكن أيضًا طوبولوجيا SN؛ على سبيل المثال، كيف ترتبط الانتقالات الأكثر دقة.

2.2. التسمية

يمكن تمييز الحالات الاهتزازية المنخفضة لجزيئات شبه صلبة باستخدام التسمية القياسية للمهتز التوافقي (HO) [198]. في حالة جزيء الطريقة القياسية للإشارة إلى الأساسيات هي كما يلي: (تمدد NO)، مع عدد موجي توافقي/غير توافقي من (انحناء متساوي)، مع أعداد موجية قريبة من و (تمدد NN)، عند [83،190]. عند إثارة وضع يمكن أن يكون للانحناءات في الطائرتين المتعامدتين مراحل مختلفة. وبالتالي، ينشأ زخم زاوي كما لو كان الجزيء المنحني يدور حول المحور الجزيئي. يُعرف عدد الكم الزاوي الاهتزازي هذا، ، بقيم إيجابية مع . لذلك، يمكن تمييز الحالات الاهتزازية على أنها ؛ وبالتالي، فإن التسمية لحالة الأرض الاهتزازية هي .
تطيع الأساسيات الاهتزازية (التوافقية وغير التوافقية) العلاقة التقريبية . تؤدي هذه العلاقات إلى العديد من الرنينات بين الحالات الاهتزازية المثارة لـ .
مما يعني أنه يتم تمثيلها بشكل أفضل باستخدام تدوين متعدد الأبعاد ( ) [199,200]، حيث يتم إعطاء رقم متعدد الأبعاد بواسطة

و هو رقم العد المتعدد الأبعاد (أفضل طريقة لتعريف يتم مناقشتها أدناه). بالإضافة إلى ذلك، يمكن أن تحدث الحالات مع مع كل من ‘e’ و ‘f’ من حيث التماثل بدون دوران، بينما تلك التي مع تتوافق فقط مع حالات ‘e’. أخيرًا، يتميز جميع الحالات برقم كمية الزخم الزاوي الكلي، ، الذي يجب أن يفي بـ لحالة اهتزازية معينة. عدد مفاجئ من المصادر احتوى على خطوط تم تعيينها لحالات مع . تمت إزالة هذه الخطوط جميعًا من التحليل الإضافي خلال المرحلة الأولية من دراستنا.
لاحظ أنه من هذه المجموعة من التسميات الأرقام الكمية الوحيدة الدقيقة هي و التماثل بدون دوران ; هذه تعطي أيضًا التماثل الكلي كـ ، حيث لحالات ‘e’ و 1 لحالات ‘f’. في ما يلي، يتم تسمية الحالات الروفيبراتية مع الخماسي ( )، مع e/f.
بينما من حيث المبدأ من السهل تعيين الحالات الاهتزازية إلى متعدد الأبعاد معين، من حوالي يزداد عدد الحالات مع تفاعلات متعددة الأبعاد كبيرة [175,178]، مما يؤدي إلى رنين بين حالات بأرقام متعددة أبعاد مختلفة. تخصيص أرقام العد للحالات الاهتزازية معقد أيضًا. بالنسبة للحالات مع 0 هناك توافق معقول في الأدبيات حول أرقام العد المناسبة لفرق الاهتزازية معينة. ومع ذلك، هذا ليس صحيحًا بالنسبة للحالات مع ، التي تظهر تباينًا كبيرًا في اختيار لنفس الحالة بين مصادر مختلفة؛ هذه التباينات ملحوظة بشكل خاص للحالات مع .
لتحقيق مجموعة فريدة من الأرقام الكمية، المطلوبة لاشتقاق الطاقات التجريبية عبر تحليل Marvel، اعتمدنا إجراء من خطوتين. من أجل أن نكون قادرين على معالجة البيانات بنجاح قمنا بتجميع الفرق وفقًا لأصول الفرق المذكورة، معتمدين على قيمة الأكثر استخدامًا في الأدبيات. بمجرد تجميع مجموعة الانتقال الكاملة والتحقق منها، قمنا بعد ذلك بإعادة ترقيم جميع المتعددات بافتراض أن أدنى حالة اهتزازية لكل مجموعة ( ) تم تسميتها بـ ، وأن الحالات مع كانت لها أصل فرقة واحد لزوج ‘ ‘ (شبه) المتساوي، وتم السماح بمستويات اهتزازية لم يتم ملاحظتها حتى الآن. للحصول على مجموعة رئيسية استخدمنا حسابات الحركة النووية المتغيرة الحديثة ‘Ames’ لـ Huang وآخرون [177]. لهذا الغرض، استخدمنا ببساطة مستويات الطاقة المحسوبة لإعطاء أدنى مستوى طاقة لكل فرقة اهتزازية ثم حددنا أرقام العد من هذه القائمة. تم الاحتفاظ برقم متعدد الأبعاد لفرقة اهتزازية معينة، حيث لم تكن هناك خلافات بين الأوراق التجريبية المختلفة. هذه الطريقة تجنبت الاعتماد على تعيينات الأرقام الكمية من أي من حسابات الحركة النووية المتغيرة [177,201] التي اعتبرناها خلال هذا المشروع؛ مثل هذه التعيينات معروفة أيضًا بأنها تواجه صعوبات للحالات الاهتزازية الأعلى، وفي الواقع، لا تتفق الدراستان دائمًا.
نلاحظ أن هذه الحسابات المتغيرة لا تعطي في الواقع أصول الفرق الاهتزازية للحالات مع حيث أن حالة غير فيزيائية لهذه الحالات الاهتزازية؛ في هذه الحالة استخدمنا أدنى مستوى ‘e’ مع لفرقة اهتزازية معينة. في الممارسة العملية، وجدنا أن الإجراء أعلاه أعطى نظام ترقيم قياسي، والذي نقدمه أدناه، دون أي مشاكل أو غموض كبير. تم إعطاء المجموعة الكاملة من تسميات الحالة الاهتزازية مع أصول الفرق الاهتزازية و/أو أدنى طاقات الحالة بالإضافة إلى الأرقام المتعددة وأرقام العد في المواد التكميلية. نقترح أن يتم اعتماد هذا النظام العددي للدراسات المستقبلية لعلم الطيف لـ .

2.3. تحديد عدم اليقين لمستويات الطاقة: نهج Bootstrap

من المهم نقل (الدقة العالية المفترضة) لنتائج قياسات مركز الخط الطيفي عالي الدقة إلى القيم الطاقية التجريبية المستمدة من خلال Marvel. بسبب القضايا التي يمكن للمرء أن يثيرها بشكل مشروع فيما يتعلق بدقة العديد من عدم اليقين في الخطوط المبلغ عنها في التجارب الطيفية عالية الدقة
الجدول 1
مثالان يوضحان كيف يعمل تطبيق طريقة Bootstrap في تحديد عدم اليقين، مع فترات الثقة، لمستويات الطاقة التجريبية.
مستوى الطاقة ( ) طاقة MARVEL عدم اليقين الأصلي. عدم اليقين Bootstrap. علامة الخط عدم اليقين الأولي. الطاقة المتوقعة
(17114 e 36) 10425.772 0.001 0.028 16KaCaKaPe. 1421 0.001 10425.772
04BeCaPeTa. 409 0.005 10425.814
(16 210 e 25) 9374.588 0.001 0.022 . 0.001 9374.588
04BeCaPeTa. 84 0.005 9374.635
04BeCaPeTa. 85 0.005 9374.634
في التحقيقات، يجب تحديد عدم اليقين المرتبط بمستويات الطاقة الروفيبراتية التجريبية بعناية خاصة. هناك حالات يمكن للمرء أن يتساءل فيها حتى عن المعنى الحقيقي لعدم اليقين لمستوى الطاقة التجريبية. في هذه الدراسة، نستخدم طريقة Bootstrap [202,203] لاشتقاق عدم اليقين النهائي لمستويات الطاقة التجريبية. فيما يلي نشرح بإيجاز لماذا انتقلنا من أفضل ممارسة سابقة لدينا [204] إلى تقنية Bootstrap.
لقد اختبرنا طرقًا مختلفة لتوليد عدم اليقين باستخدام إجراء Marvel، بما في ذلك طريقة قوية دعا إليها واتسون [205]، ومعالجة الانتقالات في مقاطع، بناءً على عدم اليقين المزعوم [204] (هذا النوع من عدم اليقين يسمى هنا وفيما بعد عدم اليقين الأصلي). للحصول على قاعدة بيانات طيفية متسقة ذاتيًا، في جميع الدراسات السابقة المعتمدة على Marvel، ثبت أنه من الضروري زيادة عدم اليقين يدويًا لبعض الانتقالات المقاسة. ومع ذلك، فإن اختيار الانتقالات التي يحتاج عدم اليقين المعلن لها إلى زيادة بعيد عن كونه بسيطًا. السبب الرئيسي لذلك هو أن الدقة التي يتم بها إعطاء عدم اليقين الأولي من قبل الطيفيين التجريبيين يمكن أن تكون موضع تساؤل في كثير من الأحيان. على سبيل المثال، من السهل تخيل حالات حيث تترك Marvel نتيجة قياس غير دقيقة نسبيًا دون تغيير لأن عدم اليقين الأولي المتفائل تم تعيينه لها وتزيد من عدم اليقين لانتقال أكثر دقة تم تقدير عدم يقينه بشكل متشائم. ونتيجة لذلك، حتى إذا كانت عدة قياسات متاحة، قد يصبح الحالة الكمية مميزة بقيمة طاقة غير صحيحة وعدم يقين غير صحيح. للأسف، بدون معرفة تفصيلية للطيف المقاس (الطيف الفعلي نادرًا ما يتم نشره كمواد تكميلية للأوراق الطيفية)، من المستحيل تقريبًا تحديد ما إذا كانت عدم اليقين الأولية متفائلة أو ربما متشائمة؛ وبالتالي، فإن هذا المصدر من الخطأ موجود تقريبًا دائمًا خلال تحليل مشترك من نوع Marvel لمجموعة كاملة من الانتقالات المقاسة. الشيء الوحيد الذي يمكن للمرء القيام به هو زيادة عدم يقين مستويات الطاقة حيث لدى Marvel الفرصة، أو حتى ميل، لاتخاذ خيار غير صحيح.
تعتبر نهج “Bootstrap” [202,203] مناسبة للحصول على عدم يقين معقول في حالة القياسات المتضاربة، حيث بدون هذا النهج سيتم إعطاء عدم يقين صغير جدًا لمستويات الطاقة إذا تم رفض بعض نتائج القياس. النسخة من إجراء Bootstrap التي نستخدمها هي كما يلي: يتم توليد عينات Bootstrap عن طريق ضرب عدم اليقين لكل انتقال برقم عشوائي بين 1 و 10، ثم نقوم بتشغيل Marvel مرة أخرى لكل عينة. بعد مئة أو أكثر من هذه الجولات، نتحقق مما إذا كان متوسط الطاقات المعاد تشكيلها مختلفًا عن طاقة Marvel الأصلية. إذا كانت الطاقات المحسوبة بواسطة الطريقتين تختلف بمقدار محدد، يتم زيادة عدم يقين طاقة Marvel. إذا كانت الطاقات المحسوبة بواسطة الطريقتين قريبة ولكن الانحراف المعياري لطاقات Bootstrap أكبر من عدم يقين طاقة Marvel الأصلية، فسيتم أيضًا زيادة عدم يقين طاقة Marvel.
لتوضيح كيف تعمل نسختنا من طريقة Bootstrap، نقدم في الجدول 1 نتائج لحالتين كميتين حيث تكون نسبة عدم اليقين Bootstrap إلى عدم اليقين الأصلي هي الأكبر. الحالة الكمية الأولى، ، يتم تحديدها بواسطة انتقالين مقاسين، .1421 [150] و 04BeCaPeTa. 409 [123]. الفرق بين قيمتي الطاقة المتوقعتين كبير جداً ، أكبر بكثير من عدم اليقين التجريبي المبلغ عنه لأي من الخطين. منذ الأصل
عدم اليقين في الانتقال الذي يُفترض أنه تم قياسه بدقة أكبر هو أقل بخمس مرات من ذلك الخاص بالانتقال الآخر، قامت مارفل بزيادة عدم اليقين في الانتقال الثاني. ومع ذلك، دون رؤية الطيف الأصلي فعليًا، من المستحيل تحديد ما إذا كان عدم اليقين الأولي لـ .1421 [150] متفائلة للغاية أو لا. يمكن أن تكون هذه السطر ضعيفة جدًا، أو مشبعة، أو قد تكون أيضًا عرضة لمشاكل قياس أخرى؛ لذلك، استنادًا إلى النتائج التجريبية المتاحة عدم اليقين في القياس صغير جداً. طريقة البوتستراب تكشف عن عدم التناسق بين قيم الطاقة المتوقعة وتزيد بشكل كبير من عدم اليقين الأصلي الذي حددته مارفل، مما يعكس الوضع الحالي بشكل أفضل. في الحالة الثانية، يتم تحديد طاقة حالة (16210 e 25) من خلال ثلاث انتقالات مقاسة تأتي من مصدرين [123،175]. اثنان من الانتقالات، القادمة من نفس المصدر ولكن الأقدم، 04BeCaPeTa [123]، تتنبأ بنفس الطاقة التجريبية، لكن الانتقال الثالث، مع أقل عدم يقين أولي من مصدر حديث جداً، 22 KaTaKaCab [175]، يتنبأ بقيمة طاقة تختلف بمقدار كبير. . وبالتالي، نحن أمام السؤال ‘الفلسفي’ حول أي القياسات وأي المصادر أكثر موثوقية. للأسف، دون رؤية الأطياف المقاسة ولكن غير المنشورة، من المستحيل تحديد ما إذا كانت القياسات الحديثة المستقلة، ذات عدم اليقين الأقل، أو الانتقالات التي يُعتقد أنها أقل دقة ولكن تؤكد بعضها البعض هي الأكثر دقة. إذا تم قبول نتائج الأدبيات، فإن الخيار ذو عدم اليقين الأقل سيحدد قيمة الطاقة للحالة الكمومية؛ لذلك، زادت مارفل من عدم اليقين في الانتقالين الآخرين. ومع ذلك، إذا لم يكن الانتقال المفترض أنه الأفضل جيدًا كما يُزعم من قبل عدم اليقين ‘الأصلي’ له، فإننا ننتهي بقيمة طاقة مع عدم يقين مرتبط صغير جدًا. تحل طريقة البوتستراب هذه المعضلة من خلال توفير عدم يقين متزايد بشكل كبير لمستوى الطاقة. بالنظر إلى البيانات المتاحة، يبدو أن هذه هي الخيار الأفضل، وتم الحصول على عدم اليقين المبلغ عنه في المواد التكميلية لمستويات الطاقة التجريبية باستخدام نسختنا من تقنية البوتستراب.

3. النتائج والمناقشة

3.1. مصادر البيانات

خلال هذه الدراسة، تم بذل جهد منسق لجمع جميع الانتقالات الروبيترونية المقاسة والمعينة لـ الجزيء المتاح في الأدبيات. عدد الانتقالات الروفيبرational التي تم جمعها من الأدبيات، استنادًا إلى 91 مصدرًا [ ، ، ، ، هو 67930. تمكنا من التحقق من 66707 من هذه الانتقالات من خلال تحليل مفصل قائم على مارفل وفحص منهجي ضد حسابات الحركة النووية المتغيرة الحديثة جدًا لـ زوبوف وآخرون [201]. أدى هذا الفحص إلى إزالة عدد قليل من الانتقالات التي كانت غير متوافقة مع هذه الحسابات. من المهم أن نلاحظ أنه إذا كانت الانتقال غير جزء من المكون الرئيسي لشبكة الطيفية لـ نحن غير قادرين على التحقق من ذلك. من المثير للإعجاب أن هذه الدراسات التجريبية شملت ما مجموعه 174 نطاق اهتزازي.
تم اعتبار بعض المصادر القديمة، بما في ذلك 61RaWiRaEa [18]، 64PlTiMa [24]، 64Pliva [23]، و68Plivaa [28]، غير دقيقة بما فيه الكفاية ليتم تضمينها في تجميع بيانات الانتقالات المستخدمة خلال
الشكل 1. نظرة عامة على مستويات الطاقة المحددة في هذا العمل والمشار إليها بـ و أرقام الكم.
تحليل مارفل. لم نتمكن من الحصول على نسخة من المصدر 09SuDiZo [137].
تشير بعض المصادر القديمة إما بشكل صريح إلى أن المعايرة هي مشكلة، مثل 50 HeHe [7]، أو أن الدراسات اللاحقة قد حددت الحاجة إلى إعادة المعايرة، مثل 82 Guelachv [63]. لذلك، قمنا باختبار عدد من المصادر مقابل البيانات المتاحة الأخرى لمعرفة أي منها يحتاج إلى إعادة المعايرة. في النهاية، قمنا بإعادة معايرة ثلاث مجموعات بيانات: تم تعديل أرقام الموجات بسبب 50 HeHe [7]، و82 Guelachv [63]، و95 CaPeBaTe [93] بواسطة عوامل معايرة تبلغ 0.99999811، و0.999999890، و1.00000308، على التوالي. تم تقديم ملاحظات مفصلة إلى حد ما حول مصادر مختلفة في الملحق أ من هذه الورقة.
المصادر التجريبية المستخدمة لبناء الـ تم إدراج الشبكة الطيفية لهذه الدراسة في الجدول 2. يحتوي الجدول 2 أيضًا على المعلومات حول عدد الانتقالات التي تم التحقق منها وعدد الانتقالات التي كان علينا حذفها من كل مصدر (انظر المتاح العمود). الـ عمود (متوسط عدم اليقين الأصلي) يظهر متوسط عدم اليقين في القياس للمصدر المعطى والقيم لـ (متوسط تكاثر مارفل) يظهر مدى قدرة مستويات الطاقة التجريبية (مارفل) على إعادة إنتاج الخطوط المقاسة تجريبيًا من المصدر المعطى بشكل متوسط. العمود الأخير من الجدول 2، ، يظهر الحد الأقصى للتكاثر من المصدر المعطى، أي أكبر فرق بين عدد الموجات المقاس تجريبيًا والانتقال المتوقع من قبل مارفل. بالنسبة لمعظم المصادر، تم التحقق من جميع الانتقالات المقاسة. ومع ذلك، قمنا بتحديد عدد من التناقضات بين بعض المصادر، مما أدى بنا إلى حذف عدد من الخطوط. أكبر عدد من الانتقالات المحذوفة، 121، 112، و88 تتعلق بالمصادر 60TiPlBe [17]، 06HePiGuSo [128]، و50 HeHe [7]، على التوالي. ومن الجدير بالذكر أنه بالنسبة لـ 60TiPlBe [17]، يعني ذلك أنه كان يجب حذف ما يقرب من ربع الخطوط المقاسة في منطقة الأشعة تحت الحمراء.
رقم السلسلة لديها مكون رئيسي واحد فقط. ويرجع ذلك إلى صلابة وحدة الشبكة العصبية. بشكل عام، من بين 67930 انتقالًا تم النظر فيها، تمكنا من التحقق من 66707، جميعها تنتمي إلى المكون الرئيسي. تم إزالة 635 انتقالًا، والتي ينبغي أن تنتمي إلى المكون الرئيسي، خلال تحليلنا لمارفل. بينما كان بعض هذه الانتقالات قد تم تعيينها بشكل خاطئ (أو لديها )، تمت إزالة معظمها بناءً على دقة البيانات. تندرج الـ 616 انتقالات المتبقية تحت 167 مكونًا عائمًا؛ لم نحاول ربط هذه بالمكون الرئيسي لـ SN من . ومن الجدير بالذكر أيضًا أنه من بين 67930 انتقالًا تم النظر فيها، هناك فقط 43246 انتقالًا فريدًا. وهذا يعني أن عددًا كبيرًا من الانتقالات تم قياسه أكثر من مرة؛ في الواقع، العدد
عدد الانتقالات التي تم قياسها مرة واحدة هو 27444، بينما هناك 4 و142 انتقالات تم قياسها 7 و6 مرات، على التوالي (عدد مستويات الطاقة الروفيبرational التجريبية المحددة، 17561، أقرب بكثير إلى 43000 من 68000).
لاحظ أيضًا أنه في الشبكات المعقدة، تظهر درجات مستويات الطاقة توزيعًا يشبه قانون القوة العكسية [194،195]، مما يعني وجود عدد قليل من الحالات الكمومية ذات الدرجة العالية، والتي تُسمى المحاور، في الشبكة المعقدة. المحاور ذات الدرجة الأعلى من تحمل التسمية العامة ( ) مع ، و 18، وهذه الرؤوس لديها ما يصل إلى 500 حافة متصلة لكل منها. هذا يعني أنه إذا تم تعريف المحاور على أنها الأعلى من الرؤوس ذات أعلى الدرجات (وهذا يترجم إلى 174 محورًا لمجموعة البيانات الحالية)، أكثر بقليل من الانتقالات مرتبطة بأقل من من الرؤوس (باستثناء عدد متناقص من الاستثناءات، فإن المحاور هي الحالات الأدنى من الانتقالات المقاسة). هذه الملاحظات تهم بشكل خاص التجارب المستقبلية ذات الدقة العالية والطيفية الدقيقة، بما في ذلك تلك التي تهدف إلى الدقة المتاحة حاليًا والتي تصل إلى بضع كيلو هرتز بدلاً من عدة ميغا هرتز.
الشكل 1 يوضح توزيع 17561 مستوى طاقة تجريبي تم تحديده كدالة لـ رقم الكم الدوراني. لتوفير معلومات إضافية، الحالات ذات تُشير القيم إلى ألوان مختلفة. كما هو موضح في الشكل 1، تتضمن شبكتنا مستويات مع . في الممارسة العملية، تحتوي 01BaVe [113] و 22KaTaKaCaa [174] على إجمالي مشترك يبلغ 223 انتقالًا إلى حالات مع و 01BaVe [113] يعطي 224 انتقالات إلى حالات مع مما يعني أن جميع التحولات باستثناء اثنتين غير المرتبطة بالمكون الرئيسي مرتبطة بحالات مع .

3.2. عدم اليقين في المستوى

كما ذُكر في القسم 2.3، في هذه الدراسة استخدمنا طريقة جديدة على MARVEL، تُسمى bootstrap، والتي لا تُغير من عدم اليقين في الانتقالات المقاسة ولكنها تُحسن من عدم اليقين في مستويات الطاقة التجريبية (Marvel). الطريقة المُعتمدة في bootstrap يمكن أن تزيد فقط من عدم اليقين.
الشكل 2 يوضح نسبة عدم اليقين ‘البوتستراب’ و ‘الأصلي’ لمستويات الطاقة الروفيبرational التجريبية. في معظم الحالات، لا يرفع خوارزمية البوتستراب عدم اليقين الأصلي لمارفل بشكل ملحوظ. في في الحالات يكون النسبة أقل من 5 وفي فقط في الحالات التي يكون فيها النسبة أكبر من 10. تشير هذه الأرقام إلى أن تقدير عدم اليقين ‘الأصلي’ المستخدم في مارفل هو تقريب جيد في معظم الحالات، ولكن في حوالي في العديد من الحالات، من الضروري زيادة عدم اليقين في مستويات الطاقة التجريبية بشكل كبير. النسبة أعلاه
الجدول 2

عدم اليقين متوسط إعادة إنتاج MARVEL لخطوط المصدر، و أقصى تكاثر في المصدر. RC (في العلامة) مصدر مُعاد معايرته (انظر النص).
علامة المقطع نطاق أمـر السيد
78ReMeDy [58] 0.002-0.009 3/3/0
64 لا لي [22] 0.835-2.521 ٤/٤/٠
47CoElGo [6] 0.838-0.838 1/1/0
75CaKu [51] 0.838-0.838 1/1/0
75بوغي [49] 1.662-4.156 ٤/٤/٠
52Tetenbau [10] 1.676-1.676 1/1/0
70ScMuLa [32] 1.676-2.514 ٢/٢/٠
71LeHoThMa [33] 2.504-2.519 5/4/1
51JoTrGo [9] 3.352-4.190 ٢/٢/٠
56BuGo [12] 3.352-10.055 9/9/0
70PeSuFr [30] ٤.١٧٢-١٠.٠٨٢ ٣٥/٣٤/١
18لاScAgMe [157] 5.028-5.866 2/2/0
68فرأ [27] 5.028-5.028 1/1/0
14TiChChCh [146] 6.676-2272.183 ٢١٩/٢١٢/٠
74BuVaGeKa [43] 10.055-15.918 6/6/0
76أنبوكر [56] 12.568-18.518 ٩٧/٩٧/٠
06DrMa [127] 20.103-55.230 72/71/0
90يامادا [82] 20.103-47.637 ٣٢/٣٢/٠
03مويا [120] 20.940-21.776 ٢/٢/٠
97موفاتي [102] 20.940-24.285 5/5/0
99 مويا ما [108] 20.862-26.081 60/60/0
89 فاجيويما [80] 50.129-50.241 ٣/٣/٠
542.456-645.418 ٣٥٥/٣٥٥/٠
07هورنمان [132] 542.920-635.235 ٥٣٣/٥٠٩/٢٤
92TaLoLu [85] 554.029-619.385 ٢٤١/٢٤١/٠
96 وي سي ر [101] ٥٥٧.٢٣١-٦١٥.٩٩٤ ٩٦/٩٦/٠
04توث [125] 577.760-7232.274 ١١٢١/١١٢١/٠
89 ماويفا [77] 896.945-989.668 18/18/0
96TaEvZiMa [100] 897.010-1074.417 ١٢٩/١٢٩/٠
87توث [73] 900.926-2392.452 ١٢٠٧/١١٩٦/٠
72SoJa [38] 922.423-956.347 ٢٧/٢٧/٠
75WhSuRiHa [54] 925.982-970.092 ٣٣/٣٣/٠
87ZiWeMa [74] ١٠٣٧.١٨٩-١٠٨٤.٥٩١ 9/9/0
85WeJeHiMu [70] ١١٠٤.٨٤٩-١٩١٤.٧١٨ ٣٢/٣١/٠
86توث [71] 1104.791-1348.351 ١٠٦١/١٠٤٧/٠
82Guelachv_RC [63] 1118.129-1342.938 649/649/0
84توث [67] ١١٣٣.٤٦٨-١٢٣٦.٥٨٦ ٥٤/٥٤/٠
85 برتو [68] ١١٣٢٫٠٢٤-٤٧٤٩٫١٢٥ 240/240/0
15GaCaCoFa [148] 1161.479-1161.479 1/1/0
18أللاقل [156] ١٢٤٥٫٧٦٥-١٣٠٩٫٨٤٧ ٧٣/٧٣/٠
21HjGeKrHu [168] 1251.600-1318.138 ١٧٩/١٧٩/٠
85 ويهيما [69] 1257.316-1339.843 14/14/0
87HiWeMa [72] 1257.509-1335.006 28/24/4
80NaKaYaHa [60] ١٢٩٥.٤٧٦-١٣١١.٢٨٤ ٤/٤/٠
89 فاسكويما [81] 1591.326-1672.707 8/8/0
76AmGu [55] 1831.706-3191.180 ٣٩٤٤/٣٨٦١/٧٧
01BaVe [113] 2044.525-2266.349 ٣٢٤٢/٣٠٧١/٧
03BaPiVe [118] ٢٠٧٢.٦٧٥-٢٢٠٠.٩٢٥ 753/444/1
74FaDu [44] ٢٠٩٨.٤٨٩-٢٢٣٠.٦٧٨ 997/994/3
76VaLeCaBo [57] ٢١٣٥٫٢٨٩-٢٢٦٨٫٠٩٩ 201/134/67
13KnWiGiRa [145] 2189.273-2213.246 24/24/0
21 JiMc [169] 2206.659-2208.093 3/3/0
04NeSuVa [124] 2224.588-2251.574 ٣٨/٣٨/٠
74 كريبتون 2267.096-2618.035 ١٨٣٨/١٨٢٥/١٣
60TiPlBe [17] 2438.220-3502.620 884/763/121
99Toth [110] 3676.940-7795.203 ١٣٢٨/١٣٢٨/٠
٣٩٠٠.٨٠٩-٤٠٤١.٣١٢ ١٠١١/٨٩٣/١١٢
84PoPeJeWe [66] 4341.141-4753.311 ٣٩/٣٩/٠
16WeBrSeWe [153] 4418.202-4439.792 ٤١/٤١/٠
20ZhBaFlHo [164] 4415.014-4415.014 1/1/0
4607.694-4657.886 64/64/0
06WaPeTaGa [129] 5313.693-8987.678 ٢٣٥٦/٢٣٥٦/٠
19BeMoKaKa [158] 5696.223-5908.020 2166/2166/0
07 ليكابيتا [134] 5906.331-6832.402 ٢٢١٧/٢٢١٣/٤
07LiKaMaRo [133] 6001.771-6884.882 ٥٠٩٤/٥٠٧٢/١
00WeKaCaBa [111] 6436.315-12141.237 3578/3538/40
95CaPeBaTe_RC [93] 6436.313-10832.947 3160/3158/2
19LiWaTaKa [159] 6519.115-6597.240 ٨٨/٨٨/٠
22 إيوكوني [173] 6549.562-6596.114 ٤٦/٤٦/٠
09LiKaPeHu [136] 6789.852-7065.586 ١١٥٤/١١٤٨/٦
12LuMoLiPe [142] 6949.767-7725.398 6226/6191/12
23 كا مو تا كا [178] 7250.027-7652.630 ٣٣٢٩/٣٣٠٧/٠
7601.172-8329.631 2968/2963/5
الجدول 2 (مستمر).
11 ليكابيتا [140] 7647.529-7918.173 1746/1742/4
7647.527-7988.178 2423/2421/2
7783.475-7788.489 8/8/0
[7] 7970.763-12898.443 1148/1060/88
22 كاتاكاكا [174] 8272.503-8619.558 ٣١٣٢/٣٠٩٧/٣
21 كاكا تاكا [170] ٨٣٢٥.٧٧٤-٨٦٢٢.٠٧٨ ٢٧٤٥/٢٧٤٥/٠
03DiPeTaTe [119] 8836.109-10092.626 719/692/27
04BeCaPeTa [123] 9074.119-9621.037 659/658/1
98GaCaKaSt [105] 9362.110-9419.797 ٦٨/٦٨/٠
24SiSeEmMa [180] 9842.540-11972.969 ٢٣٥/٢٣١/٤
02 بي كا كا [116] 9910.657-9951.791 ٢٢/٢٢/٠
01CaWeTaPe [114] 10084.048-12021.132 946/943/3
70بليفا [31] 10756.448-10832.966 ١٣٤/١٣٤/٠
22 لوغو [176] 11233.770-11283.200 ٥٣/٥٣/٠
96كامبارغو [97] ١١٢٣٣.٧٧٧-١٢٢٢١.٩٤٥ ٢٤١/٢٤١/٠
11 ميبيتاكا [141] 12764.164-12899.183 ١٤٠/١٤٠/٠
17ZhWaLiZh [155] 12857.786-12898.904 ٤١/٤١/٠
الشكل 2. نسبة عدم اليقين في مستويات الطاقة الروبيترونية التجريبية للطريقة الجديدة المعتمدة على البوتستراب وتقديرات مارفل التقليدية.
حول هو تقريبًا دائمًا واحد. وذلك بسبب أن نهج البوتستراب سيزيد فقط من عدم اليقين إذا كانت هناك أكثر من قياس واحد (متعارض) متاح.

