(تاريخ الاستلام 27 أكتوبر 2023؛ تاريخ القبول 3 يناير 2024؛ تاريخ النشر 5 فبراير 2024)

DOI: 10.1103/PhysRevLett.132.065102

بدأت السعي نحو الاندماج في المختبر وإمكانية مصدر طاقة منخفض الكربون ومنخفض الإشعاع تقريبًا في عشرينيات القرن الماضي بعد فترة وجيزة من تخمين هاركنز، وبيرين، وإيدينغتون الاندماج الذاتي المستدام للهيدروجين كنظام رئيسي يغذي الشمس [1-3]. استلهمت هذه الفكرة من اكتشاف أستون [4]، باستخدام مطياف الكتلة الذي اخترعه حديثًا، أن أربعة ذرات هيدروجين أثقل من ذرة هليوم واحدة. في عام 1928، طور غاموف [5] الأساس الرياضي لنفق الكم، مما سمح لأتكينسون وهوتيرمانز [6] بعمل أول تقديرات لمعدل الاندماج النجمي، مما يدعم تخمين الاندماج الذاتي المستدام الذي يغذي النجوم. كان أول مثال على الاندماج الناتج عن الإنسان من صنع أوليفانت [7] في عام 1933، وفي عام 1939 طور بيته [8] نظرية النيوكليوسينثيسيس النجمي للاندماج الهيدروجيني الذي يغذي الشمس. في عام 1946، اقترح طومسون وبلاكمان [براءة اختراع بريطانية 817681] مفاعل اندماج باستخدام مفهوم “Z-pinch”، وفي عام 1957 نشر لوسون [9] منتجه الشهير الأدنى لكثافة ووقت احتجاز الطاقة ، المطلوب لإشعال الاندماج النووي الذاتي المستدام. المثال الأكثر شيوعًا للاندماج النووي الذاتي المستدام في الكون هو النجوم، وأقرب مثال هو شمسنا، حيث توفر القوى الجاذبية الاحتجاز الطبيعي، والضغط، والتسخين المطلوبين للاندماج. على الأرض، تحدث هذه الظروف في سلاح نووي حراري. كانت عقبة أساسية أمام تحقيق مصدر طاقة الاندماج هي القدرة على التحكم في تسخين البلازما إلى الظروف المطلوبة للإشعال و

احتجاز البلازما في هذه الظروف لفترات زمنية طويلة بما يكفي بحيث يتم إنتاج طاقة اندماج أكثر مما تم توفيره لبدء التفاعل.

على مدى المئة عام تقريبًا منذ اكتشاف الاندماج، تم توجيه أبحاث كبيرة لتطوير مفاهيم متعددة للاندماج النووي. تقع هذه المفاهيم بشكل عام في فئتين اعتمادًا على الطريقة المستخدمة لاحتجاز البلازما. تستخدم إحدى الطرق المجالات المغناطيسية وتستخدم أجهزة مثل التوكاماك، والنجوم، والضغط المغناطيسي [10]. الطريقة الثانية تحتجز البلازما المندمجة مؤقتًا بفضل قصور مادة محيطة، وبالتالي تُسمى الاحتجاز القسري، وهو النهج المستخدم في تجربتنا. بعد اختراع الليزر في عام 1960، اقترح عدة مؤلفين استخدام الليزر لتحفيز تفاعلات الاندماج النووي [11-13]. اقترح نوكولز مخطط اندماج الاحتجاز القسري (ICF) الذي استخدم الطاقة الإشعاعية لليزر المكثف لضغط، وتسخين، واحتجاز بلازما متفاعلة [14]. تم توسيع مخططات ICF منذ ذلك الحين إلى القيادة غير المباشرة [15]، بينما يتم أيضًا متابعة القيادة المباشرة بالليزر [16] والقيادة المغناطيسية [17].