3.3. الأطياف الاهتزازية وأصول الأطياف

الجدول 3 يلخص الأطياف الاهتزازية التي يمكن تحديدها بناءً على مجموعة من الانتقالات الروفيبرational المقاسة. من المهم أن نلاحظ أننا نستخدم تعريف لأصل نطاق الاهتزاز (VBO)، أي، حيث نعتبر أدنى مستوى طاقة ممكن كـ VBO. أثناء مقارنة 78 VBOs (مع 24) تم تحديدها من خلال تحليل Marvel لمعلمات هاملتونية فعالة لـ 04Toth [125]، من أجل في VBO لاحظنا تباينًا كبيرًا. نظرًا لأن هذا VBO يتم تحديده في تحليل Marvel الخاص بنا من خلال انتقال واحد مقاس، مأخوذ من 50 HeHe [7]، وعدم اليقين في هذه النطاق هو لم نقم في النهاية بحذف هذه الانتقالة ولكن أصدرنا هذا التحذير. يجب أن تكون القياسات الدقيقة في المستقبل قادرة على حل هذه المشكلة البسيطة.
هناك عدد آخر من التباينات الصغيرة ولكن المهمة بين المدخلات في الجدول 3، على نحو ، لم يتم مناقشتها هنا. من الجدير بالذكر الفجوات الأكبر من . تشمل هذه الحالات ، و (17315). لـ هناك اختلافات كبيرة لمعظم الولايات. تتطلب هذه الانحرافات دراسات مفصلة إضافية، تتجاوز نطاق التحقيق الحالي.

3.4. مستويات الطاقة الروفيبرational التجريبية

من 67930 انتقالًا رُعويًا تم قياسه (43246 منها فريدة) تمكنا من تحديد 17561 مستوى طاقة من 0 حتى أعلى عدد كمي دوراني، في مجموعة مستويات الطاقة التجريبية لدينا (مارفل) هو 88، كجزء من فرقة الاهتزاز. أكبر رقم بولياد، ورقم العد المتعدد، ، هما 25 و 28، على التوالي. نلاحظ أن 20 OgMiMuMu [165] استخدمت تقنية الطرد المركزي البصري الجديدة لقياس الانتقالات التي تشمل الحالات الدورانية حتى ؛ ومع ذلك، فقد قاموا بقياس 11 فقط بين و لذا لا يمكن استخدام هذه البيانات لتشكيل شبكة. الإثارات الاهتزازية ، و نطاق يصل إلى 9 و16 و5 على التوالي.
نلاحظ أن التغطية للدول مع ، ويمتد عادةً إلى طاقة عالية (عدد البوليد). التغطية أكثر محدودية للحالات التي تحتوي على . بينما تتضمن بعض الانتقالات مستويات مع وقد تم ملاحظة 5 (انظر أعلاه)، هذه لا تتصل بالمكون الرئيسي؛ وبالتالي، فإن مستويات الطاقة التجريبية التي حددناها تقتصر على تلك التي .

4. المقارنة مع قوائم الخطوط السابقة

يوفر هذا القسم مقارنات لنتائجنا المستندة إلى MARVEL مع قائمتين خطيتين، وهما قاعدة بيانات SISAM، المشار إليها هنا بـ 04Toth [125]، وقائمة الخطوط الطيفية لأكسيد النيتروز (NOSL296) [179]، المصممة للتطبيقات الجوية.
الجدول 3

حسب حسابات هوانغ وآخرين [177]، المشار إليها بأيمس، وأصول نطاق الهاميلتوني الفعال التجريبي (EH) (مع الاقتباسات) موضحة في .
مارفل
أيمز
EH
مارفل
أيمز EH مارفل أيمز EH
0 1 0.0(0) 0.00 0.000 [125] 11 ١٨ 6571.590(1) 6571.60 6571.590 [125] 15 15 8425.849(1) 8425.75 8425.847 [175]
1 11 589.606223(7) ٥٨٩.٦٠ ٥٨٩٫٦٠٦ [125] 111 9 6631.431(2) ٦٦٣١.٧٧ ٦٦٣١.٤٢٩ [١٣٣] 15 ١٨ 8560.0019(8) ٨٥٦٠.٠٥ ٨٥٦٠٫٠٠٠ [150]
2 0 1168.13237(2) 1168.13 ١١٦٨.١٣٢ [125] 111 ١١٠ 6773.346(7) ٦٧٧٣.٦١ ٦٧٧٣.٣٤٨ [134] 15 19 8666.974(2) ٨٦٦٧.٠٥ ٨٦٦٦.٩٣٨ [129]
٢ 0 1284.903342(5) ١٢٨٤.٩١ 1284.903 [125] 111 11 6893.051(2) 6893.21 6893.051 [١٣٣] 15 ١١٠ 8705.236(1) 8705.82 8702.237 [150]
2 ٢ 1180.26532(2) 1180.26 1180.265 [125] 111 12 6996.842(2) ٦٩٩٦.٩٤ ٦٩٩٦.٨٤٠ [133] 15 111 8708.369(1) 8709.61 8705.366 [150]
٣ 1 1749.9042(4) ١٧٤٩.٩٠ ١٧٤٩.٩٠٧ [125] 12 01 6580.85352(1) 6580.82 6580.854 [125] 15 ١١٢ 8844.271(1) ٨٨٤٤.٥٦ 8844.278 [142]
٣ 1 1881.1003(2) 1881.12 1881.101 [125] 12 02 6630.434(2) ٦٦٣٠.٣٩ ٦٦٣٠.٤٢٩ [134] 15 114 8960.5835(8) 8960.75 8960.588 [150]
٣ ٣ 1771.9597(3) ١٧٧١.٩٧ ١٧٧١.٩٦٠ [125] 12 04 6768.502(1) 6768.45 6768.502 [125] 15 116 9062.1621(8) 9062.26 9062.158 [142]
٤ 0 2223.7567419(3) ٢٢٢٣.٧٦ ٢٢٢٣.٧٥٧ [125] 12 06 6868.5498(2) 6868.52 6868.550 [125] 15 ١١٧ 9186.5218(8) 9187.96 9186.521 [178]
٤ 0 2322.57323(6) ٢٣٢٢.٥٦ 2322.573 [125] 12 ٠٧ 6882.691(1) 6882.61 6882.692 [158] 15 31 8225.739(2) ٨٢٢٥.٧٢ ٨٢٢٥.٧٣٧ [133]
٤ 0 2461.9965(2) 2462.03 ٢٤٦١.٩٩٦ [125] 12 08 7024.091(1) 7024.10 7024.093 [142] 16 01 8714.1402(4) 8714.09 8714.139 [١٣٣]
٤ 0 2563.3403(2) ٢٥٦٣.٣٢ ٢٥٦٣.٣٣٩ [125] 12 ٠٩ 7029.844(1) ٧٠٣٠.٥١ 7029.843 [142] ١٦٠ 04 8877.042(1) 8877.02 8877.040 [142]
٤ 2 2333.64607(6) ٢٣٣٣.٦٥ ٢٣٣٣.٦٤٦ [125] 12 010 7137.127(1) 7137.09 7137.127 [125] 16 07 8976.489(1) 8976.47 8976.488 [142]
٤ 2 ٢٤٧٧.٣٠٨٩(٢) ٢٤٧٧.٣٣ ٢٤٧٧.٣١٠ [125] 12 011 7194.365(1) 7194.95 7194.365 [134] 16 010 9108.322(3) 9108.34 9108.323 [150]
٥ 1 2799.1245(2) ٢٧٩٩.١٣ ٢٧٩٩.١٢٤ [125] 12 012 7214.680(1) 7214.68 7214.680 [125] 16 011 9219.056(1) 9218.99 9219.056 [150]
٥ 1 2898.65323(6) ٢٨٩٨.٦٥ ٢٨٩٨.٦٥٧ [125] 12 013 7340.792(1) 7341.29 7340.792 [134] 16 014 9294.994(1) ٩٢٩٤.٩٨ ٩٢٩٤.٩٩٣ [150]
٥ 1 3047.0490(2) ٣٠٤٧.٠٧ ٣٠٤٧.٠٤٨ [125] 12 014 7463.985(1) 7464.32 7463.986 [١٣٣] 16 015 9398.818(1) 9399.25 9398.817 [150]
٥ 14 3166.68(2) ٣١٦٦.٦٨ ٣١٦٦.٦٨٥ [125] 12 015 7556.136(1) 7556.36 7556.135 [133] 16 017 9517.8741(8) 9518.10 ٩٥١٧.٨٧٤ [150]
٥ ٣ 2919.0973(3) 2919.12 ٢٩١٩٫٠٩٨ [125] 12 016 7640.474(1) 7640.67 7640.476 [133] 16 018 9599.1039(8) 9601.02 9599.103 [174]
٦ 0 ٣٣٦٣.٩٧٨٠(٢) ٣٣٦٣.٩٨ ٣٣٦٣.٩٧٨ [125] 12 21 6640.670(1) 6640.66 6640.667 [134] 16 019 9606.336(5) 9606.34 9606.332 [150]
٦ 0 ٣٤٦٦.٦٠٠١٨(٦) ٣٤٦٦.٦٢ ٣٤٦٦.٦٠٠ [125] 12 23 6782.826(2) 6782.81 6782.825 [134] 16 020 9690.0821(8) 9690.13 9690.082 [170]
٦ 0 3480.81930(6) ٣٤٨٠.٨٢ 3480.819 [125] 12 ٢٥ 6894.268(2) 6894.22 6894.268 [158] 16 ٠٢٢ 9874.2970(8) 9875.91 9874.296 [170]
٦ 0 3620.9430(2) ٣٦٢٠.٩٢ ٣٦٢٠.٩٤٣ [125] 12 26 7039.494(2) 7039.73 ٧٠٣٩.٦٦١ [142] 16 ٢٢ 8749.056(1) 8749.07 8749.056 [133]
٦ 0 3748.2521(2) ٣٧٤٨.٢٥ ٣٧٤٨.٢٥٢ [125] 12 27 7040.686(2) 7041.19 7040.685 [158] 16 ٢٤ 8890.970(1) ٨٨٩١.٠٦ 8890.970 [142]
٦ 0 3836.37100(3) ٣٨٣٦.٣٥ ٣٨٣٦.٣٧١ [125] ١٢٢ ٢٩ 7207.024(1) 7207.62 7207.022 [134] 16 26 8980.053(1) 8979.95 8980.051 [175]
٦ 2 ٣٣٧٥.٦٤١٣(٢) ٣٣٧٥.٦٤ ٣٣٧٥.٦٤٢ [125] 12 ٢١٠ 7357.528(2) 7358.04 7357.528 [133] 16 27 9123.706(1) 9082.03 9123.706 [150]
٦ 2 ٣٤٧٦.٩٧٧٣١(٦) ٣٤٧٧.٠١ ٣٤٧٦.٩٧٨ [125] 12 211 7491.112(2) ٧٤٩١.٤٨ 7491.113 [١٣٣] 16 27 9123.706(1) 9123.85 9123.706 [150]
٦ 2 3634.1032(2) ٣٦٣٤٫٠٨ ٣٦٣٤.١٠٤ [125] 12 212 7613.098(2) ٧٦١٣.٢٣ 7613.098 [133] 16 211 9415.442(1) 9415.97 9415.442 [150]
٦ 2 ٣٧٦٨.٥٥٥١(٢) ٣٧٦٨.٥٥ ٣٧٦٨.٥٥٥ [125] ١٣ 11 7127.796(1) 7127.77 7127.798 [125] 16 213 9545.384(1) 9545.79 9545.384 [170]
٧ 1 3932.0805(6) ٣٩٣٢.٠٨ ٣٩٣٢.٠٨٣ [125] ١٣ 17 7443.822(1) 7443.85 7443.746 [134] 16 216 9763.7896(8) 9765.71 9763.790 [174]
٧ 1 ٤٠٦٢.٨٠٩١(٤) ٤٠٦٢.٨٠ ٤٠٦٢.٨٠٩ [125] 131 ١٨ 7590.240(1) 7590.39 7590.244 [142] 171 9246.894(1) ٩٢٤٦.٨٧ ٩٢٤٦.٨٩٣ [142]
٧ ٣ 3953.2921(2) ٣٩٥٣٫٢٩ ٣٩٥٣٫٢٩٣ [125] 131 ١١٠ 7715.885(2) ٧٧١٥.٩٦ ٧٧١٥.٨٨٦ [134] 171 17 9538.070(5) 9538.21 ٩٥٣٨٫٠٦٥ [142]
٨ 1 4417.37778(3) ٤٤١٧.٣٧ ٤٤١٧.٣٧٨ [125] 131 ١١٢ 7818.651(2) ٧٨١٨.٧٢ 7818.650 [134] 171 114 9885.506(1) 9885.65 9885.509 [150]
٨ 04 4630.1613(2) ٤٦٣٠.١٤ 4630.161 [125] 131 114 8047.173(1) ٨٠٤٧.٨٥ ٨٠٤٧.١٧٨ [134] 173 9445.920(1) 9446.11 9445.919 [142]
٨ 0 4730.82507(3) 4730.81 ٤٧٣٠.٨٢٥ [125] 131 ١١٥ 8160.484(1) 8160.97 8160.484 [134] 173 314 9988.527(1) 9989.36 9988.522 [150]
٨ 08 5026.30302(3) ٥٠٢٦.٢٧ ٥٠٢٦.٣٠٣ [125] 131 ١١٦ 8267.106(1) ٨٢٦٨.١٧ 8267.108 [133] 173 ٣١٥ ١٠١١٢.١٣٦٩(٨) ١٠٠١٦.٩٠ ١٠١٠٦.٣٦٠ [170]
٨ ٠٩ 5105.67692(3) ٥١٠٥.٦٨ 5105.677 [125] ١٣ 37 7618.257(2) 7618.39 7618.257 [158] 180 9770.6360(8) 9770.61 9770.636 [170]
٨ 2 4502.1990(4) ٤٥٠٢.٢١ ٤٥٠٢.١٩٩ [125] 14 01 7665.273(1) ٧٦٦٥.٢١ ٧٦٦٥٫٢٧٣ [133] 180 10079.556(3) 10079.59 ١٠٠٧٩.٥٦٥ [175]
9 11 4978.526(3) 4978.51 4978.524 [125] ١٤٠ 03 7782.662(1) ٧٧٨٢.٦٥ 7782.662 [125] 180 ١٠١٦٣.٥٩٣(١) ١٠١٦٣.٥٦ ١٠١٦٣.٥٩٨ [114]
9 14 5201.61(2) 5201.59 5201.613 [125] ١٤٠ 7874.156(1) 7874.08 7874.156 [134] 180 012 ١٠٢٠٤.٨٠(٢) ١٠٢٠٤.٨١ ١٠٢٠٤.٨٠٦ [114]
٩ 15 5319.96(3) ٥٣١٩.٩٨ 5320.001 [125] ١٤٠ 08 7998.589(2) 7998.57 7998.585 [134] 180 013 ١٠٣٣٢.٠٢(٢) ١٠٣٣٢.٠٦ ١٠٣٣٢.٠١٣ [114]
9 18 5618.60187(3) 5618.60 ٥٦١٨.٥٩٧ [125] ١٤٠ ٠٩ 8083.953(1) 8083.91 8083.955 [134] 180 016 10429.15(2) ١٠٤٢٨.٩٨ ١٠٤٢٩.١٤٨ [114]
9 19 5723.651(1) 5723.66 ٥٧٢٣.٦٥٣ [125] 14 012 8276.326(1) ٨٢٧٦.٤٤ 8276.325 [142] 180 017 ١٠٥٠٤.٤١(٣) ١٠٥٠٤.٤٥ ١٠٥٠٤.٣٩٨ [114]
9 31 5074.0908(5) ٥٠٧٤.١٢ 5074.091 [125] 14 014 8376.3502(8) 8376.32 8376.350 [142] 180 020 10640.61(2) ١٠٦٤١.٢٨ 10640.611 [114]
9 ٣٣ 5227.459(1) ٥٢٢٧.٤٤ ٥٢٢٧.٤٦٠ [125] 14 015 8452.6357(8) 8452.70 ٨٤٥٢.٦٣٦ [142] 182 21 9781.143(1) 9781.15 9781.143 [170]
10 03 5646.74022(3) ٥٦٤٦.٧٣ ٥٦٤٦.٧٤٠ [125] 14 016 ٨٤٧٥.٧٢٨٢(٨) ٨٤٧٦.٨٧ ٨٤٧٥.٧٢٤ [142] 191 ١١٠ 10733.30(2) 10733.53 10732.908 [114]
10 05 5762.372(1) ٥٧٦٢.٣١ ٥٧٦٢.٣٧٣ [125] 14 017 8612.948(1) 8613.96 8612.949 [142] 191 ١١٧ 11000.56(2) ١١٠٠٠.٦٧ ١١٠٠٠.١٦٠ [114]
10 07 5902.968(2) 5903.19 5902.966 [134] 14 018 8725.101(1) 8725.85 8725.100 [142] 193 31 ١٠٣١٦.٨٤٥(١) ١٠٣١٦.٩٣ ١٠٣١٦.٨٤٨ [174]
10 08 5974.84501(3) ٥٩٧٤.٨١ 5974.845 [125] 14 019 8810.765(1) ٨٨١١.٤٢ 8810.762 [142] ٢٠٠ 01 ١٠٨١٥.٢٥١(٥) ١٠٨١٥.٢٤ ١٠٨١٥.٢٤٢ [170]
10 0 6058.668(2) 6058.81 6058.667 [125] 14 21 7676.0959(6) 7676.06 7676.095 [١٣٣] ٢٠٠ 02 ١٠٨٢٠.١٢٨(٥) ١٠٨٢٠.١٤ ١٠٨٢٠.١٤٢ [114]
10 0 6192.270(2) ٦١٩٢.٣٥ ٦١٩٢٫٢٧١ [125] 14 ٢٤ 7886.494(1) ٧٨٨٦.٤٩ ٧٨٨٦.٤٩٤ [134] ٢٠٠ 011 11271.99(2) ١١٢٧١.٩٩ ١١٢٧١.٩٨٨ [114]
10 0 6373.308(2) ٦٣٧٣.٣٨ 6373.308 [125] 14 27 8017.943(1) ٨٠١٨.٠٣ ٨٠١٧.٩٤٥ [134] 211 11334.685(5) 11334.79 11334.289 [111]
10 21 5540.9177(4) ٥٥٤٠.٨٩ 5540.917 [125] 14 ٢١٠ 8296.595(1) ٨٢٩٦.٨١ ٨٢٩٦.٥٩٤ [142] 220 04 ١١٩٦٤.١٢(٦) ١١٩٦٤.٣٦ ١١٩٦٤.٢٥٢ [114]
10 ٢٤ 5775.118(1) 5775.09 5775.118 [125] 14 212 8417.273(2) 8417.43 8417.273 [142] 220 12009.05(2) ١٢٠٠٩.٢٠ ١٢٠٠٩.٠٢٩ [114]
11 11 6084.143(2) 6084.12 6084.143 [134] 14 213 8490.353(1) 8491.53 8490.353 [142] ٢٤٠ 02 12891.079(5) 12891.09 12891.153 [114]
11 ١٣ 6214.638(2) 6214.62 6214.640 [125] 14 214 8633.615(1) ٨٦٣٤.٦٨ ٨٦٣٣.٦١٤ [142]
11 15 6327.090(1) 6327.02 6327.312 [142] 14 215 8762.569(1) ٨٧٦٣.٣٩ ٨٧٦٢.٥٧٠ [142]
11 16 6462.895(2) 6462.90 6462.898 [125] 15 11 8206.086(1) 8206.07 8206.090 [133]
11 17 6470.361(1) ٦٤٧٠.٨٠ 6467.371 [158] 151 ٣ 8336.6118(8) ٨٣٣٦.٦٤ 8336.611 [١٣٣]

4.1. O4Toth [125]

قاعدة بيانات SISAM تحتوي على خطوط الاهتزاز الدوراني وتغطي منطقة عدد الموجة. بينما تم توليد معظم هذه الانتقالات باستخدام هاملتونيين فعالين، تم الاحتفاظ بالقيم المقاسة الأصلية لتلك الانتقالات التي تم تحديدها على أنها متأثرة بشكل كبير بالترددات. ونتيجة لذلك، تم تحديد 1164 انتقالًا من بيانات SISAM على أنها مشروطة بدلاً من أن تكون محسوبة. أظهرت الفحوصات أن 43 من هذه الانتقالات تم توفيرها من خلال قياسات سابقة بواسطة توث [71،73،110]؛ وبالتالي، تم إضافة 1121 انتقالًا إلى تجميعنا. عدم اليقين من تم استخدامه لهذه الانتقالات، استنادًا إلى التناسق الذاتي مع انتقالات أخرى في مجموعة بياناتنا.
استخدمنا معلمات هاميلتونيان الفعالة لـ 04Toth [125] للتحقق من مستويات الطاقة في MARVEL الخاصة بنا. يمكن رؤية نتائج هذه المقارنة في الشكل 3. تقريبًا جميع الفروقات أصغر من ; الانحرافات أكبر من فقط للمرتفع نسبيًا القيم ( قمنا بالتحقق من عدد القياسات التجريبية التي تحدد مستويات الطاقة MARVEL التي تختلف بشكل كبير عن قيم 04Toth، وتبين أن معظمها يتم تحديده بواسطة قياس واحد أو اثنين فقط (انظر المربعات الحمراء في الشكل 3).
بينما يجب اعتبار مستويات MARVEL المحددة من خلال قياس واحد أقل موثوقية، من المحتمل أن تكون المشكلة هنا تتعلق بسوء استقراء الهاميلتوني الفعال المستخدم من قبل 04Toth.

4.2. NOSL-296 [179]

تحتوي قائمة خطوط NOSL-296 [179] على ما يقرب من 900000 خط، تغطي نطاق عدد الموجة. لم ينشر المؤلفون قيم معلمات هاملتونيان الفعالة ولا قيم مستويات الطاقة؛ لذلك، لإجراء مقارنة ذات مغزى، كان علينا حسابها. باستخدام قيمة الطاقة للحالة الكمومية الأدنى للانتقال، المذكورة في قائمة الخطوط، وقيم إدخالات عدد الموجة، تمكنا من تحديد 67028 مستوى طاقة روجيفيبراسيوني. خلال مقارنة هذه البيانات مع تلك الخاصة بالدراسة الحالية، حددنا مشكلة: هناك اختلافات كبيرة بين قياسات 23 KaMoTaCa [178] ومواقع خطوط NOSL-296 [179]. وقد أشار الملحق الخاص بـ 23 KaMoTaCa [178] إلى وجود مثل هذه الاختلافات. لذلك، قسمنا مقارنتنا إلى جزئين: (أ) أولاً تحققنا من مستويات الطاقة MARVEL التي تم تحديدها بواسطة ثلاثة خطوط مقاسة على الأقل (انظر الـ
الشكل 3. الانحرافات المطلقة بين مستويات الطاقة التجريبية (مارفل) في هذه الدراسة وتلك الخاصة بـ 04 توث [125]. تشير الدوائر الزرقاء إلى الحالات التي تم تحديد طاقات مارفل لها بواسطة ثلاثة خطوط مقاسة على الأقل، بينما تتوافق المربعات الحمراء مع الحالات التي تم تحديد طاقات مارفل لها بواسطة خطين أو خط واحد مقاس.
الشكل 4. الانحرافات المطلقة بين مستويات الطاقة التجريبية (مارفيل) لهذه الدراسة وتلك الخاصة بقائمة خطوط NOSL-296 [179]؛ انظر النص لمجموعة مستويات NOSL-296 التي يمكن استخدامها لهذه المقارنة. تشير الدوائر الزرقاء إلى الحالات التي تم تحديد طاقات مارفيل لها بواسطة ثلاثة خطوط مقاسة على الأقل، بينما تتوافق المربعات الحمراء مع الحالات التي تم تحديد طاقات مارفيل لها بواسطة خط أو خطين مقاسين.
الدوائر الزرقاء في الشكل 4)، في هذه الحالة، الفرق المطلق المتوسط هو ; (ب) في الخطوة الثانية، قارنّا تلك المستويات من مارفيل مع طاقات NOSL-296 التي تم تحديدها بواسطة خط أو خطين مقاسين (انظر المربعات الحمراء في الشكل 4). على الرغم من أن الفرق المتوسط هو فقط ، في هذه الحالة نحصل على عدة نقاط شاذة، حيث تكون الفروقات أكبر من . علاوة على ذلك، وجدنا 47 مستوى طاقة مارفيل لم يمكن العثور عليه في قائمة مستويات الطاقة NOSL-296 ضمن ، معظم هذه المستويات الطاقية لها رقم بولياد كبير ( )؛ هذه الحالات موجودة جميعها في كل من قوائم خطوط إيمس وقائمتنا المتغيرة.
باستخدام المجموعة الأولى من قائمة طاقة مارفيل، تحققنا من خطوط NOSL-296 وجمعنا تلك الخطوط حيث يكون الفرق في مواقع الخطوط أكبر من . وجدنا فقط 392 خطًا من NOSL-296 لا يمكن أن تعيد إنتاج طاقات مارفيل ضمن هذا الحد. يمكن العثور على هذه القائمة في المواد التكميلية. يجب على مؤلفي NOSL-296 التحقق من هذه الخطوط.