يحدث انفجار غير مباشر في منشأة الإشعال الوطنية [18-21] عن طريق توجيه 1-2 ميجا جول من طاقة الليزر بطول موجي 351 نانومتر إلى السطح الداخلي لهيكل أسطواني عالي- العنصر، وهو هوهلراوم (انظر الشكل 1)، الذي يحول طاقة الليزر إلى أشعة سينية بتوزيع طاقة قريب من بلانك ودرجة حرارة قصوى تبلغ حوالي 300 إلكترون فولت. تقوم الأشعة السينية بإزالة الطبقة الخارجية من كبسولة كربون عالية الكثافة (HDC) بقطر مع طبقة متجمدة من وقود الديوتيريوم-التريتيوم (DT) مغطاة من الداخل وبخار DT في توازن حراري داخل غلاف الوقود. تستخدم معظم طرق الاندماج النووي في المختبر مزيج 5050 من وقود DT بناءً على معدل تفاعله العالي لدرجة حرارة معينة. ينتج اندماج DT نيوترونات بطاقة 14.1 ميجا إلكترون فولت وجسيمات ألفا بطاقة 3.5 ميجا إلكترون فولت. يتم موازنة العمل الضاغط الناتج عن تسخين ألفا و (ضغط بلازما DT التغير الحجمي) بواسطة انبعاث الأشعة السينية من بريمسشتراهلونغ وحراري

خسائر التوصيل التي تؤدي إلى حد أدنى من درجة حرارة البلازما لإشعال الاندماج الذاتي التسخين في انفجار نظيف حيث لا توجد مصادر إضافية لتدهور الطاقة. يؤدي الإزالة الناتجة عن دفع الأشعة السينية إلى تسريع القشرة الباقية نحو الداخل، مما يصل إلى سرعة ، مما يضغط وقود DT البارد في الكثافة ويسخن البخار الداخلي إلى عند الحد الأدنى من الحجم، وهي مرحلة من الانفجار تُسمى “التوقف.” إذا اشتعلت النقطة الساخنة المركزية وإذا تجاوز معدل التسخين الناتج عن ألفا الاندماج الخسائر الأخرى في النظام، فإن احتراق الاندماج سيتوسع بسرعة إلى الوقود البارد المحيط. بعد الإشعال، ترتفع درجة حرارة DT إلى أكثر من 10 كيلو إلكترون فولت.

في أغسطس 2021، حقق تجربة انفجار DT غير المباشر في منشأة الإشعال الوطنية (NIF) في مختبر لورانس ليفرمور الوطني في ليفرمور، كاليفورنيا مكسب هدف قدره 0.72 (نسبة إجمالي طاقة العائد إلى إجمالي طاقة الليزر الموجهة إلى الهدف) وتجاوز معيار إشعال لوسون [22-24]. أظهرت المحاكاة والنظرية التحليلية أن الزيادات الإضافية في مكسب الهدف تتطلب زيادات في الكثافة السطحية الإجمالية ( ، التكامل لكثافة الكتلة على وتر شعاعي) والطاقة المرتبطة بالوقود، بما يتجاوز ما تم الحصول عليه مع تصميم الهدف الحالي [15]. كانت فرضيتنا هي أن نسبة احتراق الوقود (المعرفة كنسبة وقود DT الذي خضع للاندماج) والعائد الناتج يمكن أن تكون

تحسنت من خلال زيادة الطاقة المرتبطة، وبالتالي، الطاقة الحركية للانفجار؛ ومع ذلك، كان هناك أيضًا خطر كبير من أن خلط المواد المزالة قد يسخن الكثير من الوقود [25]، مما يحد من زيادة العائد. تم إجراء مثل هذا الانفجار لاحقًا في NIF في ديسمبر 2022 وحقق أعلى مكسب هدف على الإطلاق قدره 1.5، متجاوزًا التوازن العلمي وتعريف عتبة الإشعال من الأكاديمية الوطنية للعلوم (NAS) [26]. في هذه الرسالة والأوراق المصاحبة [2729]، نصف التصميم، والنظرية، والمعلمات التجريبية، والملاحظات للنظام الأول على نطاق المختبر الذي استخدم القيادة غير المباشرة لتجاوز التوازن العلمي حيث تم تحقيق الضغط ووقت الاحتجاز المطلوبين لإنتاج المزيد من طاقة الاندماج مما تم توفيره للهدف، أو تم تحقيقه.