5. ملخص واستنتاجات

قدمت الدراسة الحالية تحليلًا شاملاً لجميع الخطوط الروفيبراتية المقاسة والمعينة من النظير الأب لثاني أكسيد النيتروز، . هناك 91 مصدرًا تم اعتبارها في تجميعنا النهائي، تحتوي على أرقام موجية تجريبية مع عدم اليقين والتعيينات. تم تحليل بيانات الخطوط التجريبية وتم تعديل تعييناتها إلى مجموعة موحدة من البوليد ( ) وأرقام العد المرتبطة ( ). يُوصى بهذه المجموعة الكانونية من تعيينات الحالة الاهتزازية للدراسات المستقبلية حول طيفية ثاني أكسيد النيتروز. القائمة الكاملة موجودة في المواد الداعمة.
تحتوي القائمة المصححة والمتسقة ذاتيًا من 67930 انتقالًا روفيبراتيًا على 43246 إدخالًا فريدًا. خضعت هذه المجموعة لتحليل مستويات الطاقة الروفيبراتية النشطة المقاسة (مارفيل)، مما أسفر عن 17561 مستوى طاقة تجريبي. تم التحقق من هذه المستويات الطاقية باستخدام حسابات الحركة النووية المتغيرة [177،201]، التفاصيل الكاملة
سيتم نشرها في مكان آخر [201]. تم تحديد عدم اليقين لمستويات الطاقة الروفيبراتية التجريبية باستخدام نهج البوتستراب الذي تم تنفيذه حديثًا. نعتقد أن هذا النهج يوفر عدم يقين أكثر واقعية، ويعوض على الأقل جزئيًا عن كل من التقديرات المنخفضة والعالية لعدم اليقين المنشور للانتقالات الملاحظة.
تحققت هذه الدراسة من أكثر من 200 نطاق اهتزازي وأسفرت عن قيم طاقة تجريبية لـ 77 أصل نطاق اهتزازي (تلك التي بها ، حيث هو عدد الكم الزاوي الاهتزازي). يتم استخدام مستويات الطاقة التي حددناها حديثًا لتحسين قائمة الخطوط التي لا تزال قيد الإنشاء من خلال توفير الطاقات التي يمكن أن تتناسب معها سطح الطاقة المحتمل المحسن، وفي الوقت المناسب، يمكن استخدامها لاستبدال الطاقات المحسوبة في القائمة النهائية.
أظهر المقارنة مع إدخالات قوائم الخطوط SISAM [125] و NOSL296 [179] توافقًا جيدًا بشكل عام ولكن أيضًا أشارت إلى عدة قضايا ثانوية مع البيانات. يتطلب حل هذه المشكلات دراسات تجريبية ونمذجة دقيقة في المستقبل.

بيان مساهمة تأليف CRediT

جوناثان تينيسون: الكتابة – المسودة الأصلية، الحصول على التمويل، التحليل الرسمي، التصور. تيبور فورتنباشر: الكتابة المسودة الأصلية، المنهجية، التحليل الرسمي. سيرجي ن. يورتشينكو: التحليل الرسمي. أتيلا ج. تشاسار: الكتابة – المراجعة والتحرير، المنهجية.

إعلان عن تضارب المصالح

يعلن المؤلفون عدم وجود مصالح مالية متضاربة.

توفر البيانات

تم تضمين البيانات في المواد التكميلية.

شكر وتقدير

يشكر JT برنامج زمالة العلماء الضيوف المتميزين 2022 من الأكاديمية الهنغارية للعلوم على تمويل إقامته في هنغاريا وزولتان ميزاي على استضافته. نشكر أوليغ بوليانسكي على المناقشات المفيدة، ألان كامبارغ على توفير قوائم خطوط الانتقال لـ 96كامبارغ [97] و 01CaWeTaPe [114]، و شينتشوان هوانغ على جعل قائمة خطوط إيمس متاحة قبل النشر. تم دعم هذا العمل من قبل المجلس الأوروبي للبحث (ERC) تحت برنامج البحث والابتكار الخاص بالاتحاد الأوروبي هورايزون 2020 من خلال منحة متقدمة رقم 883830. حصل العمل المنجز في بودابست على دعم من شبكة البحث الهنغارية HUN-REN ومكتب البحث والتطوير والابتكار الوطني (NKFIH، رقم المنحة K138233). يدعم هذا البحث العمل ضمن إجراء COST (التعاون الأوروبي في العلوم والتكنولوجيا) CA21101 “أنظمة جزيئية محصورة: من جيل جديد من المواد إلى النجوم (COSY)”.

الملحق أ. ملاحظات حول مصادر البيانات

بعض المصادر، لا سيما 60TiPlBe [17]، 70PeSuFr [30]، 74FaDu [44]، و 18LaScAgMe [157]، استخدمت التسمية (c، d) بدلاً من (e، f) [209]. افترضنا أن c تتوافق مع e و d مع f. جميع التعليقات الأخرى مدرجة مصدرًا بمصدر.
[7]: كان هذا المصدر القديم هو أول دراسة مفصلة للانتقالات في الأشعة تحت الحمراء القريبة في . وفقًا للمعايير الحديثة، فإنه غير دقيق نسبيًا، حيث يدعي دقة قدرها للخطوط غير المختلطة. يعطي المصدر عدم يقين في المعايرة قدره . ومع ذلك، يبدو أنه لا توجد قياسات عالية الدقة لاحقة لـ النطاق الذي يتركز عند . تعيد معايرة هذا المصدر بعامل 0.99999811 إلى تحول قدره .
لذلك، اعتمدنا عدم يقين قدره ، والذي تم مضاعفته للخطوط المميزة على أنها مختلطة مع أي انتقالات أخرى من أو خطوط الماء.
60TiPlBe [17]: يقدم هذا المصدر قياسات لـ 2522 خطًا لعدد كبير من النطاقات الاهتزازية. ومع ذلك، بالنسبة لمعظم النطاقات، فإن القيم المعطاة محسوبة باستخدام obs-calc غير الموقع، مما يعني أنه لا يمكن استرداد أرقام الموجة التجريبية بشكل موثوق. تم الاحتفاظ فقط بـ 884 خطًا (لعدم وجود ملاءمة هاملتونية فعالة معطاة) حيث تتوافق هذه مع أرقام الموجة المقاسة الفعلية: هذه الخطوط هي في أي حال للنطاقات الأكثر إثارة للاهتمام (أي، الأقل دراسة). يشير البحث إلى عدم يقين قدره لكن الخطوط المحتفظ بها معطاة فقط إلى رقمين عشريين؛ وبالتالي، تم زيادة هذه الشكوك.
64LaLi [22]: لم يتم إعطاء أي تسمية ‘e’/’f’ للانتقالات داخل حالة ؛ وبالتالي، تم افتراض أن هذه الانتقالات متطابقة وتم تضمين كل خط مرتين في قاعدة بيانات مارفيل الخاصة بنا.
71LeHoThMa [33]: يقدم هذا المصدر خمسة انتقالات تتوافق مع انتقالات في النطاقات الاهتزازية المنخفضة. نظرًا لعدم إعطاء أي عدم يقين، تم افتراض 100 كيلو هرتز من قبلنا. لم يكن أحد هذه القياسات متسقًا مع الدراسات اللاحقة وكان يجب إزالته.
74FaDu [44]: يوفر طيف فلوريسنس مبكر غير عادي. الجداول التي تم مسحها ذات جودة رديئة، مما يعطي بعض عدم اليقين حول القيم الدقيقة لبعض الخطوط.
74KrSa [46]: لم يحدد المؤلفون عدم اليقين؛ وبالتالي، تم افتراض 0.02 ، مع للخطوط المختلطة، بناءً على استخدام اختلافات التركيب. لم تعطي الانتقالات التي تتضمن نطاقات متطابقة ‘ e ‘/’ f ‘؛ وبالتالي، تم تضمينها مرتين.
74BuVaGeKa [43]: تم مضاعفة عدم اليقين المرتبط بالانتقالات من هذا المصدر، كما هو مقترح في 78Lovas [210].
75Bogey [49]: يقدم هذا المصدر انتقالات دورانية نقية ضمن حالة الاهتزازية. كما اقترح 14TiChChCh [146]، يجب زيادة عدم يقين هذا المصدر حيث توجد مشكلات معايرة مع البيانات. تم زيادة عدم اليقين بمقدار ثلاثة أضعاف مقارنة بالقيم الأصلية المذكورة في الورقة.
75WhSuRiHa [54]: تم افتراض عدم يقين قدره 25 كيلو هرتز.
76AmGu [55]: هذه المنشورة هي مثال مبكر لطيف طيف الأشعة تحت الحمراء عالي الدقة (مع عدم يقين قدره ). تم تقديم الانتقالات في جدول شامل في الورقة ولكن، للأسف، بجودة طباعة رديئة. تم تنظيف النتائج بشكل مكثف ولكن حتى في ذلك الحين كانت هناك العديد من الحالات التي لم يكن من الممكن قراءة رقم الموجة الانتقالية بدقة. تم وضع علامة على هذه الحالات على أنها غير موثقة. لم يتم إعطاء شريط (731) – (331) توازناً، لذا تم افتراض أنه يمثل كلا التوازنين وتم تكراره. لم تكن الانتقالات في المنطقة التي تتفاعل فيها حالات (602) و(603) متسقة مع تلك التي تم قياسها لاحقاً؛ لذلك، تم إزالتها من التحليل. اقترحت اختبارات المعايرة أن معايرة الطيف كانت متوافقة مع مصادر أكثر حداثة.
76AnBuKaKr [56]: يحتوي هذا المصدر على عدد من الانتقالات الدورانية النقية عالية الدقة. الهيكل الدقيق ( لم يتم حل الانقسام داخل الحالة (331)، حيث تم إعطاء كل خط مرتين، وزادت الشكوك إلى 35 كيلو هرتز.
78ReMeDy [58]: تقدم هذه الورقة الانتقالات الدورانية المحللة بدقة فائقة. تم إجراء متوسط بسيط على المكونات الدقيقة وتم تحديد عدم اليقين إلى 150 هرتز.
82Guelachv [63]: تم تعديل أرقام الموجات في هذه الدراسة بواسطة عامل معايرة قدره 0.999999890، وهو ما يتماشى مع الاقتراحات اللاحقة التي تشير إلى أن الطيف يحتاج إلى إعادة معايرة بحوالي 15 ميجاهرتز.
84Toth [67]: عدم اليقين في عدد الموجات تم اختياره بناءً على اختلافات التركيب.
87HiWeMa [72]: لم يتم حل انقسام البنية الدقيقة (e/f) داخل الحالة (331)؛ وبالتالي، تم إعطاء كل خط مرتين وزادت الشكوك إلى 35 كيلو هرتز.
95CaPeBaTe [93]: تم تعديل أرقام الموجات بواسطة عامل المعايرة 1.00000308.
96TaEvZiMa [100]: كما اقترح 14TiChChCh [146]، تم زيادة الشكوك بمقدار 1.6. و تم تبديل تسميات حالات الاهتزاز.
96MaRaHeVa [99]: درس المؤلفون تحولات الضغط لخطين في أو فرقة (202). ومع ذلك، فإن مواقع خط الضغط الصفري المذكورة لا تتوافق جيدًا مع قياسات أخرى؛ وبالتالي، لم يتم التحقق من صحة هذه الخطوط.
96WeSiRe [101]: عدم اليقين في كان مفترضًا.
98GaCaKaSt [105]: يعلن المؤلفون عن عدم يقين قدره 0.005 ; تم مضاعفتها إلى لخطوط مختلطة مع خطوط المياه. كان من الضروري إعادة تعيين الـ خطوط فرعية.
99Toth [110]: هذه الورقة تقدم عددًا من تفاعلات الرنين. التفاعلات التي تشمل نطاقي (803) و(804) لا تعطي اختلافات تركيبة متسقة وتم إزالة الانتقالات المرتبطة بها. بالنسبة لأزواج الرنين الأخرى، تم زيادة الشكوك.
00WeKaCaBa [111]: هذا المصدر يذكر كل من أرقام الموجات لانتقال ICLAS وFTS. بالنسبة لبيانات ICLAS، فإن عدم اليقين هو 0.005 تم إعطاؤه؛ تم منح الخطوط المميزة كخليط أو ضعيف درجة من عدم اليقين من . لبيانات FTS، تم استخدامه أدناه الذي تم زيادته بشكل خطي إلى في كما هو مقترح في الورقة. تم إعادة ترقيم انتقالات فرع R لفرقة (1803) (001). تم تخصيص خطوط الرنين في الفرقة الساخنة (1317) – (111) إلى (1316) – (111). تم تغيير الخط في (2002) – (001) من الفرقة (line 00WeKaCaBa.12) من 10818.2090 إلى 10808.2090. خطوط الرنين الإضافية P(32) (06WaPeTaGa.2327) و P(33) (06WaPeTaGa.2328) في الفرقة تم تعيينهم إلى .
01BaVe [113]: تم تكرار الفرقات التي لم يتم حل انقسام e/f لها. عدم اليقين بـ (المعطى كحد أقصى في الورقة) تم اعتماده.
01CaWeTaPe [114]: عدم اليقين من تم الافتراض، باستثناء الخطوط المحددة كخطوط تتداخل مع خطوط المياه الجوية، والخطوط المتداخلة مع أخرى خطوط، أو خطوط ضعيفة جداً، والتي لها عدم يقين من تم تبنيه.
03BaPiVe [118]: هذا المصدر يقدم ثلاث نطاقات مع انقسام غير محلول e/f، وقد تم تضمين كل منها في تحليلنا مرتين. تم تقدير عدم اليقين على أنه استنادًا إلى البيانات في الورقة.
03DiPeTaTe [119]: عدم اليقين من تم اعتماده من الورقة، باستثناء الخطوط المختلطة أو المتدهورة، والتي لها عدم يقين قدره تم استخدامه. بالنسبة للفرقة (16017) – (001)، السطور تمت إزالتها، حيث تم إعادة تعيينها بواسطة 04BeCaPeTa.
04BeCaPeTa [123]: عدم اليقين في تم أخذها من الورقة؛ بالنسبة للأسطر المميزة بأنها مختلطة مع خطوط الماء، تم مضاعفة هذه الشكوك. تتضمن الورقة تصحيح بعض الأخطاء المطبعية في المعلمات الروفيبرational وإعادة النظر في تحليل نظام تفاعل كوريوليس بين البوليد المعطى في 03DiPeTaTe [119]. خطوط الرنين في تم إعادة تعيينهم إلى الفرع الإلكتروني لـ تمت إزالة ثلاثة خطوط متداخلة مع خطوط المياه لأنها كانت غير متوافقة مع مصادر أخرى.
04NeSuVa [124]: عدم اليقين في تم اعتماده من الورقة.
04Toth [125]: يتم مناقشة هذا المصدر في القسم 4.1.
06HePiGuSo [128]: تم إزالة فروع Q (كلا من e-f و f-e) في نطاق (919) (311) لأنها غير متوافقة مع انتقالات أخرى مذكورة في هذا المصدر وأماكن أخرى، مثل 19ВеМоКаКа [158]. تم إزالة أحد عشر خطًا لأنها تتضمن قيم أقل من قيمة الحالة الاهتزازية المعطاة، والتي هي غير فيزيائية. أعلى ستة تمت إزالة الخطوط من نطاق (1024)e – (311)e لأنها تتعارض مع مصادر أخرى، لا سيما 19ВeМоКаКа [158]، حيث تم تأكيد التعيينات من خلال اختلافات التركيب. تمت إزالة نطاق (221)f لأنه تم تعيينه باستخدام قيمة غير صحيحة لـ ثابت تشويه الطرد المركزي، مأخوذ من توث [125]، وبالتالي أعطى أرقام موجية تتعارض مع مصادر أخرى. تتضمن هذه المصدر أيضًا تصحيحات لبعض الأخطاء المطبعية في الروفيبرational.
المعلمات وإعادة النظر في تحليل نظام تفاعل كوريوليس بين الألياف كما هو موضح في 03DiPeTaTe [119].
06WaPeTaGa [129]: عدم اليقين في تم اعتماده من الورقة، باستثناء السطور الممزوجة بخطوط الماء، والتي لها عدم يقين قدره تم الافتراض. الفرقة (1408) – (001) كانت مركزة عند يحتوي على خطوط إضافية لـ و 29، على الأرجح بسبب الرنينات. الحالة المتفاعلة غير محددة لذا تمت إزالة الخطوط الإضافية. و خطوط في تم إعادة تعيين الفرقة إلى و ، على التوالي. يحتوي هذا المصدر على 908 سطور تتطابق تمامًا مع 00 WeKaCaBa [111]. نظرًا لأن قوائم المؤلفين المشاركين في هذين المنشورين لا تحتوي على أي تداخل، تم الاحتفاظ بكلا مجموعتي السطور.
07Horneman [132]: بعد 14TiChChCh [146]، جميع الانتقالات في تم الاحتفاظ بالنطاق، حتى تلك التي لها أوزان صفرية في الملاءمة. ومع ذلك، كان يجب إزالة 24 خطًا، بناءً على عدم التوافق مع مصادر أخرى، بما في ذلك الانتقالات في نطاقات (200) و(111) و(221) – (111)، التي كانت ذات أوزان صفرية في الورقة الأصلية. تشير 14TiChChCh [146] إلى أنه من الضروري إزالة 38 خطًا من 07Horneman لكنها لا تحدد أيها.
07LiKaMaRo [133]: فروع Q للفرق مع لأن كلا من الحالة العليا والسفلى لديها قواعد اختيار خاطئة (e-e أو f-f). افترضنا أن تماثل الحالة السفلى مُعطى بشكل صحيح استنادًا إلى التوافق مع مصادر أخرى. بناءً على ذلك، تم إجراء التصحيحات التالية (في تدوين المذبذب التوافقي المستخدم في المصدر الأصلي): إلى إلى إلى إلى ; إلى إلى – إلى . الـ الفرقة لا تمتلك -تم حل الازدواج؛ وبالتالي، تم إعطاؤه مرتين مع قواعد الاختيار الصحيحة. الخطوط في تم إعادة تعيين الفرقة إلى ; خطوط في تم إعادة تعيين الفرقة إلى . خط في تم إعادة تعيين الفرقة إلى . خطوط في تم إعادة تعيين الفرقة إلى . أخيرًا، الـ خط في في تم إعادة تعيين الفرقة إلى فرقة. يحتوي هذا المصدر على 90 سطرًا تبدو كنسخ مكررة من الأسطر في 99Toth [110]. تم الاحتفاظ بهذه الأسطر المكررة خلال تحليل Marvel. علاوة على ذلك، يحتوي هذا المصدر على 47 سطرًا تظهر أيضًا في 09 LiKaPeHu [136]. تم الاحتفاظ بهذه الأسطر المكررة هنا فقط.
07 LiKaPeTa [134]: الفرقة التي تركزت حوالي مُعطى كـ يفترض أن يكون الذي هو في تدوين بولياد. في فرع R من خطوط الفرقة تم إعادة تعيينهم إلى . يحتوي هذا المصدر على 172 سطرًا تظهر أيضًا في المصدر 09LiKaPeHu [136]. تم الاحتفاظ بالأسطر المتطابقة هنا فقط.
09LiKaPeHu [136]: كلا المكونين e و f من نطاق (14215) (221) يحتويان على ” غير محلول خط في ، والتي تعتبر غير فيزيائية وبالتالي تم إزالتها. السطر في النطاق (1317)e – (111)e تم إعادة تعيينه إلى . خط في النطاق (1425)e – (221)e تم إعادة تعيينه كـ R(42)f. يحتوي هذا المصدر على 55 سطرًا تظهر أيضًا في المصدر 12 LuMoLiPe [142]. تم الاحتفاظ بهذه الأسطر المتطابقة هنا فقط.
11LiKaPeTa [140]: يحتوي هذا المصدر على 391 سطرًا تظهر أيضًا في المصدر 12LuMoLiPe [142]. تم حذف هذه الأسطر من قائمة الأسطر في 12 LuMoLiPe.
12LuMoLiPe [142]: السطر 12LuMoLiPe.3047، المعين كـ P(1) (13 14) تم إزالته لكونه غير واقعي.
16KaCaKaPe [150]: ال خط في مُعين كـ في الورقة الأصلية، تم إعادة تعيينه إلى أو (1518)ف، بما يتماشى مع الانتقالات المجاورة لها. تم إزالة أربعة خطوط أعيد تعيينها ومنحت بواسطة 22 KaTaKaCab [175]. تم إضافة 526 خطًا تم تسجيله بواسطة 16 KaCaKaPe ولكن تم تعيينه بواسطة 22 KaTaKaCab. تم تعيين الخطوط 16 KaCaKaPe .3134 و16 KaCaKaPe .3135 التي تم الإشارة إليها كـ “خطوط إضافية” بواسطة 22 KaTaKaCab إلى النطاق (1517)e-(111)e. يحتوي هذا المصدر على 171 انتقالًا مكررًا، وقد احتفظنا بإحدى الإدخالات المكررة.
19BeMoKaKa [158]: تم تبديل تعيينات نطاقات (1005)e و (1006)e.
تم مضاعفة الترددات المذكورة للسماح بانتقالات الفوتونين؛ كما تم مضاعفة الشكوك المقابلة.
[170]: لا توجد أي حالة من عدم اليقين مذكورة؛ قيمة كان مفترضًا.
22KaTaKaCaa [174] تسع خطوط في النطاق 22KaTaKaCaa. 2461 إلى 22 KaTaKaCa .2505 تم إعادة تعيينها إلى ( 16019 )e بدلاً من ( 16017 ). خط في تم إعادة تعيينه من (1804)e (202)e إلى . يحتوي هذا المصدر على انتقالين مكررين، وقد قمنا بحذف أحد الإدخالات المكررة.
22KaTaKaCab [175]: تم تحديد عشرة خطوط تتوافق مع (1518) المعينة لـ (1517)؛ وتم تحديد ستة خطوط تتوافق مع (16010) المعينة لـ (16216). تم قياس 526 خطًا بواسطة 16 KaCaKaPe [150] وتم تعيينها؛ هذه هي آخر الخطوط الم labeled كـ 16 KaCaKaPe. خطوط الرنين في نطاق (1627) – (221) التي تتضمن وتم إعادة تعيين 36 إلى (15113) – (221)، كما هو مقترح في الورقة. يحتوي هذا المصدر على 28 انتقالًا مكررًا، وكان علينا حذف إدخال مكرر واحد.
22LuGo [176]: عدم اليقين في تم الافتراض، باستثناء الخطوط المميزة على أنها مختلطة، والتي تم استخدامه.
24SiSeEmMa [180]: بعد التقديم الأصلي لورقتنا، أصبح هذا المصدر الجديد متاحًا وتم إضافته كجزء من عملية المراجعة. تم إعادة تسمية الحزم (1804) و(1808) و(1809) إلى (1803) و(1807) و(1808) على التوالي، بما يتماشى مع نظام الترقيم القياسي المقترح لدينا. تم إزالة أربعة خطوط لا تتبع اختلافات التركيب، حتى ضمن مجموعة بيانات 24 SiSeEmMa.

الملحق ب. المواد التكميلية

انظر المواد التكميلية لملف إدخال MARVEL (الانتقالات) وملف الإخراج (الطاقة). كما تم تقديم جدول شامل لمستويات الاهتزاز مع رقم الكم المتعلق بالبوليد.
يمكن العثور على المواد التكميلية المرتبطة بهذه المقالة، في النسخة الإلكترونية، علىhttps://doi.org/10.1016/j.jqsrt.2024.108902.