يوضح الشكل 2 تحسنًا بمقدار 3 أوامر من حيث الحجم في مكسب الهدف على مدى 11 عامًا من التجارب بدءًا من انفجارات 2011 التي استخدمت لأول مرة وقود DT في مادة Ablator (بلاستيكية) [30-32]. تم تمكين هذه التقدمات من خلال تجارب تركزت على مجموعات فرعية من النظام الكامل [33] وتجارب متكاملة على أهداف مكونة من طبقات مبردة [34] بالإضافة إلى النظرية ونمذجة الديناميكا الهيدرونية الإشعاعية التفصيلية لتحسين جودة الانفجار بشكل مستمر. بينما يمكن العثور على مزيد من التفاصيل في المرجع [22]، يلخص الملحق A الخطوات الرئيسية من عام 2011 إلى تجاوز معيار لوسون في تجربة عام 2021.

بعد نتيجة أغسطس 2021، أظهرت سلسلة من خمسة انفجارات مشابهة، مع النطاق الصغير القابل للتحقيق حالياً من التغيرات غير المنضبطة من طلقة إلى أخرى في توصيل الليزر وجودة الهدف، أن التباينات المتبقية في وضع الدفع المنخفض والخلط لا تزال قادرة على تقليل الأداء بعوامل تتراوح من إلى ، على التوالي [35].

تظهر عدم التماثل في الانضغاط بشكل أساسي نتيجة لتباينات في توصيل الليزر وموحدية سمك جدار الكبسولة [36،37]، بينما تنشأ الخلط بشكل أساسي من نمو عدم الاستقرار الهيدروديناميكي، الذي يتم تحفيزه بواسطة عيوب الكبسولة، مثل الحفر السطحية والحطام، بالإضافة إلى الاضطراب الناتج عن أنبوب ملء الكبسولة [38-40]. يتم تقديم تفاصيل جودة الكبسولة النسبية في ملحق الورقة التجريبية المرافقة [27]. تم تحديد هذه التدهورات كسبب رئيسي للتباين الملحوظ من طلقة إلى أخرى في عائد الاندماج الناتج عن القرب من عتبة الاشتعال [41]. معًا، يدفع عدم تماثل الانفجار وخلط النقاط الساخنة عتبة الاشتعال وزيادة عائد الوقود إلى طاقة حركية أعلى للانفجار [28]. أظهرت نماذج الكمبيوتر الهيدروديناميكية الإشعاعية Lasnex [42] وHYDRA [43]، التي تستخدم أوصاف فيزيائية مفصلة للغاية لنقل الليزر، ونقل الإشعاع، والهيدروديناميكا، والديناميكا الحرارية، وعمليات التفاعل النووي [44-46]، المدعومة بالنظرية، أن زيادة متواضعة في طاقة الليزر التي تدفع كبسولة أكثر سمكًا يمكن أن تقلل من الحساسية تجاه تدهورات الوضع المنخفض والخلط وتزيد من زمن الاحتجاز وعائد الاندماج [27]. بدأت هذه الجهود المركزة على الليزر قبل أكثر من ست سنوات [47،48] استنادًا إلى اختبارات سابقة أحادية الرباعية [49] (الرباعية هي مجموعة من أربعة أشعة في تم وصف (التكوين) في الملحق ب، مما سمح بزيادة طاقة ليزر NIF من 1.9 إلى 2.05 ميغا جول بحلول سبتمبر 2022.