References

[1] Ravishankara AR, Daniel JS, Portmann RW. Nitrous oxide : The dominant ozone-depleting substance emitted in the 21st century. Science 2009;326(5949):123-5. http://dx.doi.org/10.1126/science.1176985.
[2] Vasquez M, Schreier F, Garcia SG, Kitzmann D, Patzer B, Rauer H, et al. Infrared radiative transfer in atmospheres of earth-like planets around , and M stars. Clear-sky thermal emission spectra and weighting functions. Astron Astrophys 2013;549:A26. http://dx.doi.org/10.1051/0004-6361/201219898.
[3] Grenfell JL. A review of exoplanetary biosignatures. Phys Rep 2017;713:1-17. http://dx.doi.org/10.1016/j.physrep.2017.08.003.
[4] Tinetti G, Beaulieu J, Henning T, Meyer M, Micela G, Ribas I, et al. EChO. Exp Astron 2012;34:311-53.
[5] Tinetti G, Drossart P, Eccleston P, Hartogh P, Heske A, Leconte J, et al. A chemical survey of exoplanets with ARIEL. Exp Astron 2018;46:135-209. http://dx.doi.org/10.1007/s10686-018-9598-x.
[6] Coles DK, Elyash ES, Gorman JG. Microwave absorption spectra of . Phys Rev 1947;72:973. http://dx.doi.org/10.1103/PhysRev.72.973.2.
[7] Herzberg G, Herzberg L. Rotation-vibration spectra of diatomic and simple polyatomic molecules with long absorbing paths. 6. The spectrum of nitrous oxide ( ) below . J Chem Phys 1950;18:1551-61. http://dx.doi.org/ 10.1063/1.1747539.
[8] Callomon HJ, McKean DC, Thompson HW. Intensities of vibration bands. 3. Nitrous oxide. Proc R Soc London Ser A 1951;208:332-41. http://dx.doi.org/ 10.1098/rspa.1951.0164.
[9] Johnson CM, Trambarulo R, Gordy W. Microwave spectroscopy in the region from two to three millimeters, Part II. Phys Rev 1951;84:1178-80. http://dx. doi.org/10.1103/PhysRev.84.1178.
[10] Tetenbaum SJ. 6-millimeter spectra of OCS and . Phys Rev 1952;88:772-4. http://dx.doi.org/10.1103/PhysRev.88.772.
[11] Douglas AE, Moller CK. The near infrared spectrum and the internuclear distances of nitrous oxide. J Chem Phys 1954;22:275-9. http://dx.doi.org/10. 1063/1.1740051.
[12] Burrus CA, Gordy W. Millimeter and submillimeter wave spectroscopy. Phys Rev 1956;101:599-602. http://dx.doi.org/10.1103/PhysRev.101.599.
[13] Lakshmi K, Rao KN, Nielsen HH. Molecular constants of nitrous oxide from measurements of at . J Chem Phys 1956;24:811-3. http://dx.doi.org/ 10.1063/1.1742614.
[14] Plyler EK, Tidwell ED, Allen HC. Near infrared spectrum of nitrous oxide. J Chem Phys 1956;24:95-7. http://dx.doi.org/10.1063/1.1700878.
[15] Shearer JN, Wiggins TA, Guenther AH, Rank DH. L-type doubling in . J Chem Phys 1956;25:724-9. http://dx.doi.org/10.1063/1.1743037.
[16] Clough SA, McCarthy DE, Howard JN. band of nitrous oxide. J Chem Phys 1959;30:1359-61. http://dx.doi.org/10.1063/1.1730192.
[17] Tidwell ED, Plyler EK, Benedict WS. Vibration-rotation bands of . J Opt Soc Amer 1960;50:1243-63. http://dx.doi.org/10.1364/JOSA.50.001243.
[18] Rank DH, Wiggins TA, Rao BS, Eastman DP. Highly precise wavelengths in infrared. 2. HCN, , and CO. J Opt Soc Am 1961;51:929. http://dx.doi.org/ 10.1364/JOSA.51.000929.
[19] Burch DE, Williams D. Total absorptance by nitrous oxide bands in the infrared. Appl Opt 1962;1:473-82. http://dx.doi.org/10.1364/AO.1.000473.
[20] Rao KN, de Vore RV, Plyler EK. Wavelength calibrations in the far infrared (30 to 1000 microns). J Res Natl Inst Stand Technol 1963;67A:351-8. http: //dx.doi.org/10.6028/jres.067A.038.
[21] Gordon HR, McCubbin TK. 0220-0110 band of . J Opt Soc Amer 1964;54:956. http://dx.doi.org/10.1364/JOSA.54.000956.
[22] Lafferty WJ, Lide DR and. Rotational constants of excited vibrational states of . J Mol Spectrosc 1964;14:407. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(64)90134-1.
[23] Pliva J. Infrared spectra of isotopic nitrous oxides. J Mol Spectrosc 1964;12:360. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(64)90020-7.
[24] Plyler EK, Tidwell ED, Maki AG. Infrared absorption spectrum of nitrous oxide ( ) from to . J Res Natl Inst Stand Technol 1964;68A:79-86. http://dx.doi.org/10.6028/jres.068A.006.
[25] Harmony MD, Sancho M. quadrupole coupling constants in by highresolution microwave spectroscopy. J Chem Phys 1966;45:1812-5. http://dx. doi.org/10.1063/1.1727836.
[26] Berendts BT, Dymanus A. Evaluation of molecular quadrupole moments from broadening of microwave spectral lines. I. Measurements. J Chem Phys 1968;48:1361-7. http://dx.doi.org/10.1063/1.1668803.
[27] French IP, Arnold TE. Foreign-gas broadening of rotational transition of nitrous oxide. J Mol Spectrosc 1968;27:218-24. http://dx.doi.org/10.1016/ 0022-2852(68)90031-3.
[28] Pliva J. Some near infrared bands of nitrous oxide. J Mol Spectrosc 1968;25:62-76. http://dx.doi.org/10.1016/S0022-2852(68)80031-1.
[29] Pliva J. Molecular constants of nitrous oxide . J Mol Spectrosc 1968;27:461-88. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(68)90053-2.
[30] Pearson R, Sullivan T, Frenkel L. Microwave spectrum and molecular parameters for . J Mol Spectrosc 1970;34:440-9. http://dx.doi.org/10.1016/ 0022-2852(70)90025-1.
[31] Pliva J. Photographic infrared bands and of . J Mol Spectrosc 1970;33:500-4. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(70)90143-8.
[32] Scharpen LH, Muenter JS, Laurie VW. Electric polarizability anisotropies of nitrous oxide, propyne, and carbonyl sulfide by microwave spectroscopy. J Chem Phys 1970;53:2513-9. http://dx.doi.org/10.1063/1.1674355.
[33] Lemaire J, Houriez J, Thibault J, Maillard B. Infrared microwave double resonance in methyl bromide and nitrous oxide. J Phys 1971;32:35. http: //dx.doi.org/10.1051/jphys:0197100320103500, – &.
[34] Toth RA. Line strengths of in region. J Mol Spectrosc 1971;40:588-604. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(71)90260-8.
[35] Toth RA. Self-broadened and broadened linewidths of . J Mol Spectrosc 1971;40:605-15. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(71)90261-X.
[36] Lowder JE. Band intensity and line half-width measurements in near 4.5 . J Quant Spectrosc Radiat Transff 1972;12:873-80. http://dx.doi.org/10. 1016/0022-4073(72)90075-1.
[37] Margolis JS. Intensity and half-width measurements of band of . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 1972;12:751-7. http://dx.doi.org/10. 1016/0022-4073(72)90180-X.
[38] Sokoloff DR, Javan A. Precision spectroscopy of laser band by frequency mixing in an infrared, metal-metal oxide-metal point contact diode. J Chem Phys 1972;56:4028-31. http://dx.doi.org/10.1063/1.1677811.
[39] Tien CL, McCreigh CR, Modest MF. Infrared radiation properties of nitrousoxide. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 1972;12:267-77. http://dx.doi.org/ 10.1016/0022-4073(72)90037-4.
[40] Lacome N, Boulet C, Arie E. Spectroscopy using laser source. 3. Intensities and lengths of transition lines of nitrogen protoxide – deviation of Lorentz line shape. Can J Phys 1973;51:302-10. http://dx.doi.org/10.1139/p73-038.
[41] Tubbs LD, Williams D. Broadening of infrared-absorption lines at reduced temperatures. 3. Nitrous-oxide. J Opt Soc Am 1973;63:859-63. http://dx.doi. org/10.1364/JOSA.63.000859.
[42] Amiot C, Guelachvili G. Vibration-rotation bands of region. J Mol Spectrosc 1974;51:475-91. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(74)90202-1.
[43] Burenin AV, Valbov AN, Gershtein LI, Karyakin EN, Krupnov AF, Maslovskii AV, et al. Submillimeter spectrum and intermolecular parameters. Opt Spectrosc 1974;37:676.
[44] Farrenq R, Dupre-Maquaire J. Vibrational luminescence of excited by DC discharge – rotation-vibration constants. J Mol Spectrosc 1974;49:268-79. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(74)90275-6.
[45] Farrenq R, Gaultier D, Rossetti C. Vibrational luminescence of excited by DC discharge – Emission-lines intensities and populations of rotationalvibrational levels. J Mol Spectrosc 1974;49:280-8. http://dx.doi.org/10.1016/ 0022-2852(74)90276-8.
[46] Krell JM, Sams RL. Vibration-rotation bands of nitrous-oxide – region. J Mol Spectrosc 1974;51:492-507. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(74) 90203-3.
[47] Varanasi P, Bangaru BRP. Measurement of line-intensities of linear molecules under low resolution. J Quant Spectrosc Radiat Transf 1974;14:1253-7. http: //dx.doi.org/10.1016/0022-4073(74)90093-4.
[48] Blanquet G, Walrand J, Courtoy CP. Vibration-rotation bands of isotopic-species of in region. Ann de la Soc Sci de Bruxelles Ser 1-Sci Math Astron Et Phys 1975;89:93-114.
[49] Bogey M. Microwave-absorption spectroscopy in states of OCS and through energy-transfer from . J Phys B: At Mol Opt Phys 1975;8:1934-8. http://dx.doi.org/10.1088/0022-3700/8/11/028.
[50] Boissy JP, Valentin A, Cardinet P, Claude ML, Henry A. Line intensities of the fundamental band of nitrous oxide. J Mol Spectrosc 1975;57:391-6. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(75)90299-4.
[51] Casleton KH, Kukolich SG. Beam maser measurements of hyperfine-structure in . J Chem Phys 1975;62:2696-9. http://dx.doi.org/10.1063/1.430854.
[52] Dupre-Maquaire I, Pinson P. Emission spectrum of in range. J Mol Spectrosc 1975;58:239-49.
[53] Toth RA, Farmer CB. Line strengths of and in region. J Mol Spectrosc 1975;55:182-91. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(75)90263-5.
[54] Whitford BG, Siemsen KJ, Riccius HD, Hanes GR. Absolute frequency measurements of laser transitions. Opt Commun 1975;14:70-4. http://dx.doi.org/ 10.1016/0030-4018(75)90060-7.
[55] Amiot C, Guelachvili G. Extension of 106 samples Fourier spectrometry to indium-antimonide region – Vibration-rotation bands of 3.3-5.5 region. J Mol Spectrosc 1976;59:171-90. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(76)90289-7.
[56] Andreev BA, Burenin AV, Karyakin EN, Krupnov AF, Shapin SM. Submillimeter wave spectrum and molecular-constants of . J Mol Spectrosc 1976;62:125-48. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(76)90344-1.
[57] Valentin A, Lemoal MF, Cardinet P, Boissy JP. High precision spectrum of at and determination of molecular constants for and ) bands. J Mol Spectrosc 1976;59:96-102. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(76)90045-X.
[58] Reinartz JMLJ, Meerts WL, Dymanus A. Hyperfine-structure, electric and magnetic-properties of in ground and 1st excited bending vibrational state. Chem Phys 1978;31:19-29. http://dx.doi.org/10.1016/0301-0104(78) 87022-0.
[59] Braund DB, Cole ARH, Cugley JA, Honey FR, Pulfrey RE, Reece GD. Precise measurements with a compact vacuum infrared spectrometer. Appl Opt 1980;19:2146-52. http://dx.doi.org/10.1364/AO.19.002146.
[60] Nagai K, Kawaguchi K, Yamada C, Hayakawa K, Takagi Y, Hirota E. A highprecision wavelength meter for tunable diode laser: Measurements of and bands at . J Mol Spectrosc 1980;84:197-203. http://dx.doi.org/10. 1016/0022-2852(80)90253-2.
[61] Lacome N, Levy A. Line strengths and self-broadened linewidths of in the region: and transitions. J Mol Spectrosc 1981;85:205-14. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(81)90319-2.
[62] Olson WB, Maki AG, Lafferty WJ. Tables of absorption-lines for the calibration of tunable infrared-lasers from to and from to . J Phys Chem Ref Data 1981;10:1065-84. http: //dx.doi.org/10.1063/1.555651.
[63] Guelachvili G. Absolute wavenumbers between 1118 and by Fourier-transform spectroscopy. Can J Phys 1982;60:1334-47. http://dx.doi. org/10.1139/p82-181.
[64] Jolma K, Kauppinen J, Horneman VM. Vibration-rotation spectrum of in the region of the lowest fundamental . J Mol Spectrosc 1983;101:278-84. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(83)90133-9.
[65] Lacome N, Levy A, Guelachvili G. Fourier-transform measurement of selfbroadening, -broadening, and -broadening of lines – Temperaturedependence of linewidths. Appl. Optics 1984;23:425-35. http://dx.doi.org/10. 1364/AO. 23.000425.
[66] Pollock CR, Petersen FR, Jennings DA, Wells JS, Maki AG. Absolute frequency measurements of the , and bands of by heterodyne spectroscopy. J Mol Spectrosc 1984;107:62-71. http: //dx.doi.org/10.1016/0022-2852(84)90265-0.
[67] Toth RA. Line strengths of in the region. Appl Opt 1984;23:1825-34. http://dx.doi.org/10.1364/AO.23.001825.
[68] Brown LR, Toth RA. Comparison of the frequencies of , CO, and as infrared calibration standards. J Opt Soc Am B 1985;2:842-56. http://dx.doi.org/10.1364/JOSAB.2.000842.
[69] Wells JS, Hinz A, Maki AG. Heterodyne frequency measurements on between 1257 and . J Mol Spectrosc 1985;114:84-96. http://dx.doi. org/10.1016/0022-2852(85)90339-X.
[70] Wells JS, Jennings DA, Hinz A, Murray JS, Maki AG. Heterodyne frequency measurements on at 5.3 and . J Opt Soc Amer B 1985;2:857-61. http://dx.doi.org/10.1364/JOSAB.2.000857.
[71] Toth RA. Frequencies of in the to region. J Opt Soc Amer B 1986;3:1263-81. http://dx.doi.org/10.1364/JOSAB.3.001263.
[72] Hinz A, Wells JS, Maki AG. Heterodyne measurements of hot bands and isotopic transitions of near . Z Phys D 1987;5:351-8. http://dx.doi.org/10. 1007/BF01385466.
[73] Toth RA. vibration-rotation parameters derived from measurements in the and 1580-2380- regions. J Opt Soc Amer B 1987;4:357-74. http://dx.doi.org/10.1364/JOSAB.4.000357.
[74] Zink LR, Wells JS, Maki AG. Heterodyne frequency measurements on near . J Mol Spectrosc 1987;123:426-33. http://dx.doi.org/10.1016/ 0022-2852(87)90289.
[75] Esplin MP, Barowy WM, Huppi RJ, Vanasse GA. High resolution Fourier spectroscopy of nitrous oxide at elevated temperatures. Mikrochim Acta 1988;2:403-7.
[76] Amrein A, Hollenstein H, Quack M, Schmitt U. High resolution interferometric Fourier transform infrared spectroscopy in supersonic free jet expansions: , and . Infrared Phys 1989;29:561-74. http://dx.doi.org/10.1016/ 0020-0891(89)90099-7.
[77] Maki AG, Wells JS, Vanek MD. Heterodyne frequency measurements on near . J Mol Spectrosc 1989;138:84-8. http://dx.doi.org/10.1016/ 0022-2852(89)90101-X.
[78] Tang L-W, Nadler S, Daunt SJ. Tunable diode laser measurements of absolute line strengths in the band of near . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 1989;41:97-101. http://dx.doi.org/10.1016/0022-4073(89)90131-3.
[79] Varanasi P, Chudamani S. Line strength measurements in the fundamental band of using a tunable diode laser. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 1989;41:359-62. http://dx.doi.org/10.1016/0022-4073(89)90065-4.
[80] Vanek MD, Jennings DA, Wells JS, Maki AG. Frequency measurements of high rotational transitions of OCS and . J Mol Spectrosc 1989;138:79-83. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(89)90100-8.
[81] Vanek MD, Schneider M, Wells JS, Maki AG. Heterodyne measurements on near . J Mol Spectrosc 1989;134:154-8. http://dx.doi.org/10.1016/ 0022-2852(89)90137-9.
[82] Yamada KMT. Pure rotation spectrum of NNO in the far infrared region. Z Naturforsch Sect A 1990;45:837-8.
[83] Toth RA. Line-frequency measurements and analysis of between 900 and . Appl Opt 1991;30:5289-315. http://dx.doi.org/10.1364/AO. 30.00528.
[84] Maki AG, Wells JS. New wavenumber calibration tables from heterodyne frequency measurements. J Res Natl Inst Stand Technol 1992;97:409-70.
[85] Tan TL, Looi EC, Lua KT. Hot-band spectrum of near Mol Spectrosc 1992;154:218-22. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(92)90041L.
[86] Toth RA. Line strengths ( ), self-broadened linewidths, and frequency-shifts ( ) of . Appl Opt 1993;32:7326-65. http: //dx.doi.org/10.1364/AO.32.007326.
[87] Sirota JM, Reuter DC. Absolute intensities for the Q-branch of the ( ) band of nitrous oxide. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 1993;50:591-4. http://dx.doi.org/10.1016/0022-4073(93)90026-E.
[88] Sirota JM, Reuter DC, Mumma MJ. Blocked impurity band detectors applied to tunable diode laser spectroscopy in the 8- to range. Appl Opt 1993;32:2117-21. http://dx.doi.org/10.1364/AO.32.002117.
[89] Rachet F, Margottinmaclou M, Elazizi M, Henry A, Valentin A. Linestrength measurements for around , and transitions in ( ) (2400-2850 cm-1). J Mol Spectrosc 1994;164:196-209. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp.1994.1066.
[90] Rachet F, MM, Elazizi M, Henry A, Valentin A. Linestrength measurements for the , and transitions of ). J Mol Spectrosc 1994;166:79-87. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp. 1994.1173.
[91] Elazizi M, Rachet F, Henry A, Margottinmaclou M, Valentin A. Linestrength measurements for around transitions in 4 isotopic species (2400-2600 cm-1). J Mol Spectrosc 1994;164:180-95. http://dx.doi.org/10. 1006/jmsp.1994.1065.
[92] Campargue A, Permogorov D. Intensity measurements of the near-infrared and visible overtone bands of nitrous oxide. Chem Phys Lett 1995;241:339-44. http://dx.doi.org/10.1016/0009-2614(95)00636-I.
[93] Campargue A, Permogorov D, Bach M, Temsamani MA, Vander Auwera J, Herman M, et al. Overtone spectroscopy in nitrous-oxide. J Chem Phys 1995;103:5931-8. http://dx.doi.org/10.1063/1.470473.
[94] Regalia L, Barbe A, Plateaux JJ, Dana V, Mandin JY, Allout MY. Nitrogenbroadening and nitrogen-shifting coefficients in the band of . J Mol Spectrosc 1995;172:563-6. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp.1995.1203.
[95] Reuter DC, Sirota JM. Temperature-dependent foreign gas broadening coefficients of the and lines in the band of . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 1995;54:957-60. http://dx.doi.org/10.1016/0022-4073(95)00127-7.
[96] Willey DR, Ross KA, Mullin AS, Schowen S, Zheng LD, Flynn G. Gas-phase infrared spectroscopy of in an equilibrium cell at and Spectrosc 1995;169:66-72. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp.1995.1006.
[97] Campargue A. The near-infrared absorption spectrum of nitrous oxide: Analysis of the and clusters. Chem Phys Lett 1996;259:563-7. http://dx.doi. org/10.1016/0009-2614(96)00821-4.
[98] Johns JWC, Lu Z, Weber M, Sirota JM, Reuter DC. Absolute intensities in the fundamental of at Mol Spectrosc 1996;177:203-10. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp.1996.0134.
[99] Margottin-Maclou M, Rachet F, Henry A, Valentin A. Pressure-induced line shifts in the band of nitrous oxide perturbed by , Ar and Xe. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 1996;56:1-16. http://dx.doi.org/10.1016/ 0022-4073(96)00029-5.
[100] Tachikawa M, Evenson KM, Zink LR, Maki AG. Frequency measurements of 9- and laser transitions. IEEE J Quant Electr 1996;32:1732-6. http://dx.doi.org/10.1109/3.538777.
[101] Weber M, Sirota JM, Reuter DC. l-Resonance intensity effects and pressure broadening of at . J Mol Spectrosc 1996;177:211-20. http://dx. doi.org/10.1006/jmsp.1996.0135.
[102] Morino I, Fabian M, Takeo H, Yamada KMT. High- rotational transitions of NNO measured with the NAIR terahertz spectrometer. J Mol Spectrosc 1997;185:142-6. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp.1997.7366.
[103] Regalia L, Thomas X, Hamdouni A, Barbe A. Intensities of measurements in the 4 and region using Fourier transform spectrometer. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 1997;57:435-44. http://dx.doi.org/10.1016/S0022-4073(96)00160-4.
[104] Bouanich JP, Hartmann JM, Blanquet G, Walrand J, Bermejo D, Domenech JL. Line-mixing effects in He – and -broadened infrared Q branches of . J Chem Phys 1998;109:6684-90. http://dx.doi.org/10.1063/1.477318.
[105] Garnache A, Campargue A, Kachanov AA, Stoeckel F. Intracavity laser absorption spectroscopy near with a Nd:glass laser: application to O. Chem Phys Lett 1998;292:698-704. http://dx.doi.org/10.1016/S0009-2614(98)00750-7.
[106] He Y, Hippler M, Quack M. High-resolution cavity ring-down absorption spectroscopy of nitrous oxide and chloroform using a near-infrared CW diode laser. Chem Phys Lett 1998;289:527-34. http://dx.doi.org/10.1016/S0009-2614(98) 00424-2.
[107] Hippler M, Quack M. CW cavity ring-down infrared absorption spectroscopy in pulsed supersonic jets: Nitrous oxide and methane. Chem Phys Lett 1999;314:273-81. http://dx.doi.org/10.1016/S0009-2614(99)01071-4.
[108] Morino I, Yamada KMT, Maki AG. Terahertz measurements of rotational transitions in vibrationally excited states of . J Mol Spectrosc 1999;196:131-8. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp.1999.7855.
[109] Oshika H, Toba A, Fujitake M, Ohashi N. Newly observed vibrotational bands of in region. J Mol Spectrosc 1999;197:324-5. http://dx.doi.org/ 10.1006/jmsp.1999.7922.
[110] Toth RA. Line positions and strengths of between 3515 and Mol Spectrosc 1999;197:158-87. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp.1999.7907.
[111] Weirauch G, Kachanov AA, Campargue A, Bach M, Herman M, Vander Auwera J. Refined investigation of the overtone spectrum of nitrous oxide. J Mol Spectrosc 2000;202:98-106. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp.2000.8114.
[112] Toth RA. – and air-broadened linewidths and frequency-shifts of . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2000;66:285-304. http://dx.doi.org/10.1016/S0022-4073(99)00167-3.
[113] Bailly D, Vervloet M. in emission in the region: Transitions occurring between highly excited vibrational states. J Mol Spectrosc 2001;209:207-15. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp.2001.8420.
[114] Campargue A, Weirauch G, Tashkun SA, Perevalov VI, Teffo JL. Overtone spectroscopy of between 10000 and : A test of the polyad approach. J Mol Spectrosc 2001;209:198-206. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp. 2001.8414.
[115] Daumont L, Vander Auwera J, Teffo JL, Perevalov VI, Tashkun SA. Line intensity measurements in and their treatment using the effective dipole moment approach. J Mol Spectrosc 2001;208:281-91. http://dx.doi.org/ 10.1006/jmsp.2001.8400.
[116] Bertseva E, Kachanov AA, Campargue A. Intracavity laser absorption spectroscopy of with a vertical external cavity surface emitting laser. Chem Phys Lett 2002;351:18-26. http://dx.doi.org/10.1016/S0009-2614(01)01321-5.
[117] Daumont L, Claveau C, Debacker-Barilly MR, Hamdouni A, Regalia-Jarlot L, Teffo JL, et al. Line intensities of : The 10 micrometers region revisited. J Quant Spectrosc Radiat Transff 2002;72:37-55. http://dx.doi.org/10.1016/ S0022-4073(01)00054-1.
[118] Bailly D, Pirali O, Vervloet M. emission in the region: High excitation of the bending mode transitions with . J Mol Spectrosc 2003;222:180-90. http://dx.doi.org/10.1016/S0022-2852(03) 00179-6.
[119] Ding Y, Perevalov VI, Tashkun SA, Teffo JL, Hu S, Bertseva E, et al. Weak overtone transitions of around by ICLAS-VECSEL. J Mol Spectrosc 2003;220:80-6. http://dx.doi.org/10.1016/S0022-2852(03)00060-2.
[120] Morino I, Yamada KMT. Absorption line profiles of measured for the and 26-25 rotational transitions. J Mol Spectrosc 2003;219:282-9. http://dx.doi.org/10.1016/S0022-2852(03)00030-4.
[121] Parkes AM, Linsley AR, Orr-Ewing AJ. Absorption cross-sections and pressure broadening of rotational lines in the band of determined by diode laser cavity ring-down spectroscopy. Chem Phys Lett 2003;377:439-44. http: //dx.doi.org/10.1016/S0009-2614(03)01155-2.
[122] Rohart F, Colmont JM, Wlodarczak G, Bouanich JP. – and -broadening coefficients and profiles for millimeter lines of . J Mol Spectrosc 2003;222:159-71. http://dx.doi.org/10.1016/S0022-2852(03)00220-0.
[123] Bertseva E, Campargue A, Perevalov VI, Tashkun SA. New observations of weak overtone transitions of by ICLAS-VeCSEL near . J Mol Spectrosc 2004;226:196-200. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2004.03.021.
[124] Nemtchinov V, Sun CB, Varanasi P. Measurements of line intensities and line widths in the -fundamental band of nitrous oxide at atmospheric temperatures. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2004;83:267-84. http://dx. doi.org/10.1016/S0022-4073(02)00355-2.
[125] Toth RA. Linelist of Parameters from 500 to . Tech. Rep. JPL, 2004, https://mark4sun.jpl.nasa.gov/n2o.html.
[126] Vitcu A, Ciurylo R, Wehr R, Drummond JR, May AD. Broadening, shifting, and line mixing in the parallel Q branch of . J Mol Spectrosc 2004;226:71-80. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2004.03.017.
[127] Drouin BJ, Maiwald FW. Extended THz measurements of nitrous oxide, . J Mol Spectrosc 2006;236:260-2. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2006.01.005.
[128] Herbin H, Picque N, Guelachvili G, Sorokin E, Sorokina IT. weak lines observed between 3900 and from long path absorption spectra. J Mol Spectrosc 2006;238:256-9. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2006.05.004.
[129] Wang L, Perevalov VI, Tashkun SA, Gao B, Hao LY, Hu SM. Fourier transform spectroscopy of weak overtone transitions in the region. J Mol Spectrosc 2006;237:129-36. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2006.03.007.
[130] Daumont L, Vander Auwera J, Teffo J-L, Perevalov VI, Tashkun SA. Line intensity measurements in and their treatment using the effective dipole moment approach. II. The 5400-11000 cm region. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2007;104:342-56. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2006.09.004.
[131] Didriche K, Macko P, Herman M, Thievin J, Benidar A, Georges R. Investigation of the shape of the absorption line in recorded from an axisymmetric supersonic free jet expansion. J Quant Spectrosc Radiat Transf 2007;105:128-38. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2006.10.002.
[132] Horneman V-M. High accurate peak positions for calibration purposes with the lowest fundamental bands of and . J Mol Spectrosc 2007;241:45-50. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2006.10.014.
[133] Liu AW, Kassi S, Malara P, Romanini D, Perevalov VI, Tashkun SA, et al. High sensitivity CW-cavity ring down spectroscopy of near (I). J Mol Spectrosc 2007;244:33-47. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2007.01.007.
[134] Liu AW, Kassi S, Perevalov VI, Tashkun SA, Campargue A. High sensitivity CW-cavity ring down spectroscopy of near (II). J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2007;244:48-62. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2007.05.010.
[135] Nakayama T, Fukuda H, Sugita A, Hashimoto S, Kawasaki M, Aloisio S, et al. Buffer-gas pressure broadening for the band of measured with continuous-wave cavity ring-down spectroscopy. Chem Phys 2007;334:196-203. http://dx.doi.org/10.1016/j.chemphys.2007.03.001.
[136] Liu AW, Kassi S, Perevalov VI, Hu SM, Campargue A. High sensitivity CWcavity ring down spectroscopy of near (III). J Mol Spectrosc 2009;254:20-7. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2008.12.006.
[137] Sun H, Ding YJ, Zotova IB. Differentiation of three isotopic variants of nitrous oxide based on spectra of rotational transitions. In: 2009 Conference on Lasers and Electro-Optics and Quantum Electronics and Laser Science Conference, VOLS 1-5. CLEO/QELS 2009, OSA; 2009, p. 2913. http://dx.doi.org/10.1364/ CLEO.2009.JTuD80, +.
[138] Wang CY, Liu AW, Perevalov VI, Tashkun SA, Song KF, Hu SM. Highresolution infrared spectroscopy of and in the region. J Mol Spectrosc 2009;257:94-104. http://dx.doi.org/10.1016/j. jms.2009.06.012.
[139] Aenchbacher W, Naftaly M, Dudley R. Line strengths and self-broadening of pure rotational lines of nitrous oxide measured by terahertz time-domain spectroscopy. J Opt Soc Amer B 2010;27:1717-21. http://dx.doi.org/10.1364/ JOSAB.27.001717.
[140] Liu AW, Kassi S, Perevalov VI, Tashkun SA, Campargue A. High sensitivity cw-cavity ring down spectroscopy of near . J Mol Spectrosc 2011;267:191-9. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2011.03.025.
[141] Milloud R, Perevalov VI, Tashkun SA, Campargue A. Rotational analysis of and bands of from ICLAS spectra between 12760 and . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2011;112:553-7. http: //dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2010.10.013.
[142] Lu Y, Mondelain D, Liu AW, Perevalov VI, Kassi S, Campargue A. High sensitivity CW-cavity ring down spectroscopy of between 6950 and 7653 : I. line positions. J Quant Spectrosc Radiat Transf 2012;113:749-62. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2012.03.005.
[143] Perevalov VI, Tashkun SA, Kochanov RV, Liu AW, Campargue A. Global modeling of the line positions within the framework of the polyad model of effective Hamiltonian. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2012;113:1004-12. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2011.12.008.
[144] Karlovets EV, Lu Y, Mondelain D, Kassi S, Campargue A, Tashkun SA, et al. High sensitivity CW-cavity ring down spectroscopy of between 6950 and 1.44-1.31 ): II. Line intensities. J Quant Spectrosc Radiat Transf 2013;117:81-7. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2012.11.003.
[145] Knabe K, Williams PA, Giorgetta FR, Radunsky MB, Armacost CM, Crivello S , et al. Absolute spectroscopy of near with a combcalibrated, frequency-swept quantum cascade laser spectrometer. Opt Expr 2013;21:1020-9. http://dx.doi.org/10.1364/OE.21.001020.
[146] Ting W-J, Chang C-H, Chen S-E, Chen H-C, Shy J-T, Drouin BJ, et al. Precision frequency measurement of transitions near and above Opt Soc Amer 2014;31:1954-63. http://dx.doi.org/10.1364/JOSAB.31.001954.
[147] Wu Z-W, Dong Y-T, Zhou W-D. Near infrared cavity enhanced absorption spectroscopy study of . Spectrosc Spect Anal 2014;34:2081-4.
[148] Gambetta A, Cassinerio M, Coluccelli N, Fasci E, Castrillo A, Gianfrani L, et al. Direct phase-locking of a quantum cascade laser to a mid-IR optical frequency comb: application to precision spectroscopy of . Opt Lett 2015;40:304-7. http://dx.doi.org/10.1364/OL.40.000304.
[149] Loos J, Birk M, Wagner G. Pressure broadening, -shift, speed dependence and line mixing in the rovibrational band of . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2015;151:300-9. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2014.10.008.
[150] Karlovets EV, Campargue A, Kassi S, Perevalov VI, Tashkun SA. High sensitivity cavity ring down spectroscopy of near : (I) Rovibrational assignments and band-by-band analysis. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2016;169:36-48. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2015.09.012.
[151] Tashkun SA, Perevalov VI, Lavrentieva NN. NOSD-1000, the high-temperature nitrous oxide spectroscopic databank. J Quant Spectrosc Radiat Transff 2016;177:43-8. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2015.11.014.
[152] Tonokura K, Takahashi R. Pressure broadening of the band of nitrous oxide by carbon dioxide. Chem Lett 2016;45:95-7. http://dx.doi.org/10.1246/ cl. 150932.
[153] Werwein V, Brunzendorf J, Serdyukov A, Werhahn O, Ebert V. First measurements of nitrous oxide self-broadening and self-shift coefficients in the 0002-0000 band at using high resolution Fourier transform spectroscopy. J Mol Spectrosc 2016;323:28-42. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms. 2016.01.010.
[154] Werwein V, Brunzendorf J, Li G, Serdyukov A, Werhahn O, Ebert V. Highresolution Fourier transform measurements of line strengths in the main isotopologue band of nitrous oxide. Appl Opt 2017;56:E99-105. http: //dx.doi.org/10.1364/AO.56.000E99.
[155] Zhao X-Q, Wang J, Liu A-W, Zhou Z-Y, Hu S-M. High precision cavity ring down spectroscopy of overtone band of near 775 nm . Chin J Chem Phys 2017;30:487-92. http://dx.doi.org/10.1063/1674-0068/30/cjcp1705109.
[156] AlSaif B, Lamperti M, Gatti D, Laporta P, Fermann M, Farooq A, et al. High accuracy line positions of the fundamental band of . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2018;211:172-8. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt. 2018.03.005.
[157] Lauzin C, Schmutz H, Agner JA, Merkt F. Chirped-pulse millimetre-wave spectrometer for the region. Mol Phys 2018;116:3656-65. http: //dx.doi.org/10.1080/00268976.2018.1467055.
[158] Bertin T, Mondelain D, Karlovets E, Kassi S, Perevalov V, Campargue A. High sensitivity cavity ring down spectroscopy of near Quant Spectrosc Radiat Transfer 2019;229:40-9. http://dx.doi.org/10.1016/j. jqsrt.2019.02.011.
[159] Liu GL, Wang J, Tan Y, Kang P, Bi Z, Liu AW, et al. Line positions and -induced line parameters of the band of by combassisted cavity ring-down spectroscopy. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2019;229:17-22. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2019.03.004.
[160] Tashkun SA. Global modeling of the line positions within the framework of the non-polyad model of effective Hamiltonian. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2019;231:88-101. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2019.04. 023.
[161] Kim G-R, Lee H-B, Jeon T-I. Terahertz time-domain spectroscopy of lowconcentration using long-range multipass gas cell. IEEE Trans Terahertz Sci Technol 2020;10:524-30. http://dx.doi.org/10.1109/TTHZ.2020.2997601.
[162] Odintsova TA, Fasci E, Gravina S, Gianfrani L, Castrillo A. Optical feedback laser absorption spectroscopy of at . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2020;254:107190. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2020.107190.
[163] Bailey DM, Zhao G, Fleisher AJ. Precision spectroscopy of with a crossdispersed spectrometer and mid-infrared frequency comb. In: 2020 Conference on Lasers and Electro-Optics (CLEO), Conference on Lasers and Electro-Optics. OSA; 2020.
[164] Zhao G, Bailey DM, Fleisher AJ, Hodges JT, Lehmann KK. Doppler-free twophoton cavity ring-down spectroscopy of a nitrous oxide ( ) vibrational overtone transition. Phys Rev A 2020;101:062509. http://dx.doi.org/10.1103/ PhysRevA.101.062509.
[165] Ogden HM, Michael TJ, Murray MJ, Mullin AS. Transient IR (0001-0000) absorption spectroscopy of optically centrifuged with extreme rotation up to . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2020;246:106867. http: //dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2020.106867.
[166] Adkins EM, Long DA, Fleisher AJ, Hodges JT. Near-infrared cavity ringdown spectroscopy measurements of nitrous oxide in the and bands. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2021;262:107527. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2021.107527.
[167] Hashemi R, Gordon IE, Adkins EM, Hodges JT, Long DA, Birk M, et al. Improvement of the spectroscopic parameters of the air- and self-broadened and CO lines for the HITRAN2020 database applications. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2021;271:107735. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2021.107735.
[168] Hjalten A, Germann M, Krzempek K, Hudzikowski A, Gluszek A, Tomaszewska D, et al. Optical frequency comb Fourier transform spectroscopy of at . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2021;271:107734. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2021.107734.
[169] Jiang J, McCartt AD. Two-color, intracavity pump-probe, cavity ringdown spectroscopy. J Chem Phys 2021;155:104201. http://dx.doi.org/10.1063/5. 0054792.
[170] Karlovets EV, Kassi S, Tashkun SA, Campargue A. The absorption spectrum of nitrous oxide between 8325 and . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2021;262:107508. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2021.107508.
[171] Lepère M, Browet O, Clément J, Vispoel B, Allmendinger P, Hayden J, et al. A mid-infrared dual-comb spectrometer in step-sweep mode for high-resolution molecular spectroscopy. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2022;287:108239. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2022.108239.
[172] Zhao G, Tian J, Hodges JT, Fleisher AJ. Frequency stabilization of a quantum cascade laser by weak resonant feedback from a fabry-perot cavity. Opt Lett 2021;46:3057-60. http://dx.doi.org/10.1364/OL.427083.
[173] Iwakuni K. Absolute frequency measurement of the band of with comb-locked rapid scan spectroscopy using a multi-pass cell. J Mol Spectrosc 2022;384:111571. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2022.111571.
[174] Karlovets EV, Tashkun SA, Kassi S, Campargue A. An improved analysis of the absorption spectrum in the window. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2022;278:108003. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2021.108003.
[175] Karlovets EV, Kassi S, Tashkun SA, Campargue A. The absorption spectrum of nitrous oxide between 7647 and . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2022;108199. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2022.108199.
[176] Lucchesini A, Gonzalez-Rivera J. Nitrous oxide spectroscopy at Quant Spectrosc Radiat Transfer 2022;283:108140. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt. 2022.108140.
[177] Huang X, Schwenke DW, Lee TJ. Highly accurate potential energy surface and dipole moment surface for nitrous oxide and 296 K infrared line list for . Mol Phys 2023;e2232892. http://dx.doi.org/10.1080/00268976.2023.2232892.
[178] Karlovets EV, Mondelain D, Tashkun SA, Campargue A. The absorption spectrum of nitrous oxide between 7250 and . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2023;301:108511. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2023.108511.
[179] Tashkun SA, Campargue A. The NOSL-296 high resolution line list for atmospheric applications. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2023;295:108417. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2022.108417.
[180] Sinitsa LN, Serdyukov VI, Emelyanov NM, Marinina AA, Perevalov VI. LEDbased Fourier transform spectroscopy of in the region. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2024;315:108888. http://dx.doi.org/ 10.1016/j.jqsrt.2023.108888.
[181] Hargreaves RJ, Gordon IE, Rothman LS, Tashkun SA, Perevalov VI, Lukashevskaya AA, et al. Spectroscopic line parameters of , and for the HITEMP database. J Quant Spectrosc Radiat Transf 2019;232:35-53. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2019.04.040.
[182] Gordon IE, Rothman LS, Hargreaves RJ, Hashemi R, Karlovets EV, Skinner FM, et al. The HITRAN2020 molecular spectroscopic database. J Quant Spectrosc Radiat Transf 2022;277:107949. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2021. 107949.
[183] Suzuki I. General anharmonic force constants of nitrous oxide. J Mol Spectrosc 1969;32:54-73. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(69)90142-8.
[184] Chedin A, Amiot C, Cihla Z. The potential energy function of the nitrous oxide molecule using pure vibrational data. J Mol Spectrosc 1976;63:348-69. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(76)90302-7.
[185] Lacy M, Whiffen D. The anharmonic force field of nitrous oxide. Mol Phys 1982;45:241-52. http://dx.doi.org/10.1080/00268978200100191.
[186] Kobayashi M, Suzuki I. Sextic force field of nitrous oxide. J Mol Spectrosc 1987;125:24-42. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(87)90190-1.
[187] Teffo J-L, Chédin A. Internuclear potential and equilibrium structure of the nitrous oxide molecule from rovibrational data. J Mol Spectrosc 1989;135:389-409. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(89)90164-1.
[188] Allen WD, Yamaguchi Y, Császár AG, Clabo Jr DA, Remington RB, Schaefer III HF. A systematic study of molecular vibrational anharmonicity and vibration-rotation interaction by self-consistent-field higher derivative methods. Linear polyatomic molecules. Chem Phys 1990;145:427-66. http://dx.doi.org/ 10.1016/0301-0104(90)87051-C.
[189] Császár AG. Anharmonic force field of . J Phys Chem 1994;98:8823-6. http://dx.doi.org/10.1021/j100087a001.
[190] Zúñiga J, Bastida A, Requena A. Theoretical calculations of vibrational frequencies and rotational constants of the isotopomers. J Mol Spectrosc 2003;217:43-58. http://dx.doi.org/10.1016/S0022-2852(02)00014-0.
[191] Czakó G, Furtenbacher T, Császár AG, Szalay V. Variational vibrational calculations using high-order anharmonic force fields. Mol Phys 2004;102:2411-23. http://dx.doi.org/10.1080/0026897042000274991.
[192] Acharjee M, Choudhury J, Sen R, Mohanta B. The vibrational spectra of carbon dioxide and nitrous oxide: A Lie algebraic study. Can J Phys 2018;96:560-5. http://dx.doi.org/10.1139/cjp-2017-0387.
[193] Császár AG, Furtenbacher T. Spectroscopic networks. J Mol Spectrosc 2011;266:99-103. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2011.03.031.
[194] Furtenbacher T, Árendás P, Mellau G, Császár AG. Simple molecules as complex systems. Sci Rep 2014;4:4654. http://dx.doi.org/10.1038/srep04654.
[195] Császár AG, Furtenbacher T, Arendas P. Small molecules – Big data. J Phys Chem A 2016;120:8949-69. http://dx.doi.org/10.1021/acs.jpca.6b02293.
[196] Császár AG, Czakó G, Furtenbacher T, Mátyus E. An active database approach to complete rotational-vibrational spectra of small molecules. Annu Rep Comput Chem 2007;3:155-76. http://dx.doi.org/10.1016/S1574-1400(07)03009-5.
[197] Furtenbacher T, Császár AG. MARVEL: measured active rotational-vibrational energy levels. II. Algorithmic improvements. J Quant Spectrosc Radiat Transf 2012;113:929-35. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2012.01.005.
[198] E.B. Wilson Jr, Decius JC, Cross PC. Molecular vibrations: The theory of infrared and Raman vibrational spectra. New York: McGraw Hill; 1955.
[199] Teffo JL, Perevalov VI, Lyulin OM. Reduced effective Hamiltonian for a global treatment of rovibrational energy levels of nitrous oxide. J Mol Spectrosc 1994;168:390-403. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp.1994.1288.
[200] Waalkens H, Jung C, Taylor HS. Semiclassical assignment of the vibrational spectrum of . J Phys Chem A 2002;106:911-24. http://dx.doi.org/10.1021/ jp013057w.
[201] Mizus II, Zobov NF, Makhnev VY, Ovsyannikov RI, Rogov MA, Tennyson J, Polyansky OL. Approaching experimental accuracy for triatomic spectra using variational calculations: Potential energy and dipole moment surfaces of . J Quant Spectrosc Radiat Transf 2024. [in preparation].
[202] Efron B. Bootstrap methods: Another look at the jackknife. Ann Statist 1979;7. http://dx.doi.org/10.1214/aos/1176344552.
[203] Hastie T, Tibshirani R, Friedman J. The elements of statistical learning. 2nd ed.. Springer New York; 2009, http://dx.doi.org/10.1007/978-0-387-84858-7.
[204] Tóbiás R, Furtenbacher T, Tennyson J, Császár AG. Accurate empirical rovibrational energies and transitions of . Phys Chem Chem Phys 2019;21:3473-95. http://dx.doi.org/10.1039/c8cp05169k.
[205] Watson JKG. Robust weighting in least-square fits. J Mol Spectrosc 2003;219:326-8. http://dx.doi.org/10.1016/S0022-2852(03)00100-0.
[206] Tóbiás R, Furtenbacher T, Simkó I, Császár AG, Diouf ML, Cozijn FMJ, et al. Spectroscopic-network-assisted precision spectroscopy and its application to water. Nature Commun 2020;11:1708. http://dx.doi.org/10.1038/s41467-020-15430-6.
[207] Diouf ML, Tóbiás R, Simkó I, Cozijn FMJ, Salumbides EJ, Ubachs W, et al. Network-based design of near-infrared Lamb-dip experiments and the determination of pure rotational energies of at kHz accuracy. J Phys Chem Ref Data 2021;50:023106. http://dx.doi.org/10.1063/5.0052744.
[208] Castrillo A, Fasci E, Furtenbacher T, D’Agostino V, Khan MA, Gravina S, et al. On the near-infrared spectrum: absolute transition frequencies and an improved spectroscopic network at the kHz accuracy level. Phys Chem Chem Phys 2023;25:23614-25. http://dx.doi.org/10.1039/d3cp01835k.
[209] Brown JM, Hougen JT, Huber KP, Johns JWC, Kopp I, Lefebvre-Brion H, et al. Labeling of parity doublet levels in linear molecules. J Mol Spectrosc 1975;55:500-3. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(75)90291-X.
[210] Lovas FJ. Microwave spectral tables II. Triatomic molecules. J Phys Chem Ref Data 1978;7:1445-750. http://dx.doi.org/10.1063/1.555588.
    • Corresponding author at: Department of Physics and Astronomy, University College London, Gower Street, London WC1E 6BT, UK.
    E-mail address: j.tennyson@ucl.ac.uk (J. Tennyson).