تكوين الهدف والدفع غير المباشر والليزر للتجربة N221204 (تدوين إطلاق NIF هو NYYMMDD حيث سنة، شهر، و اليوم الذي بدأ فيه العد التنازلي لإطلاق النار) الذي هو محور هذه الرسالة مقارنة بإطلاق NIF N210808 في الشكل 1. في كلا الحالتين، يتم توجيه الليزر إلى داخل -قطر و -غرفة هواء مصنوعة من اليورانيوم المستنفد (DU) محاطة بالذهب بارتفاع كبير في أربعة مخاريط ليزر محددة بزاوية سقوطها (الأشعة الداخلية و والأشعة الخارجية و ، مع الزاوية المحددة بالنسبة للمحور العمودي). يتم ملء الهوهراوم بـ غاز الهيليوم النقي. الطبقة الذهبية على السطح الداخلي لليورانيوم تخلق طيف قيادة أشعة سينية أقل فوق طاقة فوتون 1.8 كيلو إلكترون فولت (مقارنة باليورانيوم المنضب النقي) وتمنع أكسدة اليورانيوم المنضب. يتم استخدام القدرة الليزرية المعتمدة على الزمن وتوازن القدرة النسبي بين مخاريط الليزر للتحكم في الانضغاط والتناظر للانفجار، على التوالي. كبسولة مبخر HDC بقطر تحتوي على وقود DT معلقة في مركز الهوهراوم بين غشائين من مادة فورفار بسمك 45 نانومتر [50]. الكبسولة مصنوعة من HDC نانوي بلوري بكتلة 4.25 ملغ. داخل الكبسولة يوجد 64.5- طبقة سميكة من وقود الديوتيريوم-التريتيوم الصلب الكريوجيني بكتلة . تستخدم كبسولة HDC لـ N221204 نفس نصف القطر الداخلي البالغ 1.05 مم كما في N 210808 ولكن مع زيادة في السماكة . تحتوي الكبسولة عادةً على طبقة مدفونة مخلوطة بالتنجستن لحماية وقود الديوتيريوم والتريتيوم من التسخين المسبق الناتج عن الأشعة السينية، مما يساعد على تحقيق ضغط أعلى. بالنسبة لـ N221204، فإن الطبقة المخلوطة هي التنجستن كما تم قياسه بواسطة تألق الأشعة السينية، هو سميك، وموجود في
غير مشبع HDC من الخارج و الكثافة السطحية للتنجستن في الكبسولة لـ N 221204 حوالي بالنسبة للتجارب السابقة. يوفر الملحق C تفاصيل القياسات المستخدمة لتقييم جودة الهدف.

كان زيادة طاقة الليزر في إطلاق NIF N221204 محدودة بقوة ذروة تبلغ 440 تيروات (بسبب مخاوف من تلف بصريات NIF)؛ مما سمح باستخدام نبضة ليزر ذات مدة أطول كما هو موضح في الشكل 1. أظهرت دراسة تصميمية أجريت باستخدام HYDRA أن هذه النبضة الأطول والأكثر طاقة تدفع… سماكة ( +6 ميكرون) جهاز HDC المزيل ستزيد من الكثافة السطحية الإجمالية عند أقصى ضغط بواسطة ، وزيادة نسبة احتراق وقود DT وتحسين متانة الانفجار ضد التدهورات مقارنةً بـ N210808 [27]. كان من الضروري تعديل تناظر الإشعاع، حيث يسمح نبض الليزر الممتد بدخول المزيد من بلازما جدران الهوهراوم، مما يعيق في النهاية انتشار شعاع الليزر الداخلي إلى جدار الهوهراوم [51-53]. تم تحقيق ذلك باستخدام نقل الطاقة بين الأشعة (CBET) [54] مع ضبط الطول الموجي بين المخاريط الداخلية والخارجية؛ كما تم إجراء تعديلات طفيفة على قوى الليزر الزمنية التفصيلية على جميع الأشعة. كانت الاختبار الأول لهذا التصميم الجديد في اللقطة N 220919، التي أعطت عائدًا قدره 1.2 ميغا جول حتى مع شكل بقعة ساخنة مسطحة، ويرجع ذلك جزئيًا إلى القيود المفروضة على مقدار ضبط الطول الموجي الذي يمكن تنفيذه بأمان في الاختبار الأول. أظهرت مقارنة محاكاة HYDRA [27] مع هذه النتيجة أن تحسينًا إضافيًا لـ CBET وشكل نبض طاقة الليزر يمكن أن يحقق انفجارًا متناظرًا ويزيد العائد بـ . تم تنفيذ ذلك في الاختبار الثاني لهذا التصميم، إطلاق NIF N221204، الذي أسفر عن 0.16 ميغا جول من العائد وهدف ربح قدره 1.5، مقارنة بتوقعات التصميم.