Journal: Journal of Quantitative Spectroscopy and Radiative Transfer, Volume: 316
DOI: https://doi.org/10.1016/j.jqsrt.2024.108902
Publication Date: 2024-01-20

Empirical rovibrational energy levels for nitrous oxide

Jonathan Tennyson , Tibor Furtenbacher , Sergei N. Yurchenko , Attila G. Császár Department of Physics and Astronomy, University College London, Gower Street, London WC1E 6BT, UK Institute for Nuclear Research (ATOMKI), H-4001 Debrecen, Hungary HUN-REN-ELTE Complex Chemical Systems Research Group, H-1117 Budapest, Pázmány Péter sétány 1/A, Hungary Laboratory of Molecular Structure and Dynamics, Institute of Chemistry, ELTE Eötvös Loránd University, H-1117 Budapest, Pázmány Péter sétány 1/A, Hungary

A R T I C L E I N F O

Keywords:

Rovibrational energy levels

MARVEL

Abstract

A survey of the huge number of measured rovibrational transitions of the isotopologue of nitrous oxide is performed which either confirms the positions, the assignments, and the uncertainties of the measurements or refutes at least one of them. Data from 95 literature sources are analyzed and their assignments adjusted to a uniform set of polyads and associated counting numbers. This is an important result of the present study and this canonical set of vibrational state assignments is recommended for future studies. The adjusted list of 67930 transitions ( 43246 unique ones) then underwent a thorough Marvel (Measured Active Rotational-Vibrational Energy Levels) analysis, yielding 17561 empirical rovibrational energy levels. Uncertainties for these levels are determined using a newly implemented bootstrap approach. The bootstrap uncertainties indicate that the uncertainties for about of the energy levels had to be increased significantly, often by more than 10 times compared to previous level uncertainty estimates. This study yields empirical values for 78 band origins of for states with , where is the vibrational angular momentum quantum number. The measured transitions and the empirical energy levels are compared to the SISAM and the recent NOSL-296 line lists with the result that while the overall agreement is good, there are still a number of issues requiring further careful experimental and modeling studies.

1. Introduction

Nitrous oxide, commonly known as laughing gas due to its medical applications in surgery and dentistry, is a linear asymmetric triatomic molecule with the formula is a trace atmospheric species on Earth, whose atmospheric concentration has been slowly growing in recent decades and it is thought to be a current major remaining destroyer of stratospheric ozone [1]. has been proposed as an observable species in Earth-like exoplanets [2] and its spectrum has been considered as a possible bio-signature [3]. Therefore, is included in the list of target species in exoplanet characterization missions [4,5].
The rotation-vibration spectrum of the linear molecule has been thoroughly investigated [6-180]. These studies often addressed issues related to the atmospheric presence of and also involved fundamental questions related to the dynamics and spectroscopy of the molecule itself. High-accuracy studies of the spectra of have also played an important role in providing infrared frequency calibration standards [20,62,66,68-70,84,108].
This work concentrates on the main isotopologue of nitrous oxide, . There have been many experimental studies of the spectrum of yielding high-resolution (rotationally-resolved) data that
could be used during the present study. There are a similarly large number of papers , , 109,112,115,117,121-123,126,130,131,135,138,139,143,144,147,149, which do not provide transition data on of direct use for the present study. Importantly, some of these papers provide line list compilations, both (semi-)empirical ones [125,151,179,181,182] and those based on the use of variational nuclear-motion calculations [177]. The most recent line list relevant for the present study is NOSL-296 [179], which was published while this work was nearing completion.
There are a number of theoretical studies, performed at various levels of sophistication, related to the representation of the potential energy surface [183-189] and the (ro)vibrational spectra [177,188,190192] of nitrous oxide. These studies, the best of which yield a very large set of rovibrational energies, though with relatively large discrepancies with respect to the experimental information, and enormous line lists, are important to understand the rotational-vibrational spectroscopy of and, in particular, the ordering of its vibrational states.
At the beginning of the project described here, we collected all the experimental rovibrational transitions data available for , with the available assignments and uncertainties, and placed them into a database. This initial phase identified issues with bands given different vibrational assignments in different papers. It was therefore necessary to develop a unique set of vibrational labels to allow the data to be processed. Following this relabeling, a spectroscopic network [193195] was formed from the lines observed. This allowed the validation of the vast majority of the measured transitions. Occasionally, the same procedure allowed the identification of conflicting or incorrect measurements. After the survey of the measured transitions and the cleansing of the database, we calculated empirical rovibrational energies for the states involved in the measured transitions with the help of the latest version of the Measured Active Rotational-Vibrational Energy Levels (Marvel) algorithm and code [193,195-197]. The set of measured transitions and the empirical rovibrational energy levels obtained are made available in the Supplementary Information accompanying this paper. The empirical rovibrational energy levels deduced at the end of this study are compared to previous literature results [125,179], revealing several issues.

2. Theoretical details

2.1. Marvel

The Marvel algorithm, used extensively during this study, is based on the theory of spectroscopic networks (SN) [193-195]. The SN of a molecule is a graph , in which the vertex set represents the discrete quantum states of the molecule, and the edge set corresponds to (allowed) transitions between the quantum states. When a large number of accurately measured and assigned, interconnected transitions are available for a given isotopologue of a molecule, Marvel yields empirical rovibrational energies for the set.
The latest version of the Marvel code, based on the Marvel algorithm, is used to obtain empirical rotational-vibrational energy levels of , all characterized with well-defined uncertainties. The energies and the uncertainties of the set are derived from a collection of previously measured [6,7,9,10,12,17,18,22-24,27,28,30- , 108,110,111,113,114,116,118-120,124,125,127-129,132-134,136,137,140-142,145,146,148,150,153,155-159,164,168-170,173-176,178] rotationalvibrational transitions with appropriate labels and uncertainties. Note that the uncertainties of the empirical energies reflect not only the accuracy of the individual measurements but also the topology of the SN; for example, how the most accurately determined transitions are connected.

2.2. Labeling

Low-lying vibrational states of semirigid molecules can be characterized using the standard harmonic oscillator (HO) notation [198]. In the case of the molecule, the standard way to denote the fundamentals is as follows: (NO stretch), with a harmonic/anharmonic wavenumber of (degenerate bend), with wavenumbers close to , and (NN stretch), at [83,190]. Upon excitation of the mode, the bendings in the two, orthogonal planes can have different phases. Thus, an angular momentum arises as if the bent molecule rotated about the molecular axis. This so-called vibrational angular momentum quantum number, , takes positive values with . Therefore, the vibrational states could be labeled as ; thus, the label for the vibrational ground state is .
The (harmonic and anharmonic) vibrational fundamentals obey the approximate relationship . These relationships lead to many resonances among the excited vibrational states of ,
meaning that they are best represented using a polyad notation ( ) [199,200], whereby the polyad number is given by

and is the polyad counting number (the best way of defining is discussed below). In addition, states with can occur with both ‘e’ and ‘ f ‘ rotationless parity, while those with only correspond to ‘ e ‘ states. Finally, all states are characterized by a total angular momentum quantum number, , which has to satisfy for a given vibrational state. A surprising number of sources contained lines assigned to states with . These lines were all removed from further analysis during the initial phase of our study.
Note that from this set of labels the only rigorous quantum numbers are and the rotationless parity ; these also give the total parity as , where for ‘ e ‘ states and 1 for ‘ f ‘ states. In what follows, rovibrational states are labeled with the quintuplet ( ), with e/f.
While in principle it is straightforward to assign vibrational states to a given polyad, from about the number of cases with significant interpolyad interactions [175,178] increases, which leads to resonances between states with different polyad numbers. Allocation of counting numbers to vibrational states is also complicated. For states with 0 there is reasonable agreement in the literature about the appropriate counting numbers for particular vibrational bands. However, this is not true for states with , which show significant variation on the choice of for the same state between different sources; these variations are particularly marked for states with .
In order to achieve a unique set of quantum numbers, required for the derivation of empirical energies via a Marvel analysis, we adopted a two-step procedure. In order to be able to process the data successfully we grouped bands according to the stated band origins, adopting the value of most commonly used in the literature. Once the complete transition set had been assembled and validated, we then renumbered all the polyads assuming that the lowest vibrational state for each ( ) combination was labeled , that states with had a single band origin for the (quasi)-degenerate ‘ ‘ pair, and allowance was made for so-far unobserved vibrational levels. To get a master set we used the recent ‘Ames’ variational nuclear motion calculations of Huang et al. [177]. For this purpose we simply used the computed energy levels to give the lowest energy level for each vibrational band and then determined counting numbers from this list. The polyad number for a given vibrational band, for which there were no disagreements between different experimental papers, were retained. This method avoided relying on quantum number assignments from either of the two variational nuclear motion calculations [177,201] we considered during this project; such assignments are also known to have difficulties for higher vibrational states and, indeed, the two studies do not always agree.
We note that these variational calculations do not actually give vibrational band origins for states with as the state is unphysical for these vibrational states; in this case we used the lowest ‘e’ level with for a given vibrational band. In practice, we found that the above procedure gave a canonical numbering scheme, which we provide below, without any significant problems or ambiguities. The full set of vibrational state labels with vibrational band origins and/or lowest state energies plus associated polyad and counting numbers are given in the Supplementary Material. We suggest that this numbering scheme should be adopted for future studies of the spectroscopy of .

2.3. Uncertainty quantification of energy levels: a bootstrap approach

It is important to transfer the (supposedly high) accuracy of highresolution spectroscopic line-center measurement results to the empirical energy values derived through Marvel. Due to issues one can legitimately raise with respect to the accuracy of many of the line uncertainties reported in experimental high-resolution spectroscopic
Table 1
Two examples illustrating how the bootstrap method applied works in determining uncertainties, with confidence intervals, of empirical energy levels.
Energy level ( ) MARVEL energy Original unc. Bootstrap unc. Tag of line Initial unc. Predicted energy
(17114 e 36) 10425.772 0.001 0.028 16KaCaKaPe. 1421 0.001 10425.772
04BeCaPeTa. 409 0.005 10425.814
(16 210 e 25) 9374.588 0.001 0.022 . 0.001 9374.588
04BeCaPeTa. 84 0.005 9374.635
04BeCaPeTa. 85 0.005 9374.634
investigations, the uncertainty associated with the empirical rovibrational energy levels must be determined with special care. There are cases where one can even question the true meaning of the uncertainty of an empirical energy level. In this study, we utilize a bootstrap method [202,203] to derive the final uncertainties of the empirical energy levels. In what follows we briefly explain why we switched from our previous best practice [204] to the bootstrap technique.
We have been testing various methods of generating uncertainties using the Marvel procedure, including a robust method advocated by Watson [205], and the processing of transitions in segments, based on their claimed uncertainty [204] (this type of uncertainty is called here and later the original uncertainty). To obtain a self-consistent spectroscopic database, in all previous Marvel-based studies it has proved necessary to manually increase the uncertainties of some of the measured transitions. Nevertheless, choosing the transitions for which the stated uncertainty needs to be increased is far from being straightforward. The principal reason for this is that the precision with which initial uncertainties are given by experimental spectroscopists can often be questioned. For example, it is easy to imagine cases where Marvel leaves unchanged a relatively inaccurate measurement result because an overly-optimistic initial uncertainty was assigned to it and increases the uncertainty of a more accurate transition whose uncertainty was estimated pessimistically. As a result, even if several measurements are available the quantum state may become characterized by an incorrect energy value and an incorrect uncertainty. Unfortunately, without detailed knowledge of the measured spectra (actual spectra are very rarely published as supplementary material to spectroscopic papers), it is almost impossible to determine whether the initial uncertainties are optimistic or perhaps pessimistic; thus, this source of error is almost always present during a Marvel-type joint analysis of the complete set of measured transitions. The only thing one can do is to increase the uncertainty of the energy levels where Marvel has the chance, or even a tendency, to make an incorrect choice.
“Bootstrap” approaches [202,203] are suitable to obtain reasonable uncertainties in the case of conflicting measurements, where without this approach too small uncertainties would be given for energy levels if some of the measurement results were rejected. The variant of the bootstrap procedure we use is as follows: bootstrap samples are generated by multiplying the uncertainty of each transition by a random number between 1 and 10, and then we rerun Marvel for each sample. After a hundred or more such runs, we check whether the average of the bootstrapped energies is different from the original Marvel energy. If the energies calculated by the two methods differ by a prescribed amount, the uncertainty of the Marvel energy is increased. If the energies calculated by the two methods are close but the standard deviation of the bootstrap energies is larger than the uncertainty of the original Marvel energy, the uncertainty of the Marvel energy will also be increased.
To illustrate how our version of the bootstrap method works, we present in Table 1 results for the two quantum states for which the ratio of the bootstrap uncertainty to the original uncertainty is the largest. The first quantum state, , is determined by two measured transitions, .1421 [150] and 04BeCaPeTa. 409 [123]. The difference between the two predicted energy values is as large as , significantly larger than the reported experimental uncertainty of either line. Since the original
uncertainty of the supposedly more accurately measured transition is five times smaller than that of the other one, Marvel increased the uncertainty of the second transition. However, without actually seeing the original spectra, it is impossible to decide whether the initial uncertainty of .1421 [150] is too optimistic or not. This line can be very weak, or saturated, or may also be subject to other measurement issues; therefore, based on the available experimental results the measurement uncertainty is too small. The bootstrap method detects the inconsistency between the predicted energy values and significantly increases the original uncertainty determined by Marvel, reflecting better the present situation. In the second case, the energy of the ( 16210 e 25) state is determined by three measured transitions coming from two sources [123,175]. Two of the transitions, coming from the same but older source, 04BeCaPeTa [123], predict the same empirical energy, but the third transition, with the smallest initial uncertainty from a very recent source, 22 KaTaKaCab [175], predicts an energy value different by as much as . Thus, we are faced with the ‘philosophical’ question which measurements and which sources are more reliable. Unfortunately, without seeing the measured but unpublished spectra it is impossible to decide whether the stand-alone recent measurement, with lower uncertainty, or the transitions which are perceived to be less accurate but confirm each other are more accurate. If one were to accept the literature results, the lower-uncertainty choice would determine the energy value of the quantum state; therefore, Marvel increased the uncertainties of the two other transitions. However, if the transition assumed to be the best is not as good as claimed by its ‘original’ uncertainty, we end up with an energy value with a much too small associated uncertainty. The bootstrap approach solves the dilemma by providing a significantly increased uncertainty for the energy level. Given the data available, this appears to be the better choice and the uncertainties reported in the Supplementary Material for the empirical energy levels were obtained with our version of the bootstrap technique.

3. Results and discussion

3.1. Data sources

During this study, a concerted effort was made to collate all measured and assigned rovibrational transitions of the molecule available in the literature. The number of rovibrational transitions collected from the literature, based on 91 sources [ , , , , is 67930. We were able to validate 66707 of these transitions via a detailed Marvel-based analysis and a systematic check against the very recent variational nuclear motion calculations of Zobov et al. [201]. This check led to the removal of a small number of transitions which were inconsistent with these calculations. It is important to note that if a transition is not part of the principal component of the spectroscopic network of , we are not able to validate it. It is impressive that these experimental studies involved altogether 174 vibrational bands.
Some older sources, including 61RaWiRaEa [18], 64PlTiMa [24], 64Pliva [23], and 68Plivaa [28], were considered insufficiently accurate to be included in the compilation of transitions data used during
Fig. 1. Overview of the energy levels determined in this work designated by the and quantum numbers.
the Marvel analysis. We were unable to obtain a copy of the source 09SuDiZo [137].
Some of the older sources either explicitly mention that calibration is an issue, e.g., 50 HeHe [7], or subsequent studies have identified the need for recalibration, e.g., for 82 Guelachv [63]. Therefore, we tested a number of sources against the other available data to see which required recalibration. In the end, we recalibrated three data sets: the wavenumbers due to 50 HeHe [7], 82Guelachv [63], and 95CaPeBaTe [93] were scaled by calibration factors of 0.99999811 , 0.999999890 , and of 1.00000308 , respectively. Somewhat detailed notes on various sources are given in Appendix A to this paper.
The experimental sources used to construct the spectroscopic network of this study are listed in Table 2. Table 2 also contains the information how many transitions have been validated and how many transitions we had to delete from each source (see the available column). The (average original uncertainty) column shows the average of the measurement uncertainty of the given source and the values of (average Marvel reproduction) shows how well, in an average sense, the empirical (Marvel) energy levels are able to reproduce the experimentally measured lines of the given source. The last column of Table 2, , shows the maximum reproduction of the given source, i.e., the largest difference between the experimentally measured wavenumber and the transition predicted by Marvel. For most sources all measured transitions have been validated. Nevertheless, we did identify a number of incompatibilities in between some of the sources, which led us to delete a number of lines. The largest number of deleted transitions, 121, 112, and 88 concern the sources 60TiPlBe [17], 06HePiGuSo [128], and 50 HeHe [7], respectively. It is noteworthy that for 60TiPlBe [17] this means that almost one fourth of the measured lines in the infrared region had to be deleted.
The SN of has a single principal component. This is due to the rigidity of the NN unit. Altogether, out of the 67930 transitions considered, we could validate 66707, all belonging to the principal component. 635 transitions, which should belong to the principal component, were removed during our Marvel analysis. While some of these transitions have been misassignments (or have ), most were removed on the ground of accuracy. The remaining 616 transitions belong to 167 floating components; we did not make an attempt to attach these to the principal component of the SN of . It is also worth emphasizing that among the 67930 transitions considered there are only 43246 unique ones. This means that a significant number of transitions have been measured more than once; in fact, the number
of transitions measured just one time is 27444 , while there are 4 and 142 transitions which were measured 7 and 6 times, respectively (the number of empirical rovibrational energy levels determined, 17561, is significantly closer to 43000 than to 68000 ).
Note also that in SNs the degrees of the energy levels display an inverse-power-law-like distribution [194,195], implying the presence of a small number of high-degree quantum states, called hubs, in the SN. The highest-degree hubs of have the general label ( ) with , and 18, and these vertices have as many as 500 connecting edges each. This means that if hubs are defined as the top of the vertices with the highest degrees (this translates to 174 hubs for the present dataset), than slightly more than of the transitions are connected to less than of the vertices (apart from a diminishing number of exceptions, hubs are the lower states of the measured transitions). These observations are of interest especially for future high-resolution and precision-spectroscopy experiments, including those aiming at the presently readily available accuracy of a few kHz [206-208] rather than several MHz.
Fig. 1 shows the distribution of the 17561 empirical energy levels determined as a function of the rotational quantum number. To provide additional information, the states with different values are indicated with different colors. As seen in Fig. 1, our network includes levels with . In practice, 01BaVe [113] and 22KaTaKaCaa [174] contain a combined total of 223 transitions to states with and 01BaVe [113] gives 224 transitions to states with , meaning that all but two of the transitions not attached to the principal component are associated with states with .