تم استخدام نموذج “المحاكاة الإدراكية” (CogSim) [55] لتقييم تصميم الكبسولة بقدرة 2.05 ميجا جول وتوقع زيادة بمقدار 14 مرة في احتمال تحقيق الاشتعال مقارنةً بـ N210808، مع متوسط عائد متوقع يبلغ حوالي 2.5 ميجا جول. لقد جعلت التغيرات في تماثل الانفجار وجودة الهدف في التجارب التقليدية من الصعب التنبؤ بالأداء، حتى لو كان من الممكن غالبًا فهمها من خلال نمذجة ما بعد الإطلاق. لقد مكن نموذج CogSim من تحقيق تقدم كبير في هذا المجال من خلال تطبيق نموذج إحصائي لتغيرات الأداء، والذي تم تدريبه على مجموعة من اللقطات السابقة من NIF ثم تم تطبيقه على تصميم مقترح باستخدام محاكاة عالية الدقة وتقنيات التعلم الآلي. يتم استخدام هذا النموذج الإحصائي لتوليد توزيعات مفصلة للمتغيرات التجريبية المتوقعة، بالإضافة إلى مقاييس لصلابة الأداء، والتي يمكن أن تُعلم التوقعات قبل الإطلاق. تُعتبر لقطة N221204 أول تطبيق لنهج CogSim قبل تنفيذ التجربة وهي أول لقطة تم التنبؤ فيها باحتمالية كبيرة لتحقيق التعادل العلمي.

يشير إلى المتوسط عبر تجارب مماثلة.
عامل عتبة الاشتعال القابل للرصد تجريبياً هو ITFX [62].

يُقدَّر تشتت الليزر بريلوان المحفز (SBS)، الذي يقلل من اقتران الليزر مع الهولراوم ويعتبر مصدرًا محتملاً لضرر بصريات الليزر [56]، من تشخيص التشتت الخلفي الكامل الفتحة (FABS) في NIF [57] وتشخيص دفع الليزر [58] بـ (واحد ). يتم ملاحظة SBS في وقت مبكر من ذروة الطاقة وغالبًا ما يكون على المخاريط الداخلية. يتم تقدير تشتت رامان المحفز (SRS) من FABS، هو (واحد ) ويحدث طوال ذروة الطاقة. تشمل عدم اليقين في الانعكاس الخلفي كل من خطأ القياس بالإضافة إلى التقديرات المتعلقة بتغيرات الرباعي إلى الرباعي. نسبة إجمالي طاقة الليزر المرتبطة بالهوهروم، بسبب SBS، لإطلاق N 221204 هي كما هو موضح في الشكل 1، وصل النبض الأطول لـ N221204 إلى درجة حرارة محرك الأشعة السينية عند الذروة أعلى مما كان متوقعًا نظرًا لزيادة الانعكاسية الجدارية للهوهراوم مع مرور الوقت [59] وتأكيد عدم وجود خسائر كبيرة في الانعكاس المتأخر. تتوفر فقط قياسات سريعة الاستجابة تعتمد على الثنائيات لتوصيف الانعكاس في التجارب عالية العائد؛ ولا تتوفر طيفيات مخططة.

مجموعة من أدوات الأشعة السينية والأشعة النووية [60] تشخص الخصائص الرئيسية للبلازما المدمجة، بما في ذلك إنتاج النيوترونات وطيف الطاقة، والملفات المكانية المتغيرة لإصدار النيوترونات [61] والأشعة السينية، ودرجة الحرارة الموزونة بالإصدار. كانت هذه القياسات ذات أهمية أساسية لفهم وتحسين الاستجابة التجريبية للتغيرات في ظروف الليزر المدخل والهدف، وللتغيرات المتعمدة في تصميم الانفجار. بالإضافة إلى ذلك، تُستخدم القياسات لاستنتاج كميات النقاط الساخنة الرئيسية مثل الضغط والطاقة والكثافة السطحية، والتي تُستخدم لتقييم مختلف
معايير الاشتعال. تم إدراج هذه القياسات والاستنتاجات في الجدول I لـ N221204 ومجموعة من التجارب السابقة المرافقة. تتوفر كل من أجهزة الأشعة السينية والأجهزة النووية في التجارب ذات العائد العالي.

طيف طاقة النيوترون يحتوي على معلومات أساسية حول إنتاج النيوترون، ودرجة حرارة أيونات الديوتيريوم-التريتيوم الموزونة بالإصدار، وتدفق السرعة، وكثافة السطح لبلازما الديوتيريوم-التريتيوم والقشرة المتبقية [63]. هناك نوعان من التشخيصات تقيس طيف طاقة النيوترون، وهما مقياس الطيف المغناطيسي المرتد (MRS) [64] ومجموعة من 4-5 مقاييس زمن الطيران للنيوترون [65،66]. حوالي يتم تقليل طاقة النيوترونات إلى طاقات أقل بواسطة الوقود عالي الكثافة المحيط والقشرة أثناء هروبها. يتم تعريف نسبة النيوترونات المنخفضة الطاقة (DSR) على أنها نسبة عدد النيوترونات في نطاق الطاقة إلى أولئك في نطاق يتناسب مع نقطة الانصهار الساخنة والوقود DT المحيط بها [67]. يتم استخدام MRS وثلاثة أغشية تنشيط نووي من الزركونيوم [68]، والتي تم معايرتها بدقة، لقياس إنتاج النيوترونات غير المتناثرة. يتم استنتاج إجمالي إنتاج النيوترونات عن طريق تصحيح العدد غير المتناثر باستخدام العلاقة [62,63,69]، الذي يأخذ في الاعتبار نيوترونات اندماج الديوتيريوم والتريتيوم المتناثرة خارج نطاق الطاقة. الناتج الناتج هو النيوترونات. بالإضافة إلى العائد ودرجة الحرارة والكثافة السطحية، تقوم تشخيصات تصوير النيوترونات المتعامدة بقياس التوزيع المكاني لانبعاث النيوترونات. هناك طريقة مستقلة لتقدير العائد، والتي تم معايرتها بشكل متقاطع مع العوائد السابقة وتستخدم الزيادة في

الإشعاع بالأشعة السينية المقاسة من غرفة الهوهراوم المعاد تسخينها عند الاشتعال، يتماشى أيضًا مع عائد قدره 3.1 ميغا جول [70].

تظهر الشكل 3 التوزيع المكاني المتوسط زمنياً لصدور النيوترونات في بعدين (2D) من وجهتين وإعادة بناء توموغرافي ثلاثي الأبعاد لفعالية انبعاث النيوترونات (إجمالي النيوترونات المنبعثة لكل وحدة حجم) لثلاث تجارب حيث زاد إنتاج النيوترونات بمقدار 20 مرة، culminating في N221204 مع إجمالي إنتاج طاقة الاندماج من تظهر الشكل 3 والجدول I أنه مع زيادة عائد الاندماج، تزداد درجة حرارة وحجم البلازما المتفاعلة بمعدل 2 و 4 على التوالي. التغيرات في درجة الحرارة والحجم مرتبطة بزيادة معدل تسخين الجسيم الذاتي الذي يحافظ على درجة الحرارة والتفاعل ويزيدهما في البداية مع توسع النقطة الساخنة نحو الخارج بعد ذروة الانضغاط. تأتي عدم اليقين السائد في استنتاج إنتاج الاندماج من عدم اليقين المنهجي، بدلاً من عدم اليقين الإحصائي، في أجهزة القياس والكشف. مع زيادة الإنتاج، يتم وزن كثافة المنطقة في النظام نحو أنصاف أقطار أكبر، وهذا هو السبب في أنه بالنسبة لتصميم معين، تنخفض كثافة المنطقة مع زيادة الإنتاج.