3.2. Level uncertainties

As mentioned in Section 2.3, in this study we employed a method new to MARVEL, called bootstrap, which does not alter the uncertainties of the measured transitions but improves the uncertainties of the empirical (Marvel) energy levels. The bootstrap approach applied can only increase the uncertainties.
Fig. 2 shows the ratio of the ‘bootstrap’ and the ‘original’ uncertainties of the empirical rovibrational energy levels. In most cases, the bootstrap algorithm barely raises the original Marvel uncertainties. In of cases the ratio is less than 5 and in only of cases the ratio is larger than 10. These numbers suggest that the ‘original’ uncertainty estimation employed within Marvel is a good approximation in most cases, but in about of the cases it is necessary to increase the uncertainty of the empirical energy levels significantly. The ratio above
Table 2

uncertainty, average MARVEL reproduction of the source’s lines, and maximum reproduction in the source. RC (in the tag) recalibrated source (see text).
Segment tag Range AMR MR
78ReMeDy [58] 0.002-0.009 3/3/0
64 LaLi [22] 0.835-2.521 4/4/0
47CoElGo [6] 0.838-0.838 1/1/0
75CaKu [51] 0.838-0.838 1/1/0
75Bogey [49] 1.662-4.156 4/4/0
52Tetenbau [10] 1.676-1.676 1/1/0
70ScMuLa [32] 1.676-2.514 2/2/0
71LeHoThMa [33] 2.504-2.519 5/4/1
51JoTrGo [9] 3.352-4.190 2/2/0
56BuGo [12] 3.352-10.055 9/9/0
70PeSuFr [30] 4.172-10.082 35/34/1
18LaScAgMe [157] 5.028-5.866 2/2/0
68FrAr [27] 5.028-5.028 1/1/0
14TiChChCh [146] 6.676-2272.183 219/212/0
74BuVaGeKa [43] 10.055-15.918 6/6/0
76AnBuKaKr [56] 12.568-18.518 97/97/0
06DrMa [127] 20.103-55.230 72/71/0
90Yamada [82] 20.103-47.637 32/32/0
03MoYa [120] 20.940-21.776 2/2/0
97MoFaTaYa [102] 20.940-24.285 5/5/0
99 MoYaMa [108] 20.862-26.081 60/60/0
89 VaJeWeMa [80] 50.129-50.241 3/3/0
542.456-645.418 355/355/0
07Horneman [132] 542.920-635.235 533/509/24
92TaLoLu [85] 554.029-619.385 241/241/0
96 WeSiRe [101] 557.231-615.994 96/96/0
04Toth [125] 577.760-7232.274 1121/1121/0
89 MaWeVa [77] 896.945-989.668 18/18/0
96TaEvZiMa [100] 897.010-1074.417 129/129/0
87Toth [73] 900.926-2392.452 1207/1196/0
72SoJa [38] 922.423-956.347 27/27/0
75WhSuRiHa [54] 925.982-970.092 33/33/0
87ZiWeMa [74] 1037.189-1084.591 9/9/0
85WeJeHiMu [70] 1104.849-1914.718 32/31/0
86Toth [71] 1104.791-1348.351 1061/1047/0
82Guelachv_RC [63] 1118.129-1342.938 649/649/0
84Toth [67] 1133.468-1236.586 54/54/0
85 BrTo [68] 1132.024-4749.125 240/240/0
15GaCaCoFa [148] 1161.479-1161.479 1/1/0
18AlLaGaLa [156] 1245.765-1309.847 73/73/0
21HjGeKrHu [168] 1251.600-1318.138 179/179/0
85 WeHiMa [69] 1257.316-1339.843 14/14/0
87HiWeMa [72] 1257.509-1335.006 28/24/4
80NaKaYaHa [60] 1295.476-1311.284 4/4/0
89 VaScWeMa [81] 1591.326-1672.707 8/8/0
76AmGu [55] 1831.706-3191.180 3944/3861/77
01BaVe [113] 2044.525-2266.349 3242/3071/7
03BaPiVe [118] 2072.675-2200.925 753/444/1
74FaDu [44] 2098.489-2230.678 997/994/3
76VaLeCaBo [57] 2135.289-2268.099 201/134/67
13KnWiGiRa [145] 2189.273-2213.246 24/24/0
21 JiMc [169] 2206.659-2208.093 3/3/0
04NeSuVa [124] 2224.588-2251.574 38/38/0
74 KrSa [46] 2267.096-2618.035 1838/1825/13
60TiPlBe [17] 2438.220-3502.620 884/763/121
99Toth [110] 3676.940-7795.203 1328/1328/0
3900.809-4041.312 1011/893/112
84PoPeJeWe [66] 4341.141-4753.311 39/39/0
16WeBrSeWe [153] 4418.202-4439.792 41/41/0
20ZhBaFlHo [164] 4415.014-4415.014 1/1/0
4607.694-4657.886 64/64/0
06WaPeTaGa [129] 5313.693-8987.678 2356/2356/0
19BeMoKaKa [158] 5696.223-5908.020 2166/2166/0
07 LiKaPeTa [134] 5906.331-6832.402 2217/2213/4
07LiKaMaRo [133] 6001.771-6884.882 5094/5072/1
00WeKaCaBa [111] 6436.315-12141.237 3578/3538/40
95CaPeBaTe_RC [93] 6436.313-10832.947 3160/3158/2
19LiWaTaKa [159] 6519.115-6597.240 88/88/0
22Iwakuni [173] 6549.562-6596.114 46/46/0
09LiKaPeHu [136] 6789.852-7065.586 1154/1148/6
12LuMoLiPe [142] 6949.767-7725.398 6226/6191/12
23 KaMoTaCa [178] 7250.027-7652.630 3329/3307/0
7601.172-8329.631 2968/2963/5
Table 2 (continued).
11 LiKaPeTa [140] 7647.529-7918.173 1746/1742/4
7647.527-7988.178 2423/2421/2
7783.475-7788.489 8/8/0
[7] 7970.763-12898.443 1148/1060/88
22 KaTaKaCaa [174] 8272.503-8619.558 3132/3097/3
21 KaKaTaCa [170] 8325.774-8622.078 2745/2745/0
03DiPeTaTe [119] 8836.109-10092.626 719/692/27
04BeCaPeTa [123] 9074.119-9621.037 659/658/1
98GaCaKaSt [105] 9362.110-9419.797 68/68/0
24SiSeEmMa [180] 9842.540-11972.969 235/231/4
02 BeKaCa [116] 9910.657-9951.791 22/22/0
01CaWeTaPe [114] 10084.048-12021.132 946/943/3
70Pliva [31] 10756.448-10832.966 134/134/0
22 LuGo [176] 11233.770-11283.200 53/53/0
96Campargu [97] 11233.777-12221.945 241/241/0
11 MiPeTaCa [141] 12764.164-12899.183 140/140/0
17ZhWaLiZh [155] 12857.786-12898.904 41/41/0
Fig. 2. Ratio of the uncertainties of the empirical rovibrational energy levels of the new bootstrap approach and the traditional Marvel estimates.
about is almost always one. This is due to the fact that the bootstrap approach will only increase the uncertainty if there are more than one (conflicting) measurements available.

3.3. Vibrational bands and band origins

Table 3 summarizes the vibrational bands which could be determined based on the set of measured rovibrational transitions. It is important to note that we use the definition for a vibrational band origin (VBO), i.e., where , we treat the lowest possible energy level as the VBO. While comparing the 78 VBOs (with 24) determined through our Marvel analysis to effective Hamiltonian parameters of 04Toth [125], for the VBO we observed a significant discrepancy. Since this VBO is determined in our Marvel analysis by a single measured transition, taken from 50 HeHe [7], and the uncertainty of this band is , we finally did not delete this transition but issue this warning. Future accurate measurements should be able to settle this simple issue.
There are a further number of small but significant discrepancies among the entries of Table 3, on the order of , not discussed here. It is worth pointing out the discrepancies larger than . Such cases include , and (17315). For there are significant discrepancies for most states. These deviations require further detailed studies, beyond the scope of the present investigation.

3.4. Empirical rovibrational energy levels

From the 67930 measured rovibrational transitions ( 43246 unique ones) collected we were able to determine 17561 energy levels from 0 up to . The highest rotational quantum number, , in our empirical (Marvel) energy-level set is 88, being part of the vibrational band. The largest polyad number, , and polyad counting number, , are 25 and 28, respectively. We note that 20 OgMiMuMu [165] used a novel optical centrifuge technique to measure transitions involving rotational states up to ; however, they only actually measured 11 between and , so these data could not be used to form a network. The vibrational excitations , and range up to 9,16 , and 5 , respectively.
We note that coverage of the states with , and 2 generally extends to high energy (polyad number). The coverage is more limited for states with . While a few transitions involving levels with and 5 have been observed (vide supra), these do not connect to the principal component; thus, the empirical energy levels we have determined are limited to those with .

4. Comparison with previous line lists

This section provides comparisons of our MARVEL-based results with two line lists, namely the SISAM database, called here 04Toth [125], and the very recent Nitrous Oxide Spectroscopic Line List (NOSL296) [179], designed for atmospheric applications.
Table 3

by the calculations of Huang et al. [177], denoted Ames, and the empirical, effective Hamiltonian (EH) band origins (with citations), are given in .
MARVEL
AMES
EH
MARVEL
AMES EH MARVEL AMES EH
0 1 0.0(0) 0.00 0.000 [125] 11 18 6571.590(1) 6571.60 6571.590 [125] 15 15 8425.849(1) 8425.75 8425.847 [175]
1 11 589.606223(7) 589.60 589.606 [125] 111 9 6631.431(2) 6631.77 6631.429 [133] 15 18 8560.0019(8) 8560.05 8560.000 [150]
2 0 1168.13237(2) 1168.13 1168.132 [125] 111 110 6773.346(7) 6773.61 6773.348 [134] 15 19 8666.974(2) 8667.05 8666.938 [129]
2 0 1284.903342(5) 1284.91 1284.903 [125] 111 11 6893.051(2) 6893.21 6893.051 [133] 15 110 8705.236(1) 8705.82 8702.237 [150]
2 2 1180.26532(2) 1180.26 1180.265 [125] 111 12 6996.842(2) 6996.94 6996.840 [133] 15 111 8708.369(1) 8709.61 8705.366 [150]
3 1 1749.9042(4) 1749.90 1749.907 [125] 12 01 6580.85352(1) 6580.82 6580.854 [125] 15 112 8844.271(1) 8844.56 8844.278 [142]
3 1 1881.1003(2) 1881.12 1881.101 [125] 12 02 6630.434(2) 6630.39 6630.429 [134] 15 114 8960.5835(8) 8960.75 8960.588 [150]
3 3 1771.9597(3) 1771.97 1771.960 [125] 12 04 6768.502(1) 6768.45 6768.502 [125] 15 116 9062.1621(8) 9062.26 9062.158 [142]
4 0 2223.7567419(3) 2223.76 2223.757 [125] 12 06 6868.5498(2) 6868.52 6868.550 [125] 15 117 9186.5218(8) 9187.96 9186.521 [178]
4 0 2322.57323(6) 2322.56 2322.573 [125] 12 07 6882.691(1) 6882.61 6882.692 [158] 15 31 8225.739(2) 8225.72 8225.737 [133]
4 0 2461.9965(2) 2462.03 2461.996 [125] 12 08 7024.091(1) 7024.10 7024.093 [142] 16 01 8714.1402(4) 8714.09 8714.139 [133]
4 0 2563.3403(2) 2563.32 2563.339 [125] 12 09 7029.844(1) 7030.51 7029.843 [142] 160 04 8877.042(1) 8877.02 8877.040 [142]
4 2 2333.64607(6) 2333.65 2333.646 [125] 12 010 7137.127(1) 7137.09 7137.127 [125] 16 07 8976.489(1) 8976.47 8976.488 [142]
4 2 2477.3089(2) 2477.33 2477.310 [125] 12 011 7194.365(1) 7194.95 7194.365 [134] 16 010 9108.322(3) 9108.34 9108.323 [150]
5 1 2799.1245(2) 2799.13 2799.124 [125] 12 012 7214.680(1) 7214.68 7214.680 [125] 16 011 9219.056(1) 9218.99 9219.056 [150]
5 1 2898.65323(6) 2898.65 2898.657 [125] 12 013 7340.792(1) 7341.29 7340.792 [134] 16 014 9294.994(1) 9294.98 9294.993 [150]
5 1 3047.0490(2) 3047.07 3047.048 [125] 12 014 7463.985(1) 7464.32 7463.986 [133] 16 015 9398.818(1) 9399.25 9398.817 [150]
5 14 3166.68(2) 3166.68 3166.685 [125] 12 015 7556.136(1) 7556.36 7556.135 [133] 16 017 9517.8741(8) 9518.10 9517.874 [150]
5 3 2919.0973(3) 2919.12 2919.098 [125] 12 016 7640.474(1) 7640.67 7640.476 [133] 16 018 9599.1039(8) 9601.02 9599.103 [174]
6 0 3363.9780(2) 3363.98 3363.978 [125] 12 21 6640.670(1) 6640.66 6640.667 [134] 16 019 9606.336(5) 9606.34 9606.332 [150]
6 0 3466.60018(6) 3466.62 3466.600 [125] 12 23 6782.826(2) 6782.81 6782.825 [134] 16 020 9690.0821(8) 9690.13 9690.082 [170]
6 0 3480.81930(6) 3480.82 3480.819 [125] 12 25 6894.268(2) 6894.22 6894.268 [158] 16 022 9874.2970(8) 9875.91 9874.296 [170]
6 0 3620.9430(2) 3620.92 3620.943 [125] 12 26 7039.494(2) 7039.73 7039.661 [142] 16 22 8749.056(1) 8749.07 8749.056 [133]
6 0 3748.2521(2) 3748.25 3748.252 [125] 12 27 7040.686(2) 7041.19 7040.685 [158] 16 24 8890.970(1) 8891.06 8890.970 [142]
6 0 3836.37100(3) 3836.35 3836.371 [125] 122 29 7207.024(1) 7207.62 7207.022 [134] 16 26 8980.053(1) 8979.95 8980.051 [175]
6 2 3375.6413(2) 3375.64 3375.642 [125] 12 210 7357.528(2) 7358.04 7357.528 [133] 16 27 9123.706(1) 9082.03 9123.706 [150]
6 2 3476.97731(6) 3477.01 3476.978 [125] 12 211 7491.112(2) 7491.48 7491.113 [133] 16 27 9123.706(1) 9123.85 9123.706 [150]
6 2 3634.1032(2) 3634.08 3634.104 [125] 12 212 7613.098(2) 7613.23 7613.098 [133] 16 211 9415.442(1) 9415.97 9415.442 [150]
6 2 3768.5551(2) 3768.55 3768.555 [125] 13 11 7127.796(1) 7127.77 7127.798 [125] 16 213 9545.384(1) 9545.79 9545.384 [170]
7 1 3932.0805(6) 3932.08 3932.083 [125] 13 17 7443.822(1) 7443.85 7443.746 [134] 16 216 9763.7896(8) 9765.71 9763.790 [174]
7 1 4062.8091(4) 4062.80 4062.809 [125] 131 18 7590.240(1) 7590.39 7590.244 [142] 171 9246.894(1) 9246.87 9246.893 [142]
7 3 3953.2921(2) 3953.29 3953.293 [125] 131 110 7715.885(2) 7715.96 7715.886 [134] 171 17 9538.070(5) 9538.21 9538.065 [142]
8 1 4417.37778(3) 4417.37 4417.378 [125] 131 112 7818.651(2) 7818.72 7818.650 [134] 171 114 9885.506(1) 9885.65 9885.509 [150]
8 04 4630.1613(2) 4630.14 4630.161 [125] 131 114 8047.173(1) 8047.85 8047.178 [134] 173 9445.920(1) 9446.11 9445.919 [142]
8 0 4730.82507(3) 4730.81 4730.825 [125] 131 115 8160.484(1) 8160.97 8160.484 [134] 173 314 9988.527(1) 9989.36 9988.522 [150]
8 08 5026.30302(3) 5026.27 5026.303 [125] 131 116 8267.106(1) 8268.17 8267.108 [133] 173 315 10112.1369(8) 10016.90 10106.360 [170]
8 09 5105.67692(3) 5105.68 5105.677 [125] 13 37 7618.257(2) 7618.39 7618.257 [158] 180 9770.6360(8) 9770.61 9770.636 [170]
8 2 4502.1990(4) 4502.21 4502.199 [125] 14 01 7665.273(1) 7665.21 7665.273 [133] 180 10079.556(3) 10079.59 10079.565 [175]
9 11 4978.526(3) 4978.51 4978.524 [125] 140 03 7782.662(1) 7782.65 7782.662 [125] 180 10163.593(1) 10163.56 10163.598 [114]
9 14 5201.61(2) 5201.59 5201.613 [125] 140 7874.156(1) 7874.08 7874.156 [134] 180 012 10204.80(2) 10204.81 10204.806 [114]
9 15 5319.96(3) 5319.98 5320.001 [125] 140 08 7998.589(2) 7998.57 7998.585 [134] 180 013 10332.02(2) 10332.06 10332.013 [114]
9 18 5618.60187(3) 5618.60 5618.597 [125] 140 09 8083.953(1) 8083.91 8083.955 [134] 180 016 10429.15(2) 10428.98 10429.148 [114]
9 19 5723.651(1) 5723.66 5723.653 [125] 14 012 8276.326(1) 8276.44 8276.325 [142] 180 017 10504.41(3) 10504.45 10504.398 [114]
9 31 5074.0908(5) 5074.12 5074.091 [125] 14 014 8376.3502(8) 8376.32 8376.350 [142] 180 020 10640.61(2) 10641.28 10640.611 [114]
9 33 5227.459(1) 5227.44 5227.460 [125] 14 015 8452.6357(8) 8452.70 8452.636 [142] 182 21 9781.143(1) 9781.15 9781.143 [170]
10 03 5646.74022(3) 5646.73 5646.740 [125] 14 016 8475.7282(8) 8476.87 8475.724 [142] 191 110 10733.30(2) 10733.53 10732.908 [114]
10 05 5762.372(1) 5762.31 5762.373 [125] 14 017 8612.948(1) 8613.96 8612.949 [142] 191 117 11000.56(2) 11000.67 11000.160 [114]
10 07 5902.968(2) 5903.19 5902.966 [134] 14 018 8725.101(1) 8725.85 8725.100 [142] 193 31 10316.845(1) 10316.93 10316.848 [174]
10 08 5974.84501(3) 5974.81 5974.845 [125] 14 019 8810.765(1) 8811.42 8810.762 [142] 200 01 10815.251(5) 10815.24 10815.242 [170]
10 0 6058.668(2) 6058.81 6058.667 [125] 14 21 7676.0959(6) 7676.06 7676.095 [133] 200 02 10820.128(5) 10820.14 10820.142 [114]
10 0 6192.270(2) 6192.35 6192.271 [125] 14 24 7886.494(1) 7886.49 7886.494 [134] 200 011 11271.99(2) 11271.99 11271.988 [114]
10 0 6373.308(2) 6373.38 6373.308 [125] 14 27 8017.943(1) 8018.03 8017.945 [134] 211 11334.685(5) 11334.79 11334.289 [111]
10 21 5540.9177(4) 5540.89 5540.917 [125] 14 210 8296.595(1) 8296.81 8296.594 [142] 220 04 11964.12(6) 11964.36 11964.252 [114]
10 24 5775.118(1) 5775.09 5775.118 [125] 14 212 8417.273(2) 8417.43 8417.273 [142] 220 12009.05(2) 12009.20 12009.029 [114]
11 11 6084.143(2) 6084.12 6084.143 [134] 14 213 8490.353(1) 8491.53 8490.353 [142] 240 02 12891.079(5) 12891.09 12891.153 [114]
11 13 6214.638(2) 6214.62 6214.640 [125] 14 214 8633.615(1) 8634.68 8633.614 [142]
11 15 6327.090(1) 6327.02 6327.312 [142] 14 215 8762.569(1) 8763.39 8762.570 [142]
11 16 6462.895(2) 6462.90 6462.898 [125] 15 11 8206.086(1) 8206.07 8206.090 [133]
11 17 6470.361(1) 6470.80 6467.371 [158] 151 3 8336.6118(8) 8336.64 8336.611 [133]

4.1. O4Toth [125]

The SISAM database contains rovibrational lines and covers the wavenumber region. While most of these transitions were generated using effective Hamiltonians, the original measured values were retained for those transitions identified as being significantly perturbed by resonances. As a result, 1164 transitions from the SISAM data were identified as observed rather than calculated. Inspection showed that 43 of these transitions were provided by previous measurements by Toth [71,73,110]; thus, 1121 transitions were added to our compilation. An uncertainty of was used for these transitions, based on self-consistency with other transitions in our dataset.
We used the effective Hamiltonian parameters of 04Toth [125] to check our MARVEL energy levels. Results of this comparison can be seen in Fig. 3. Almost all of the differences are smaller than ; the deviations are larger than only for relatively high values ( ). We checked how many experimental measurements determine those MARVEL energy levels that have large difference from the 04Toth values and it turned out that most of them are determined by only one or two measurements (see the red squares in Fig. 3).
While MARVEL levels determined by a single measurement must be regarded as less trustworthy, it is likely that the issue here is with poor extrapolation of the effective Hamiltonian used by 04Toth.

4.2. NOSL-296 [179]

The NOSL-296 line list [179] contains almost 900000 lines, covering the wavenumber range. The authors published neither the values of the effective Hamiltonian parameters nor those of the energy levels; therefore, to make a meaningful comparison, we had to calculate them. Using the energy value of the lower quantum state of the transition, given in the line list, and values of the wavenumber entries, we could determine 67028 rovibrational energy levels. During the comparison of these data with those of the present study, we identified an issue: there are significant differences between the measurements of 23 KaMoTaCa [178] and the NOSL-296 [179] line positions. The Supplementary Material of 23 KaMoTaCa [178] has indicated the presence of such differences. Therefore, we divided our comparison into two parts: (a) first we checked those MARVEL energy levels that are determined by at least three measured lines (see the
Fig. 3. Absolute deviations between the empirical (Marvel) energy levels of this study and those of 04Toth [125]. Blue circles indicate states with MARVEL energies determined by at least three measured lines, while red squares correspond to the states with MARVEL energies determined by one or two measured lines.
Fig. 4. Absolute deviations between the empirical (MARVEL) energy levels of this study and those of the NOSL-296 line list [179]; see text for the subset of NOSL-296 levels which could be utilized for this comparison. Blue circles indicate states with MARVEL energies determined by at least three measured lines, while the red squares correspond to the states with MARVEL energies determined by one or two measured lines.
blue circles in Fig. 4), in this case the average absolute difference is ; (b) in the second step we compared those MARVEL levels with the NOSL-296 energies that are determined by one or two measured lines (see the red squares in Fig. 4). Although the average discrepancy is only , in this case we get several outliers, where the differences are larger that . Furthermore, we found 47 MARVEL energy levels which could not be found in the NOSL-296 energy level list within , most of these energy levels have a large polyad number ( ); these states are all present in both the Ames and our own variational line lists.
Using the first set of MARVEL energy list, we checked the NOSL-296 lines and collected those lines where the difference in the line positions is larger the . We found only 392 NOSL-296 lines that the MARVEL energies cannot reproduce within this limit. This list be can found in the Supplementary Material. These lines should be checked by the authors of NOSL-296.

5. Summary and conclusions

The present study has provided a comprehensive analysis of all the measured and assigned rovibrational lines of the parent isotopologue of nitrous oxide, . There are 91 sources considered in our final compilation, containing experimental wavenumbers with uncertainties and assignments. The experimental line data were analyzed and their assignments adjusted to a uniform set of polyads ( ) and associated counting numbers ( ). This canonical set of vibrational state assignments is recommended for future studies on the spectroscopy of nitrous oxide. The full list is given in the Supporting Material.
The corrected, self-consistent list of 67930 rovibrational transitions contains 43246 unique entries. This dataset underwent a Measured Active Rotational-Vibrational Energy Levels (Marvel) analysis, yielding 17561 empirical energy levels. These energy levels were validated using variational nuclear-motion calculations [177,201], the full details
of which will be published elsewhere [201]. Uncertainties for the empirical rovibrational energy levels were determined using a newly implemented bootstrap approach. We believe this approach yields more realistic uncertainties and, at least in part, compensates for both underand overestimates of the published uncertainties of the transitions observed.
This study investigated more than 200 vibrational bands and yielded empirical energy values for 77 vibrational band origins (those with , where is the vibrational angular momentum quantum number). Our newly determined energy levels are being used to improve the line list currently under construction both by providing energies to which an improved potential energy surface can be fit to and, in due course, which can be used to replace computed energies in the final line list.
Comparison with entries of the line lists SISAM [125] and NOSL296 [179] revealed good overall agreement but also pointed out several minor issues with the data. Resolution of these problems requires future careful experimental and modeling studies.

CRediT authorship contribution statement

Jonathan Tennyson: Writing – original draft, Funding acquisition, Formal analysis, Conceptualization. Tibor Furtenbacher: Writing original draft, Methodology, Formal analysis. Sergei N. Yurchenko: Formal analysis. Attila G. Császár: Writing – review & editing, Methodology.

Declaration of competing interest

The authors declare no competing financial interests.

Data availability

The data are included in the supplementary materials.

Acknowledgments

JT thanks the Distinguished Guest Scientists Fellowship Program2022 of the Hungarian Academy of Sciences for funding his stays in Hungary and Zsolt Mezei for hosting him. We thank Oleg Polyansky for helpful discussions, Alain Campargue for supplying the transition line lists for 96Campargu [97] and 01CaWeTaPe [114], and Xinchuan Huang for making the Ames line list available prior to publication. This work was supported by the European Research Council (ERC) under the European Union’s Horizon 2020 research and innovation program through Advanced Grant number 883830. The work performed in Budapest received support from the HUN-REN Hungarian Research Network and the National Research, Development, and Innovation Office (NKFIH, grant no. K138233). This paper supports work within the COST (European Cooperation in Science and Technology) action CA21101 “Confined molecular systems: from a new generation of materials to the stars (COSY)”.

Appendix A. Notes on data sources

Some sources, notably 60TiPlBe [17], 70PeSuFr [30], 74FaDu [44], and 18LaScAgMe [157], used the (c,d) notation instead of the (e,f) one [209]. We assumed that c corresponds to e and d to f. All other comments are listed source by source.
[7]: This older source was the first detailed study of the near-infrared transitions in . By modern standards, it is relatively inaccurate, claiming a precision of for unblended lines. The source gives a calibration uncertainty of . However, there appears to be no subsequent high resolution measurements of the band centered at . Recalibration of this source by a factor of 0.99999811 corresponds to a shift of .
Therefore, we adopted an uncertainty of , which was doubled for lines marked as blended with either other transitions or water lines.
60TiPlBe [17]: This source presents measurements of 2522 lines for a large number of vibrational bands. However, for most bands the values given are calculated with an unsigned obs-calc, meaning that it is not possible to reliably recover the experimental wavenumbers. Only 884 lines (for which there is no effective Hamiltonian fit given) were retained as these correspond to the actual measured wavenumbers: these lines are in any case for the more interesting (i.e., less studied) bands. The paper implies an uncertainty of but the lines retained are only given to two decimal digits; thus, these uncertainties were increased.
64LaLi [22]: No ‘e’/’f’ designation was given for transitions within the state; thus, these transitions were assumed to be degenerate and each line was included twice in our Marvel database.
71LeHoThMa [33]: This source gives five transitions corresponding to transitions in low-lying vibrational bands. As no uncertainties were given, 100 kHz was assumed by us. One of these measurements was not consistent with subsequent studies and had to be removed.
74FaDu [44]: Provides an unusual early fluorescence spectrum. The tables which were scanned are of poor quality, which gives some uncertainty over precise values for some of the lines.
74KrSa [46]: The authors did not specify uncertainties; thus, 0.02 was assumed, with for blended lines, based on the use of combination differences. Transitions involving degenerate bands did not give ‘ e ‘/’ f ‘ parities; thus, they were included twice.
74BuVaGeKa [43]: The uncertainties attached to the transitions of this source were doubled, as suggested in 78Lovas [210].
75Bogey [49]: This source gives pure rotational transitions within the vibrational state. As suggested by 14TiChChCh [146], the uncertainties of this source should be increased as there are calibration issues with the data. The uncertainties were increased by a factor of three compared to the original values quoted in the paper.
75WhSuRiHa [54]: An uncertainty of 25 kHz was assumed.
76AmGu [55]: This publication is an early example of a highaccuracy infrared spectrum (with an uncertainty of ). The transitions are given as a comprehensive table in the paper but, unfortunately, with poor print quality. The results were extensively cleaned but even then there were many cases where the transition wavenumber could not be read with certainty. These cases were marked as not validated. The (731) – (331) band was not given a parity, so it was assumed to represent both parities and duplicated. Transitions in the region where the (602) and (603) states interact were not consistent with those measured subsequently; therefore, they were removed from the analysis. Calibration tests suggested that the calibration of the spectrum was in line with more modern sources.
76AnBuKaKr [56]: This source contains a number of high-resolution pure rotational transitions. The fine structure ( ) splitting within the (331) state was not resolved, each line is given twice, and the uncertainties were increased to 35 kHz .
78ReMeDy [58]: This paper presents hyperfine-resolved rotational transitions. A simple average was performed over the hyperfine components and the uncertainty was set to 150 Hz .
82Guelachv [63]: The wavenumbers of this study were scaled by a calibration factor of 0.999999890 , which is in line with later suggestions that the spectrum needs recalibration by about 15 MHz .
84Toth [67]: A wavenumber uncertainty of was chosen based on combination differences.
87HiWeMa [72]: The fine structure (e/f) splitting within the (331) state was not resolved; thus, each line is given twice and the uncertainties were increased to 35 kHz .
95CaPeBaTe [93]: The wavenumbers were scaled by a calibration factor of 1.00000308.
96TaEvZiMa [100]: As suggested by 14TiChChCh [146], the uncertainties were increased by a factor of 1.6 . The and vibrational state labels were swapped.
96MaRaHeVa [99]: The authors studied pressure shifts for two lines in the or (202) band. However, the stated zero pressure line positions do not agree well with other measurements; thus, these lines were not validated.
96WeSiRe [101]: An uncertainty of was assumed.
98GaCaKaSt [105]: The authors declare an uncertainty of 0.005 ; this was doubled to for lines blended with water lines. It was necessary to reassign the branch lines.
99Toth [110]: This paper reports a number of resonance interactions. Those involving the (803) and (804) bands do not give consistent combination differences and the associated transitions were removed. For other resonance pairs the uncertainties were increased.
00WeKaCaBa [111]: This source reports both ICLAS and FTS transition wavenumbers. For the ICLAS data an uncertainty of 0.005 is given; lines marked as blended or weak were given an uncertainty of . For the FTS data, was used below , which was linearly increased to at as suggested in the paper. The ‘s in the (1803) ( 001 ) band’s R branch transitions were renumbered. Resonance lines in the (1317) – (111) hot band were assigned to (1316) – (111). The line in the ( 2002 ) – ( 001 ) band (line 00WeKaCaBa.12) was changed from 10818.2090 to 10808.2090 . Extra resonance lines P(32) (06WaPeTaGa.2327) and P(33) (06WaPeTaGa.2328) in the band were assigned to .
01BaVe [113]: Bands for which the e/f splitting was unresolved were duplicated. An uncertainty of (given as the upper limit in the paper) was adopted.
01CaWeTaPe [114]: An uncertainty of was assumed, except for lines designated as lines overlapping with atmospheric water lines, lines overlapping with other lines, or very weak lines, for which an uncertainty of was adopted.
03BaPiVe [118]: This source gives three bands with unresolved e/f splitting, each were included in our analysis twice. Uncertainty estimated as , based on data in the paper.
03DiPeTaTe [119]: An uncertainty of was adopted from the paper, except for blended or degenerate lines, for which an uncertainty of was used. For band (16017) – ( 001 ), the lines were removed, as they have been reasigned by 04BeCaPeTa.
04BeCaPeTa [123]: An uncertainty of was taken from the paper; for lines marked as blended with water lines this uncertainty was doubled. The paper includes correction of a few misprints in the rovibrational parameters and the reconsideration of the analysis of an inter-polyad Coriolis interaction system given in 03DiPeTaTe [119]. Resonance lines in were re-assigned to the e branch of . Three lines overlapping with water lines were removed as they were inconsistent with other sources.
04NeSuVa [124]: An uncertainty of was adopted from the paper.
04Toth [125]: This source is discussed in Section 4.1.
06HePiGuSo [128]: Q branches (both e-f and f -e) in the (919) (311) band were removed as they are inconsistent with other transitions given in this source and elsewhere, such as 19ВеМоКаКа [158]. Eleven lines were removed as they involve values lower than the value of the given vibrational state, which is unphysical. The six highest lines from the (1024)e – (311)e band were removed as they disagree with other sources, notably 19ВeМоКаКа [158], where the assignments are confirmed by combination differences. The (221)f band was removed as it was assigned using an incorrect value for the centrifugal distortion constant, taken from Toth [125], and therefore gave wavenumbers which disagree with other sources. This source also includes corrections of a few misprints in the rovibrational
parameters and the reconsideration of the analysis of an interpolyad Coriolis interaction system given in 03DiPeTaTe [119].
06WaPeTaGa [129]: An uncertainty of was adopted from the paper, except for lines blended with water lines, for which an uncertainty of was assumed. The band ( 1408 ) – ( 001 ) centered at has extra lines for and 29, presumably due to resonances. The interacting state is unassigned so the extra lines were removed. The and lines in the band were reassigned to and , respectively. This source contains 908 lines which are exactly the same as in 00 WeKaCaBa [111]. Since lists of co-authors of these two publications contain no overlaps, both sets of lines were kept.
07Horneman [132]: Following 14TiChChCh [146], all transitions in the band were retained, even those with zero weights in the fit. Nevertheless, 24 lines had to be removed, on the basis of inconsistency with other sources, including transitions in the (200) (111) and (221) – (111) bands, which were zero-weighted in the original paper. 14TiChChCh [146] states it is necessary to remove 38 lines from 07Horneman but does not specify which.
07LiKaMaRo [133]: Q branches for bands with for both upper and lower states have the wrong selection rules (e -e or f f). We assumed that the parity of the lower state is given correctly on the basis of consistency with other sources. On this basis the following corrections were made (in the harmonic oscillator notation used in the original source): to to f to to ; Of to to – Of to . The band does not have the -doubling resolved; thus, it was given twice with the correct selection rules. Lines in the band were reassigned to ; lines in the band were reassigned to . Line in the Of band was reassigned to . Lines in the band were reassigned to . Finally, the line at in the band was reassigned to the band. This source contains 90 lines which appear to be duplicates of lines in 99Toth [110]. These duplicate lines were kept during the Marvel analysis. Furthermore, this source contains 47 lines which also appear in 09 LiKaPeHu [136]. These duplicate lines were kept only here.
07 LiKaPeTa [134]: The band centered at about given as is assumed to be , which is in polyad notation. In the R branch of the band lines were reassigned to . This source contains 172 lines which also appear in the source 09LiKaPeHu [136]. The identical lines were only kept here.
09LiKaPeHu [136]: Both the e and f components of the (14215) (221) band contained an unresolved line at , which are unphysical and thus were removed. Line in the (1317)e – (111)e band was reassigned to . Line in the (1425)e – (221)e band was reassigned as R(42)f. This source contains 55 lines which also appear in the source 12 LuMoLiPe [142]. These identical lines were only kept here.
11LiKaPeTa [140]: This source contains 391 lines which also appear in the source 12LuMoLiPe [142]. These lines were deleted in the list of lines of 12 LuMoLiPe .
12LuMoLiPe [142]: Line 12LuMoLiPe.3047, assigned as P(1) (13 14) , was removed as being unphysical.
16KaCaKaPe [150]: The line at , assigned as in the original paper, was reassigned to or (1518)f, in line with its neighboring transitions. Four lines reassigned and given by 22 KaTaKaCab [175] were removed. 526 lines recorded by 16 KaCaKaPe but assigned by 22 KaTaKaCab were added. Lines 16 KaCaKaPe .3134 and 16 KaCaKaPe .3135 denoted as “extra lines” by 22 KaTaKaCab were assigned to the band (1517)e-(111)e. This source contains 171 duplicate transitions, we kept one of the duplicate entries.
19BeMoKaKa [158]: Assignments of the (1005)e and (1006)e bands were swapped.
20ZhBaFlHo [164]: The stated frequencies were doubled to allow for two-photon transitions; the corresponding uncertainties were also doubled.
[170]: No uncertainty is stated; a value of was assumed.
22KaTaKaCaa [174] Nine lines in the range 22KaTaKaCaa. 2461 to 22 KaTaKaCa .2505 were reassigned to ( 16019 )e instead of ( 16017 ). The line at was reassigned from (1804)e (202)e to . This source contains two duplicated transitions, we deleted one of the duplicated entries.
22KaTaKaCab [175]: Ten lines identified as in resonance with (1518) assigned to (1517); six lines identified as in resonance with ( 16010 ) assigned to ( 16216 ). 526 lines measured by 16 KaCaKaPe [150] were assigned; these are the last lines labeled as 16 KaCaKaPe . Resonances lines in the (1627) – (221) band involving and 36 were reassigned to (15113) – (221), as suggested in the paper. This source contains 28 duplicated transitions, we had to delete one duplicate entry.
22LuGo [176]: An uncertainty of was assumed, except for lines marked as blended, for which was used.
24SiSeEmMa [180]: After the original submission of our paper, this new source became available and was added as part of the revision process. Bands (1804), (1808) and (1809) were relabeled (1803), (1807) and (1808), respectively, in line with our proposed canonical numbering scheme. Four lines which do not obey combination differences, even within the 24 SiSeEmMa dataset, were removed.

Appendix B. Supplementary material

See supplementary material for the MARVEL input (transitions) file and output (energy) file. A comprehensive table of vibrational levels with associated polyad quantum number is also given.
Supplementary material associated with this article can be found, in the online version, at https://doi.org/10.1016/j.jqsrt.2024.108902.

References

[1] Ravishankara AR, Daniel JS, Portmann RW. Nitrous oxide : The dominant ozone-depleting substance emitted in the 21st century. Science 2009;326(5949):123-5. http://dx.doi.org/10.1126/science.1176985.
[2] Vasquez M, Schreier F, Garcia SG, Kitzmann D, Patzer B, Rauer H, et al. Infrared radiative transfer in atmospheres of earth-like planets around , and M stars. Clear-sky thermal emission spectra and weighting functions. Astron Astrophys 2013;549:A26. http://dx.doi.org/10.1051/0004-6361/201219898.
[3] Grenfell JL. A review of exoplanetary biosignatures. Phys Rep 2017;713:1-17. http://dx.doi.org/10.1016/j.physrep.2017.08.003.
[4] Tinetti G, Beaulieu J, Henning T, Meyer M, Micela G, Ribas I, et al. EChO. Exp Astron 2012;34:311-53.
[5] Tinetti G, Drossart P, Eccleston P, Hartogh P, Heske A, Leconte J, et al. A chemical survey of exoplanets with ARIEL. Exp Astron 2018;46:135-209. http://dx.doi.org/10.1007/s10686-018-9598-x.
[6] Coles DK, Elyash ES, Gorman JG. Microwave absorption spectra of . Phys Rev 1947;72:973. http://dx.doi.org/10.1103/PhysRev.72.973.2.
[7] Herzberg G, Herzberg L. Rotation-vibration spectra of diatomic and simple polyatomic molecules with long absorbing paths. 6. The spectrum of nitrous oxide ( ) below . J Chem Phys 1950;18:1551-61. http://dx.doi.org/ 10.1063/1.1747539.
[8] Callomon HJ, McKean DC, Thompson HW. Intensities of vibration bands. 3. Nitrous oxide. Proc R Soc London Ser A 1951;208:332-41. http://dx.doi.org/ 10.1098/rspa.1951.0164.
[9] Johnson CM, Trambarulo R, Gordy W. Microwave spectroscopy in the region from two to three millimeters, Part II. Phys Rev 1951;84:1178-80. http://dx. doi.org/10.1103/PhysRev.84.1178.
[10] Tetenbaum SJ. 6-millimeter spectra of OCS and . Phys Rev 1952;88:772-4. http://dx.doi.org/10.1103/PhysRev.88.772.
[11] Douglas AE, Moller CK. The near infrared spectrum and the internuclear distances of nitrous oxide. J Chem Phys 1954;22:275-9. http://dx.doi.org/10. 1063/1.1740051.
[12] Burrus CA, Gordy W. Millimeter and submillimeter wave spectroscopy. Phys Rev 1956;101:599-602. http://dx.doi.org/10.1103/PhysRev.101.599.
[13] Lakshmi K, Rao KN, Nielsen HH. Molecular constants of nitrous oxide from measurements of at . J Chem Phys 1956;24:811-3. http://dx.doi.org/ 10.1063/1.1742614.
[14] Plyler EK, Tidwell ED, Allen HC. Near infrared spectrum of nitrous oxide. J Chem Phys 1956;24:95-7. http://dx.doi.org/10.1063/1.1700878.
[15] Shearer JN, Wiggins TA, Guenther AH, Rank DH. L-type doubling in . J Chem Phys 1956;25:724-9. http://dx.doi.org/10.1063/1.1743037.
[16] Clough SA, McCarthy DE, Howard JN. band of nitrous oxide. J Chem Phys 1959;30:1359-61. http://dx.doi.org/10.1063/1.1730192.
[17] Tidwell ED, Plyler EK, Benedict WS. Vibration-rotation bands of . J Opt Soc Amer 1960;50:1243-63. http://dx.doi.org/10.1364/JOSA.50.001243.
[18] Rank DH, Wiggins TA, Rao BS, Eastman DP. Highly precise wavelengths in infrared. 2. HCN, , and CO. J Opt Soc Am 1961;51:929. http://dx.doi.org/ 10.1364/JOSA.51.000929.
[19] Burch DE, Williams D. Total absorptance by nitrous oxide bands in the infrared. Appl Opt 1962;1:473-82. http://dx.doi.org/10.1364/AO.1.000473.
[20] Rao KN, de Vore RV, Plyler EK. Wavelength calibrations in the far infrared (30 to 1000 microns). J Res Natl Inst Stand Technol 1963;67A:351-8. http: //dx.doi.org/10.6028/jres.067A.038.
[21] Gordon HR, McCubbin TK. 0220-0110 band of . J Opt Soc Amer 1964;54:956. http://dx.doi.org/10.1364/JOSA.54.000956.
[22] Lafferty WJ, Lide DR and. Rotational constants of excited vibrational states of . J Mol Spectrosc 1964;14:407. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(64)90134-1.
[23] Pliva J. Infrared spectra of isotopic nitrous oxides. J Mol Spectrosc 1964;12:360. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(64)90020-7.
[24] Plyler EK, Tidwell ED, Maki AG. Infrared absorption spectrum of nitrous oxide ( ) from to . J Res Natl Inst Stand Technol 1964;68A:79-86. http://dx.doi.org/10.6028/jres.068A.006.
[25] Harmony MD, Sancho M. quadrupole coupling constants in by highresolution microwave spectroscopy. J Chem Phys 1966;45:1812-5. http://dx. doi.org/10.1063/1.1727836.
[26] Berendts BT, Dymanus A. Evaluation of molecular quadrupole moments from broadening of microwave spectral lines. I. Measurements. J Chem Phys 1968;48:1361-7. http://dx.doi.org/10.1063/1.1668803.
[27] French IP, Arnold TE. Foreign-gas broadening of rotational transition of nitrous oxide. J Mol Spectrosc 1968;27:218-24. http://dx.doi.org/10.1016/ 0022-2852(68)90031-3.
[28] Pliva J. Some near infrared bands of nitrous oxide. J Mol Spectrosc 1968;25:62-76. http://dx.doi.org/10.1016/S0022-2852(68)80031-1.
[29] Pliva J. Molecular constants of nitrous oxide . J Mol Spectrosc 1968;27:461-88. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(68)90053-2.
[30] Pearson R, Sullivan T, Frenkel L. Microwave spectrum and molecular parameters for . J Mol Spectrosc 1970;34:440-9. http://dx.doi.org/10.1016/ 0022-2852(70)90025-1.
[31] Pliva J. Photographic infrared bands and of . J Mol Spectrosc 1970;33:500-4. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(70)90143-8.
[32] Scharpen LH, Muenter JS, Laurie VW. Electric polarizability anisotropies of nitrous oxide, propyne, and carbonyl sulfide by microwave spectroscopy. J Chem Phys 1970;53:2513-9. http://dx.doi.org/10.1063/1.1674355.
[33] Lemaire J, Houriez J, Thibault J, Maillard B. Infrared microwave double resonance in methyl bromide and nitrous oxide. J Phys 1971;32:35. http: //dx.doi.org/10.1051/jphys:0197100320103500, – &.
[34] Toth RA. Line strengths of in region. J Mol Spectrosc 1971;40:588-604. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(71)90260-8.
[35] Toth RA. Self-broadened and broadened linewidths of . J Mol Spectrosc 1971;40:605-15. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(71)90261-X.
[36] Lowder JE. Band intensity and line half-width measurements in near 4.5 . J Quant Spectrosc Radiat Transff 1972;12:873-80. http://dx.doi.org/10. 1016/0022-4073(72)90075-1.
[37] Margolis JS. Intensity and half-width measurements of band of . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 1972;12:751-7. http://dx.doi.org/10. 1016/0022-4073(72)90180-X.
[38] Sokoloff DR, Javan A. Precision spectroscopy of laser band by frequency mixing in an infrared, metal-metal oxide-metal point contact diode. J Chem Phys 1972;56:4028-31. http://dx.doi.org/10.1063/1.1677811.
[39] Tien CL, McCreigh CR, Modest MF. Infrared radiation properties of nitrousoxide. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 1972;12:267-77. http://dx.doi.org/ 10.1016/0022-4073(72)90037-4.
[40] Lacome N, Boulet C, Arie E. Spectroscopy using laser source. 3. Intensities and lengths of transition lines of nitrogen protoxide – deviation of Lorentz line shape. Can J Phys 1973;51:302-10. http://dx.doi.org/10.1139/p73-038.
[41] Tubbs LD, Williams D. Broadening of infrared-absorption lines at reduced temperatures. 3. Nitrous-oxide. J Opt Soc Am 1973;63:859-63. http://dx.doi. org/10.1364/JOSA.63.000859.
[42] Amiot C, Guelachvili G. Vibration-rotation bands of region. J Mol Spectrosc 1974;51:475-91. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(74)90202-1.
[43] Burenin AV, Valbov AN, Gershtein LI, Karyakin EN, Krupnov AF, Maslovskii AV, et al. Submillimeter spectrum and intermolecular parameters. Opt Spectrosc 1974;37:676.
[44] Farrenq R, Dupre-Maquaire J. Vibrational luminescence of excited by DC discharge – rotation-vibration constants. J Mol Spectrosc 1974;49:268-79. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(74)90275-6.
[45] Farrenq R, Gaultier D, Rossetti C. Vibrational luminescence of excited by DC discharge – Emission-lines intensities and populations of rotationalvibrational levels. J Mol Spectrosc 1974;49:280-8. http://dx.doi.org/10.1016/ 0022-2852(74)90276-8.
[46] Krell JM, Sams RL. Vibration-rotation bands of nitrous-oxide – region. J Mol Spectrosc 1974;51:492-507. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(74) 90203-3.
[47] Varanasi P, Bangaru BRP. Measurement of line-intensities of linear molecules under low resolution. J Quant Spectrosc Radiat Transf 1974;14:1253-7. http: //dx.doi.org/10.1016/0022-4073(74)90093-4.
[48] Blanquet G, Walrand J, Courtoy CP. Vibration-rotation bands of isotopic-species of in region. Ann de la Soc Sci de Bruxelles Ser 1-Sci Math Astron Et Phys 1975;89:93-114.
[49] Bogey M. Microwave-absorption spectroscopy in states of OCS and through energy-transfer from . J Phys B: At Mol Opt Phys 1975;8:1934-8. http://dx.doi.org/10.1088/0022-3700/8/11/028.
[50] Boissy JP, Valentin A, Cardinet P, Claude ML, Henry A. Line intensities of the fundamental band of nitrous oxide. J Mol Spectrosc 1975;57:391-6. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(75)90299-4.
[51] Casleton KH, Kukolich SG. Beam maser measurements of hyperfine-structure in . J Chem Phys 1975;62:2696-9. http://dx.doi.org/10.1063/1.430854.
[52] Dupre-Maquaire I, Pinson P. Emission spectrum of in range. J Mol Spectrosc 1975;58:239-49.
[53] Toth RA, Farmer CB. Line strengths of and in region. J Mol Spectrosc 1975;55:182-91. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(75)90263-5.
[54] Whitford BG, Siemsen KJ, Riccius HD, Hanes GR. Absolute frequency measurements of laser transitions. Opt Commun 1975;14:70-4. http://dx.doi.org/ 10.1016/0030-4018(75)90060-7.
[55] Amiot C, Guelachvili G. Extension of 106 samples Fourier spectrometry to indium-antimonide region – Vibration-rotation bands of 3.3-5.5 region. J Mol Spectrosc 1976;59:171-90. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(76)90289-7.
[56] Andreev BA, Burenin AV, Karyakin EN, Krupnov AF, Shapin SM. Submillimeter wave spectrum and molecular-constants of . J Mol Spectrosc 1976;62:125-48. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(76)90344-1.
[57] Valentin A, Lemoal MF, Cardinet P, Boissy JP. High precision spectrum of at and determination of molecular constants for and ) bands. J Mol Spectrosc 1976;59:96-102. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(76)90045-X.
[58] Reinartz JMLJ, Meerts WL, Dymanus A. Hyperfine-structure, electric and magnetic-properties of in ground and 1st excited bending vibrational state. Chem Phys 1978;31:19-29. http://dx.doi.org/10.1016/0301-0104(78) 87022-0.
[59] Braund DB, Cole ARH, Cugley JA, Honey FR, Pulfrey RE, Reece GD. Precise measurements with a compact vacuum infrared spectrometer. Appl Opt 1980;19:2146-52. http://dx.doi.org/10.1364/AO.19.002146.
[60] Nagai K, Kawaguchi K, Yamada C, Hayakawa K, Takagi Y, Hirota E. A highprecision wavelength meter for tunable diode laser: Measurements of and bands at . J Mol Spectrosc 1980;84:197-203. http://dx.doi.org/10. 1016/0022-2852(80)90253-2.
[61] Lacome N, Levy A. Line strengths and self-broadened linewidths of in the region: and transitions. J Mol Spectrosc 1981;85:205-14. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(81)90319-2.
[62] Olson WB, Maki AG, Lafferty WJ. Tables of absorption-lines for the calibration of tunable infrared-lasers from to and from to . J Phys Chem Ref Data 1981;10:1065-84. http: //dx.doi.org/10.1063/1.555651.
[63] Guelachvili G. Absolute wavenumbers between 1118 and by Fourier-transform spectroscopy. Can J Phys 1982;60:1334-47. http://dx.doi. org/10.1139/p82-181.
[64] Jolma K, Kauppinen J, Horneman VM. Vibration-rotation spectrum of in the region of the lowest fundamental . J Mol Spectrosc 1983;101:278-84. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(83)90133-9.
[65] Lacome N, Levy A, Guelachvili G. Fourier-transform measurement of selfbroadening, -broadening, and -broadening of lines – Temperaturedependence of linewidths. Appl. Optics 1984;23:425-35. http://dx.doi.org/10. 1364/AO. 23.000425.
[66] Pollock CR, Petersen FR, Jennings DA, Wells JS, Maki AG. Absolute frequency measurements of the , and bands of by heterodyne spectroscopy. J Mol Spectrosc 1984;107:62-71. http: //dx.doi.org/10.1016/0022-2852(84)90265-0.
[67] Toth RA. Line strengths of in the region. Appl Opt 1984;23:1825-34. http://dx.doi.org/10.1364/AO.23.001825.
[68] Brown LR, Toth RA. Comparison of the frequencies of , CO, and as infrared calibration standards. J Opt Soc Am B 1985;2:842-56. http://dx.doi.org/10.1364/JOSAB.2.000842.
[69] Wells JS, Hinz A, Maki AG. Heterodyne frequency measurements on between 1257 and . J Mol Spectrosc 1985;114:84-96. http://dx.doi. org/10.1016/0022-2852(85)90339-X.
[70] Wells JS, Jennings DA, Hinz A, Murray JS, Maki AG. Heterodyne frequency measurements on at 5.3 and . J Opt Soc Amer B 1985;2:857-61. http://dx.doi.org/10.1364/JOSAB.2.000857.
[71] Toth RA. Frequencies of in the to region. J Opt Soc Amer B 1986;3:1263-81. http://dx.doi.org/10.1364/JOSAB.3.001263.
[72] Hinz A, Wells JS, Maki AG. Heterodyne measurements of hot bands and isotopic transitions of near . Z Phys D 1987;5:351-8. http://dx.doi.org/10. 1007/BF01385466.
[73] Toth RA. vibration-rotation parameters derived from measurements in the and 1580-2380- regions. J Opt Soc Amer B 1987;4:357-74. http://dx.doi.org/10.1364/JOSAB.4.000357.
[74] Zink LR, Wells JS, Maki AG. Heterodyne frequency measurements on near . J Mol Spectrosc 1987;123:426-33. http://dx.doi.org/10.1016/ 0022-2852(87)90289.
[75] Esplin MP, Barowy WM, Huppi RJ, Vanasse GA. High resolution Fourier spectroscopy of nitrous oxide at elevated temperatures. Mikrochim Acta 1988;2:403-7.
[76] Amrein A, Hollenstein H, Quack M, Schmitt U. High resolution interferometric Fourier transform infrared spectroscopy in supersonic free jet expansions: , and . Infrared Phys 1989;29:561-74. http://dx.doi.org/10.1016/ 0020-0891(89)90099-7.
[77] Maki AG, Wells JS, Vanek MD. Heterodyne frequency measurements on near . J Mol Spectrosc 1989;138:84-8. http://dx.doi.org/10.1016/ 0022-2852(89)90101-X.
[78] Tang L-W, Nadler S, Daunt SJ. Tunable diode laser measurements of absolute line strengths in the band of near . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 1989;41:97-101. http://dx.doi.org/10.1016/0022-4073(89)90131-3.
[79] Varanasi P, Chudamani S. Line strength measurements in the fundamental band of using a tunable diode laser. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 1989;41:359-62. http://dx.doi.org/10.1016/0022-4073(89)90065-4.
[80] Vanek MD, Jennings DA, Wells JS, Maki AG. Frequency measurements of high rotational transitions of OCS and . J Mol Spectrosc 1989;138:79-83. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(89)90100-8.
[81] Vanek MD, Schneider M, Wells JS, Maki AG. Heterodyne measurements on near . J Mol Spectrosc 1989;134:154-8. http://dx.doi.org/10.1016/ 0022-2852(89)90137-9.
[82] Yamada KMT. Pure rotation spectrum of NNO in the far infrared region. Z Naturforsch Sect A 1990;45:837-8.
[83] Toth RA. Line-frequency measurements and analysis of between 900 and . Appl Opt 1991;30:5289-315. http://dx.doi.org/10.1364/AO. 30.00528.
[84] Maki AG, Wells JS. New wavenumber calibration tables from heterodyne frequency measurements. J Res Natl Inst Stand Technol 1992;97:409-70.
[85] Tan TL, Looi EC, Lua KT. Hot-band spectrum of near Mol Spectrosc 1992;154:218-22. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(92)90041L.
[86] Toth RA. Line strengths ( ), self-broadened linewidths, and frequency-shifts ( ) of . Appl Opt 1993;32:7326-65. http: //dx.doi.org/10.1364/AO.32.007326.
[87] Sirota JM, Reuter DC. Absolute intensities for the Q-branch of the ( ) band of nitrous oxide. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 1993;50:591-4. http://dx.doi.org/10.1016/0022-4073(93)90026-E.
[88] Sirota JM, Reuter DC, Mumma MJ. Blocked impurity band detectors applied to tunable diode laser spectroscopy in the 8- to range. Appl Opt 1993;32:2117-21. http://dx.doi.org/10.1364/AO.32.002117.
[89] Rachet F, Margottinmaclou M, Elazizi M, Henry A, Valentin A. Linestrength measurements for around , and transitions in ( ) (2400-2850 cm-1). J Mol Spectrosc 1994;164:196-209. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp.1994.1066.
[90] Rachet F, MM, Elazizi M, Henry A, Valentin A. Linestrength measurements for the , and transitions of ). J Mol Spectrosc 1994;166:79-87. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp. 1994.1173.
[91] Elazizi M, Rachet F, Henry A, Margottinmaclou M, Valentin A. Linestrength measurements for around transitions in 4 isotopic species (2400-2600 cm-1). J Mol Spectrosc 1994;164:180-95. http://dx.doi.org/10. 1006/jmsp.1994.1065.
[92] Campargue A, Permogorov D. Intensity measurements of the near-infrared and visible overtone bands of nitrous oxide. Chem Phys Lett 1995;241:339-44. http://dx.doi.org/10.1016/0009-2614(95)00636-I.
[93] Campargue A, Permogorov D, Bach M, Temsamani MA, Vander Auwera J, Herman M, et al. Overtone spectroscopy in nitrous-oxide. J Chem Phys 1995;103:5931-8. http://dx.doi.org/10.1063/1.470473.
[94] Regalia L, Barbe A, Plateaux JJ, Dana V, Mandin JY, Allout MY. Nitrogenbroadening and nitrogen-shifting coefficients in the band of . J Mol Spectrosc 1995;172:563-6. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp.1995.1203.
[95] Reuter DC, Sirota JM. Temperature-dependent foreign gas broadening coefficients of the and lines in the band of . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 1995;54:957-60. http://dx.doi.org/10.1016/0022-4073(95)00127-7.
[96] Willey DR, Ross KA, Mullin AS, Schowen S, Zheng LD, Flynn G. Gas-phase infrared spectroscopy of in an equilibrium cell at and Spectrosc 1995;169:66-72. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp.1995.1006.
[97] Campargue A. The near-infrared absorption spectrum of nitrous oxide: Analysis of the and clusters. Chem Phys Lett 1996;259:563-7. http://dx.doi. org/10.1016/0009-2614(96)00821-4.
[98] Johns JWC, Lu Z, Weber M, Sirota JM, Reuter DC. Absolute intensities in the fundamental of at Mol Spectrosc 1996;177:203-10. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp.1996.0134.
[99] Margottin-Maclou M, Rachet F, Henry A, Valentin A. Pressure-induced line shifts in the band of nitrous oxide perturbed by , Ar and Xe. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 1996;56:1-16. http://dx.doi.org/10.1016/ 0022-4073(96)00029-5.
[100] Tachikawa M, Evenson KM, Zink LR, Maki AG. Frequency measurements of 9- and laser transitions. IEEE J Quant Electr 1996;32:1732-6. http://dx.doi.org/10.1109/3.538777.
[101] Weber M, Sirota JM, Reuter DC. l-Resonance intensity effects and pressure broadening of at . J Mol Spectrosc 1996;177:211-20. http://dx. doi.org/10.1006/jmsp.1996.0135.
[102] Morino I, Fabian M, Takeo H, Yamada KMT. High- rotational transitions of NNO measured with the NAIR terahertz spectrometer. J Mol Spectrosc 1997;185:142-6. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp.1997.7366.
[103] Regalia L, Thomas X, Hamdouni A, Barbe A. Intensities of measurements in the 4 and region using Fourier transform spectrometer. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 1997;57:435-44. http://dx.doi.org/10.1016/S0022-4073(96)00160-4.
[104] Bouanich JP, Hartmann JM, Blanquet G, Walrand J, Bermejo D, Domenech JL. Line-mixing effects in He – and -broadened infrared Q branches of . J Chem Phys 1998;109:6684-90. http://dx.doi.org/10.1063/1.477318.
[105] Garnache A, Campargue A, Kachanov AA, Stoeckel F. Intracavity laser absorption spectroscopy near with a Nd:glass laser: application to O. Chem Phys Lett 1998;292:698-704. http://dx.doi.org/10.1016/S0009-2614(98)00750-7.
[106] He Y, Hippler M, Quack M. High-resolution cavity ring-down absorption spectroscopy of nitrous oxide and chloroform using a near-infrared CW diode laser. Chem Phys Lett 1998;289:527-34. http://dx.doi.org/10.1016/S0009-2614(98) 00424-2.
[107] Hippler M, Quack M. CW cavity ring-down infrared absorption spectroscopy in pulsed supersonic jets: Nitrous oxide and methane. Chem Phys Lett 1999;314:273-81. http://dx.doi.org/10.1016/S0009-2614(99)01071-4.
[108] Morino I, Yamada KMT, Maki AG. Terahertz measurements of rotational transitions in vibrationally excited states of . J Mol Spectrosc 1999;196:131-8. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp.1999.7855.
[109] Oshika H, Toba A, Fujitake M, Ohashi N. Newly observed vibrotational bands of in region. J Mol Spectrosc 1999;197:324-5. http://dx.doi.org/ 10.1006/jmsp.1999.7922.
[110] Toth RA. Line positions and strengths of between 3515 and Mol Spectrosc 1999;197:158-87. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp.1999.7907.
[111] Weirauch G, Kachanov AA, Campargue A, Bach M, Herman M, Vander Auwera J. Refined investigation of the overtone spectrum of nitrous oxide. J Mol Spectrosc 2000;202:98-106. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp.2000.8114.
[112] Toth RA. – and air-broadened linewidths and frequency-shifts of . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2000;66:285-304. http://dx.doi.org/10.1016/S0022-4073(99)00167-3.
[113] Bailly D, Vervloet M. in emission in the region: Transitions occurring between highly excited vibrational states. J Mol Spectrosc 2001;209:207-15. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp.2001.8420.
[114] Campargue A, Weirauch G, Tashkun SA, Perevalov VI, Teffo JL. Overtone spectroscopy of between 10000 and : A test of the polyad approach. J Mol Spectrosc 2001;209:198-206. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp. 2001.8414.
[115] Daumont L, Vander Auwera J, Teffo JL, Perevalov VI, Tashkun SA. Line intensity measurements in and their treatment using the effective dipole moment approach. J Mol Spectrosc 2001;208:281-91. http://dx.doi.org/ 10.1006/jmsp.2001.8400.
[116] Bertseva E, Kachanov AA, Campargue A. Intracavity laser absorption spectroscopy of with a vertical external cavity surface emitting laser. Chem Phys Lett 2002;351:18-26. http://dx.doi.org/10.1016/S0009-2614(01)01321-5.
[117] Daumont L, Claveau C, Debacker-Barilly MR, Hamdouni A, Regalia-Jarlot L, Teffo JL, et al. Line intensities of : The 10 micrometers region revisited. J Quant Spectrosc Radiat Transff 2002;72:37-55. http://dx.doi.org/10.1016/ S0022-4073(01)00054-1.
[118] Bailly D, Pirali O, Vervloet M. emission in the region: High excitation of the bending mode transitions with . J Mol Spectrosc 2003;222:180-90. http://dx.doi.org/10.1016/S0022-2852(03) 00179-6.
[119] Ding Y, Perevalov VI, Tashkun SA, Teffo JL, Hu S, Bertseva E, et al. Weak overtone transitions of around by ICLAS-VECSEL. J Mol Spectrosc 2003;220:80-6. http://dx.doi.org/10.1016/S0022-2852(03)00060-2.
[120] Morino I, Yamada KMT. Absorption line profiles of measured for the and 26-25 rotational transitions. J Mol Spectrosc 2003;219:282-9. http://dx.doi.org/10.1016/S0022-2852(03)00030-4.
[121] Parkes AM, Linsley AR, Orr-Ewing AJ. Absorption cross-sections and pressure broadening of rotational lines in the band of determined by diode laser cavity ring-down spectroscopy. Chem Phys Lett 2003;377:439-44. http: //dx.doi.org/10.1016/S0009-2614(03)01155-2.
[122] Rohart F, Colmont JM, Wlodarczak G, Bouanich JP. – and -broadening coefficients and profiles for millimeter lines of . J Mol Spectrosc 2003;222:159-71. http://dx.doi.org/10.1016/S0022-2852(03)00220-0.
[123] Bertseva E, Campargue A, Perevalov VI, Tashkun SA. New observations of weak overtone transitions of by ICLAS-VeCSEL near . J Mol Spectrosc 2004;226:196-200. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2004.03.021.
[124] Nemtchinov V, Sun CB, Varanasi P. Measurements of line intensities and line widths in the -fundamental band of nitrous oxide at atmospheric temperatures. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2004;83:267-84. http://dx. doi.org/10.1016/S0022-4073(02)00355-2.
[125] Toth RA. Linelist of Parameters from 500 to . Tech. Rep. JPL, 2004, https://mark4sun.jpl.nasa.gov/n2o.html.
[126] Vitcu A, Ciurylo R, Wehr R, Drummond JR, May AD. Broadening, shifting, and line mixing in the parallel Q branch of . J Mol Spectrosc 2004;226:71-80. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2004.03.017.
[127] Drouin BJ, Maiwald FW. Extended THz measurements of nitrous oxide, . J Mol Spectrosc 2006;236:260-2. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2006.01.005.
[128] Herbin H, Picque N, Guelachvili G, Sorokin E, Sorokina IT. weak lines observed between 3900 and from long path absorption spectra. J Mol Spectrosc 2006;238:256-9. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2006.05.004.
[129] Wang L, Perevalov VI, Tashkun SA, Gao B, Hao LY, Hu SM. Fourier transform spectroscopy of weak overtone transitions in the region. J Mol Spectrosc 2006;237:129-36. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2006.03.007.
[130] Daumont L, Vander Auwera J, Teffo J-L, Perevalov VI, Tashkun SA. Line intensity measurements in and their treatment using the effective dipole moment approach. II. The 5400-11000 cm region. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2007;104:342-56. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2006.09.004.
[131] Didriche K, Macko P, Herman M, Thievin J, Benidar A, Georges R. Investigation of the shape of the absorption line in recorded from an axisymmetric supersonic free jet expansion. J Quant Spectrosc Radiat Transf 2007;105:128-38. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2006.10.002.
[132] Horneman V-M. High accurate peak positions for calibration purposes with the lowest fundamental bands of and . J Mol Spectrosc 2007;241:45-50. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2006.10.014.
[133] Liu AW, Kassi S, Malara P, Romanini D, Perevalov VI, Tashkun SA, et al. High sensitivity CW-cavity ring down spectroscopy of near (I). J Mol Spectrosc 2007;244:33-47. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2007.01.007.
[134] Liu AW, Kassi S, Perevalov VI, Tashkun SA, Campargue A. High sensitivity CW-cavity ring down spectroscopy of near (II). J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2007;244:48-62. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2007.05.010.
[135] Nakayama T, Fukuda H, Sugita A, Hashimoto S, Kawasaki M, Aloisio S, et al. Buffer-gas pressure broadening for the band of measured with continuous-wave cavity ring-down spectroscopy. Chem Phys 2007;334:196-203. http://dx.doi.org/10.1016/j.chemphys.2007.03.001.
[136] Liu AW, Kassi S, Perevalov VI, Hu SM, Campargue A. High sensitivity CWcavity ring down spectroscopy of near (III). J Mol Spectrosc 2009;254:20-7. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2008.12.006.
[137] Sun H, Ding YJ, Zotova IB. Differentiation of three isotopic variants of nitrous oxide based on spectra of rotational transitions. In: 2009 Conference on Lasers and Electro-Optics and Quantum Electronics and Laser Science Conference, VOLS 1-5. CLEO/QELS 2009, OSA; 2009, p. 2913. http://dx.doi.org/10.1364/ CLEO.2009.JTuD80, +.
[138] Wang CY, Liu AW, Perevalov VI, Tashkun SA, Song KF, Hu SM. Highresolution infrared spectroscopy of and in the region. J Mol Spectrosc 2009;257:94-104. http://dx.doi.org/10.1016/j. jms.2009.06.012.
[139] Aenchbacher W, Naftaly M, Dudley R. Line strengths and self-broadening of pure rotational lines of nitrous oxide measured by terahertz time-domain spectroscopy. J Opt Soc Amer B 2010;27:1717-21. http://dx.doi.org/10.1364/ JOSAB.27.001717.
[140] Liu AW, Kassi S, Perevalov VI, Tashkun SA, Campargue A. High sensitivity cw-cavity ring down spectroscopy of near . J Mol Spectrosc 2011;267:191-9. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2011.03.025.
[141] Milloud R, Perevalov VI, Tashkun SA, Campargue A. Rotational analysis of and bands of from ICLAS spectra between 12760 and . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2011;112:553-7. http: //dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2010.10.013.
[142] Lu Y, Mondelain D, Liu AW, Perevalov VI, Kassi S, Campargue A. High sensitivity CW-cavity ring down spectroscopy of between 6950 and 7653 : I. line positions. J Quant Spectrosc Radiat Transf 2012;113:749-62. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2012.03.005.
[143] Perevalov VI, Tashkun SA, Kochanov RV, Liu AW, Campargue A. Global modeling of the line positions within the framework of the polyad model of effective Hamiltonian. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2012;113:1004-12. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2011.12.008.
[144] Karlovets EV, Lu Y, Mondelain D, Kassi S, Campargue A, Tashkun SA, et al. High sensitivity CW-cavity ring down spectroscopy of between 6950 and 1.44-1.31 ): II. Line intensities. J Quant Spectrosc Radiat Transf 2013;117:81-7. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2012.11.003.
[145] Knabe K, Williams PA, Giorgetta FR, Radunsky MB, Armacost CM, Crivello S , et al. Absolute spectroscopy of near with a combcalibrated, frequency-swept quantum cascade laser spectrometer. Opt Expr 2013;21:1020-9. http://dx.doi.org/10.1364/OE.21.001020.
[146] Ting W-J, Chang C-H, Chen S-E, Chen H-C, Shy J-T, Drouin BJ, et al. Precision frequency measurement of transitions near and above Opt Soc Amer 2014;31:1954-63. http://dx.doi.org/10.1364/JOSAB.31.001954.
[147] Wu Z-W, Dong Y-T, Zhou W-D. Near infrared cavity enhanced absorption spectroscopy study of . Spectrosc Spect Anal 2014;34:2081-4.
[148] Gambetta A, Cassinerio M, Coluccelli N, Fasci E, Castrillo A, Gianfrani L, et al. Direct phase-locking of a quantum cascade laser to a mid-IR optical frequency comb: application to precision spectroscopy of . Opt Lett 2015;40:304-7. http://dx.doi.org/10.1364/OL.40.000304.
[149] Loos J, Birk M, Wagner G. Pressure broadening, -shift, speed dependence and line mixing in the rovibrational band of . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2015;151:300-9. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2014.10.008.
[150] Karlovets EV, Campargue A, Kassi S, Perevalov VI, Tashkun SA. High sensitivity cavity ring down spectroscopy of near : (I) Rovibrational assignments and band-by-band analysis. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2016;169:36-48. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2015.09.012.
[151] Tashkun SA, Perevalov VI, Lavrentieva NN. NOSD-1000, the high-temperature nitrous oxide spectroscopic databank. J Quant Spectrosc Radiat Transff 2016;177:43-8. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2015.11.014.
[152] Tonokura K, Takahashi R. Pressure broadening of the band of nitrous oxide by carbon dioxide. Chem Lett 2016;45:95-7. http://dx.doi.org/10.1246/ cl. 150932.
[153] Werwein V, Brunzendorf J, Serdyukov A, Werhahn O, Ebert V. First measurements of nitrous oxide self-broadening and self-shift coefficients in the 0002-0000 band at using high resolution Fourier transform spectroscopy. J Mol Spectrosc 2016;323:28-42. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms. 2016.01.010.
[154] Werwein V, Brunzendorf J, Li G, Serdyukov A, Werhahn O, Ebert V. Highresolution Fourier transform measurements of line strengths in the main isotopologue band of nitrous oxide. Appl Opt 2017;56:E99-105. http: //dx.doi.org/10.1364/AO.56.000E99.
[155] Zhao X-Q, Wang J, Liu A-W, Zhou Z-Y, Hu S-M. High precision cavity ring down spectroscopy of overtone band of near 775 nm . Chin J Chem Phys 2017;30:487-92. http://dx.doi.org/10.1063/1674-0068/30/cjcp1705109.
[156] AlSaif B, Lamperti M, Gatti D, Laporta P, Fermann M, Farooq A, et al. High accuracy line positions of the fundamental band of . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2018;211:172-8. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt. 2018.03.005.
[157] Lauzin C, Schmutz H, Agner JA, Merkt F. Chirped-pulse millimetre-wave spectrometer for the region. Mol Phys 2018;116:3656-65. http: //dx.doi.org/10.1080/00268976.2018.1467055.
[158] Bertin T, Mondelain D, Karlovets E, Kassi S, Perevalov V, Campargue A. High sensitivity cavity ring down spectroscopy of near Quant Spectrosc Radiat Transfer 2019;229:40-9. http://dx.doi.org/10.1016/j. jqsrt.2019.02.011.
[159] Liu GL, Wang J, Tan Y, Kang P, Bi Z, Liu AW, et al. Line positions and -induced line parameters of the band of by combassisted cavity ring-down spectroscopy. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2019;229:17-22. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2019.03.004.
[160] Tashkun SA. Global modeling of the line positions within the framework of the non-polyad model of effective Hamiltonian. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2019;231:88-101. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2019.04. 023.
[161] Kim G-R, Lee H-B, Jeon T-I. Terahertz time-domain spectroscopy of lowconcentration using long-range multipass gas cell. IEEE Trans Terahertz Sci Technol 2020;10:524-30. http://dx.doi.org/10.1109/TTHZ.2020.2997601.
[162] Odintsova TA, Fasci E, Gravina S, Gianfrani L, Castrillo A. Optical feedback laser absorption spectroscopy of at . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2020;254:107190. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2020.107190.
[163] Bailey DM, Zhao G, Fleisher AJ. Precision spectroscopy of with a crossdispersed spectrometer and mid-infrared frequency comb. In: 2020 Conference on Lasers and Electro-Optics (CLEO), Conference on Lasers and Electro-Optics. OSA; 2020.
[164] Zhao G, Bailey DM, Fleisher AJ, Hodges JT, Lehmann KK. Doppler-free twophoton cavity ring-down spectroscopy of a nitrous oxide ( ) vibrational overtone transition. Phys Rev A 2020;101:062509. http://dx.doi.org/10.1103/ PhysRevA.101.062509.
[165] Ogden HM, Michael TJ, Murray MJ, Mullin AS. Transient IR (0001-0000) absorption spectroscopy of optically centrifuged with extreme rotation up to . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2020;246:106867. http: //dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2020.106867.
[166] Adkins EM, Long DA, Fleisher AJ, Hodges JT. Near-infrared cavity ringdown spectroscopy measurements of nitrous oxide in the and bands. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2021;262:107527. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2021.107527.
[167] Hashemi R, Gordon IE, Adkins EM, Hodges JT, Long DA, Birk M, et al. Improvement of the spectroscopic parameters of the air- and self-broadened and CO lines for the HITRAN2020 database applications. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2021;271:107735. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2021.107735.
[168] Hjalten A, Germann M, Krzempek K, Hudzikowski A, Gluszek A, Tomaszewska D, et al. Optical frequency comb Fourier transform spectroscopy of at . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2021;271:107734. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2021.107734.
[169] Jiang J, McCartt AD. Two-color, intracavity pump-probe, cavity ringdown spectroscopy. J Chem Phys 2021;155:104201. http://dx.doi.org/10.1063/5. 0054792.
[170] Karlovets EV, Kassi S, Tashkun SA, Campargue A. The absorption spectrum of nitrous oxide between 8325 and . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2021;262:107508. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2021.107508.
[171] Lepère M, Browet O, Clément J, Vispoel B, Allmendinger P, Hayden J, et al. A mid-infrared dual-comb spectrometer in step-sweep mode for high-resolution molecular spectroscopy. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2022;287:108239. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2022.108239.
[172] Zhao G, Tian J, Hodges JT, Fleisher AJ. Frequency stabilization of a quantum cascade laser by weak resonant feedback from a fabry-perot cavity. Opt Lett 2021;46:3057-60. http://dx.doi.org/10.1364/OL.427083.
[173] Iwakuni K. Absolute frequency measurement of the band of with comb-locked rapid scan spectroscopy using a multi-pass cell. J Mol Spectrosc 2022;384:111571. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2022.111571.
[174] Karlovets EV, Tashkun SA, Kassi S, Campargue A. An improved analysis of the absorption spectrum in the window. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2022;278:108003. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2021.108003.
[175] Karlovets EV, Kassi S, Tashkun SA, Campargue A. The absorption spectrum of nitrous oxide between 7647 and . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2022;108199. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2022.108199.
[176] Lucchesini A, Gonzalez-Rivera J. Nitrous oxide spectroscopy at Quant Spectrosc Radiat Transfer 2022;283:108140. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt. 2022.108140.
[177] Huang X, Schwenke DW, Lee TJ. Highly accurate potential energy surface and dipole moment surface for nitrous oxide and 296 K infrared line list for . Mol Phys 2023;e2232892. http://dx.doi.org/10.1080/00268976.2023.2232892.
[178] Karlovets EV, Mondelain D, Tashkun SA, Campargue A. The absorption spectrum of nitrous oxide between 7250 and . J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2023;301:108511. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2023.108511.
[179] Tashkun SA, Campargue A. The NOSL-296 high resolution line list for atmospheric applications. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2023;295:108417. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2022.108417.
[180] Sinitsa LN, Serdyukov VI, Emelyanov NM, Marinina AA, Perevalov VI. LEDbased Fourier transform spectroscopy of in the region. J Quant Spectrosc Radiat Transfer 2024;315:108888. http://dx.doi.org/ 10.1016/j.jqsrt.2023.108888.
[181] Hargreaves RJ, Gordon IE, Rothman LS, Tashkun SA, Perevalov VI, Lukashevskaya AA, et al. Spectroscopic line parameters of , and for the HITEMP database. J Quant Spectrosc Radiat Transf 2019;232:35-53. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2019.04.040.
[182] Gordon IE, Rothman LS, Hargreaves RJ, Hashemi R, Karlovets EV, Skinner FM, et al. The HITRAN2020 molecular spectroscopic database. J Quant Spectrosc Radiat Transf 2022;277:107949. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2021. 107949.
[183] Suzuki I. General anharmonic force constants of nitrous oxide. J Mol Spectrosc 1969;32:54-73. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(69)90142-8.
[184] Chedin A, Amiot C, Cihla Z. The potential energy function of the nitrous oxide molecule using pure vibrational data. J Mol Spectrosc 1976;63:348-69. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(76)90302-7.
[185] Lacy M, Whiffen D. The anharmonic force field of nitrous oxide. Mol Phys 1982;45:241-52. http://dx.doi.org/10.1080/00268978200100191.
[186] Kobayashi M, Suzuki I. Sextic force field of nitrous oxide. J Mol Spectrosc 1987;125:24-42. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(87)90190-1.
[187] Teffo J-L, Chédin A. Internuclear potential and equilibrium structure of the nitrous oxide molecule from rovibrational data. J Mol Spectrosc 1989;135:389-409. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(89)90164-1.
[188] Allen WD, Yamaguchi Y, Császár AG, Clabo Jr DA, Remington RB, Schaefer III HF. A systematic study of molecular vibrational anharmonicity and vibration-rotation interaction by self-consistent-field higher derivative methods. Linear polyatomic molecules. Chem Phys 1990;145:427-66. http://dx.doi.org/ 10.1016/0301-0104(90)87051-C.
[189] Császár AG. Anharmonic force field of . J Phys Chem 1994;98:8823-6. http://dx.doi.org/10.1021/j100087a001.
[190] Zúñiga J, Bastida A, Requena A. Theoretical calculations of vibrational frequencies and rotational constants of the isotopomers. J Mol Spectrosc 2003;217:43-58. http://dx.doi.org/10.1016/S0022-2852(02)00014-0.
[191] Czakó G, Furtenbacher T, Császár AG, Szalay V. Variational vibrational calculations using high-order anharmonic force fields. Mol Phys 2004;102:2411-23. http://dx.doi.org/10.1080/0026897042000274991.
[192] Acharjee M, Choudhury J, Sen R, Mohanta B. The vibrational spectra of carbon dioxide and nitrous oxide: A Lie algebraic study. Can J Phys 2018;96:560-5. http://dx.doi.org/10.1139/cjp-2017-0387.
[193] Császár AG, Furtenbacher T. Spectroscopic networks. J Mol Spectrosc 2011;266:99-103. http://dx.doi.org/10.1016/j.jms.2011.03.031.
[194] Furtenbacher T, Árendás P, Mellau G, Császár AG. Simple molecules as complex systems. Sci Rep 2014;4:4654. http://dx.doi.org/10.1038/srep04654.
[195] Császár AG, Furtenbacher T, Arendas P. Small molecules – Big data. J Phys Chem A 2016;120:8949-69. http://dx.doi.org/10.1021/acs.jpca.6b02293.
[196] Császár AG, Czakó G, Furtenbacher T, Mátyus E. An active database approach to complete rotational-vibrational spectra of small molecules. Annu Rep Comput Chem 2007;3:155-76. http://dx.doi.org/10.1016/S1574-1400(07)03009-5.
[197] Furtenbacher T, Császár AG. MARVEL: measured active rotational-vibrational energy levels. II. Algorithmic improvements. J Quant Spectrosc Radiat Transf 2012;113:929-35. http://dx.doi.org/10.1016/j.jqsrt.2012.01.005.
[198] E.B. Wilson Jr, Decius JC, Cross PC. Molecular vibrations: The theory of infrared and Raman vibrational spectra. New York: McGraw Hill; 1955.
[199] Teffo JL, Perevalov VI, Lyulin OM. Reduced effective Hamiltonian for a global treatment of rovibrational energy levels of nitrous oxide. J Mol Spectrosc 1994;168:390-403. http://dx.doi.org/10.1006/jmsp.1994.1288.
[200] Waalkens H, Jung C, Taylor HS. Semiclassical assignment of the vibrational spectrum of . J Phys Chem A 2002;106:911-24. http://dx.doi.org/10.1021/ jp013057w.
[201] Mizus II, Zobov NF, Makhnev VY, Ovsyannikov RI, Rogov MA, Tennyson J, Polyansky OL. Approaching experimental accuracy for triatomic spectra using variational calculations: Potential energy and dipole moment surfaces of . J Quant Spectrosc Radiat Transf 2024. [in preparation].
[202] Efron B. Bootstrap methods: Another look at the jackknife. Ann Statist 1979;7. http://dx.doi.org/10.1214/aos/1176344552.
[203] Hastie T, Tibshirani R, Friedman J. The elements of statistical learning. 2nd ed.. Springer New York; 2009, http://dx.doi.org/10.1007/978-0-387-84858-7.
[204] Tóbiás R, Furtenbacher T, Tennyson J, Császár AG. Accurate empirical rovibrational energies and transitions of . Phys Chem Chem Phys 2019;21:3473-95. http://dx.doi.org/10.1039/c8cp05169k.
[205] Watson JKG. Robust weighting in least-square fits. J Mol Spectrosc 2003;219:326-8. http://dx.doi.org/10.1016/S0022-2852(03)00100-0.
[206] Tóbiás R, Furtenbacher T, Simkó I, Császár AG, Diouf ML, Cozijn FMJ, et al. Spectroscopic-network-assisted precision spectroscopy and its application to water. Nature Commun 2020;11:1708. http://dx.doi.org/10.1038/s41467-020-15430-6.
[207] Diouf ML, Tóbiás R, Simkó I, Cozijn FMJ, Salumbides EJ, Ubachs W, et al. Network-based design of near-infrared Lamb-dip experiments and the determination of pure rotational energies of at kHz accuracy. J Phys Chem Ref Data 2021;50:023106. http://dx.doi.org/10.1063/5.0052744.
[208] Castrillo A, Fasci E, Furtenbacher T, D’Agostino V, Khan MA, Gravina S, et al. On the near-infrared spectrum: absolute transition frequencies and an improved spectroscopic network at the kHz accuracy level. Phys Chem Chem Phys 2023;25:23614-25. http://dx.doi.org/10.1039/d3cp01835k.
[209] Brown JM, Hougen JT, Huber KP, Johns JWC, Kopp I, Lefebvre-Brion H, et al. Labeling of parity doublet levels in linear molecules. J Mol Spectrosc 1975;55:500-3. http://dx.doi.org/10.1016/0022-2852(75)90291-X.
[210] Lovas FJ. Microwave spectral tables II. Triatomic molecules. J Phys Chem Ref Data 1978;7:1445-750. http://dx.doi.org/10.1063/1.555588.
    • Corresponding author at: Department of Physics and Astronomy, University College London, Gower Street, London WC1E 6BT, UK.
    E-mail address: j.tennyson@ucl.ac.uk (J. Tennyson).