من المفيد أيضًا التحقق من مقياس نسبة احتراق الوقود الملاحظ بين N 210808 و N 221204 بالنسبة للتعبير البسيط [15] لعائد محدود بمرحلة التفكك أو الانفجار. تتناسب نسبة احتراق الوقود في حالة نقص قليل من الديوتيريوم [22] كـ ، حيث هو ملائم للتفاعل النسبي DT بين 5 و 20 كيلو إلكترون فولت [71] مع والرقم الفرعي 1 يشير إلى N 221204 و 2 إلى N 210808. بالنسبة للملاحظات و نسبة و نسبة الكسر المتوقع للاحتراق قريب من النسبة المقاسة لـ ، مما يوحي
نحن بالفعل قريبون من نظام جميع الوقود المتفجر الذي يشارك في الاحتراق. هنا، استخدمنا للمقارنة مع N 210808 من أجل التشابه وبالتالي، سرعة الانفجار واستخدمت لـ ، حيث يُعرف بأنه أقل حساسية لتوسع الحركة من [72]. إدخال الأرقام وفرض أن الاحتراق مقطوع بعد زيادة في نصف القطر، كما هو موضح، على سبيل المثال، في N210808، عند سرعة انفجار متوسطة ، حيث هو كتلة البروتون و 2.5 هو متوسط الكتلة الذرية لـ DT، النسبة المتوقعة للاحتراق (حيث ) هو أيضًا متسق للملاحظات و .

لتوفير سياق إضافي لزيادة الطاقة وظروف البلازما التي تم الحصول عليها، من المفيد استخدام هذه القياسات لتقييم المقاييس التقليدية لتوازن الطاقة مثل معامل لوسون. معيار لوسون للاشتعال هو بيان يشير إلى عبور نقطة تحول، وهي العتبة التي تتجاوز فيها عملية تسخين البلازما الذاتي عمليات التبريد بحيث يحدث زيادة سريعة في درجة حرارة البلازما. ) ومعدل تفاعل الاندماج يتم توليده. في العمل الأصلي لـ لوسون، كانت أشعة بريمسشتراhlung هي آلية الفقد الوحيدة التي تم اعتبارها، ولكن بالنسبة لأنظمة الاندماج الحراري، فإن أشعة بريمسشتراhlung، وتوصيل حرارة الإلكترون، و العمل، حيث هو الضغط في النقطة الساخنة المعتمد على الزمن و هو الحجم، عند التمدد [73-75] جميعها تعاكس التسخين الذاتي. بينما لم يكن لوسون يأخذ في اعتباره أنظمة الاندماج الانفجاري، فإن حالة احتجاز جسيمات ألفا الخاصة به مناسبة للاندماج الانفجاري مع بعض التعميم [76] الذي يحترم الطبيعة المفاجئة لانفجارات الاندماج الانفجاري. كل من درجة حرارة البلازما الحرارية ومنتج كثافة العدد ووقت التفاعل يجب أن تكون مرتفعة بما فيه الكفاية لإنتاج الطاقة الصافية. على مدى العقدين الماضيين، عدد من
تم تطوير صيغ مختلفة لمعيار لوسون لتوليد الطاقة من الاندماج النووي المغلق (ICF) تستفيد من كميات مختلفة تم قياسها تجريبيًا و/أو استنتاجها، مع استبعاد أو تضمين [62,74,77-82]، حيث أن الأخير مرتبط بشكل مباشر أكثر بمعيار لوسون المستخدم بشكل شائع في الاندماج المغناطيسي. مكسب طاقة الوقود (انظر الملحق أ) مرتبط بشكل مباشر بمنتج لوسون الثلاثي [83]. مكاسب الكبسولة هو تعريف آخر للربح ويقارن العائد الكلي بالطاقة الممتصة من أشعة الكبسولة. الذي يكون عتبة وحدته عادةً عند عائد إجمالي أعلى من . للدفع غير المباشر، عادة ما تكون جزءًا صغيرًا من بينما بالنسبة للدفع المباشر، فإن المصطلحين مترادفان. من المهم أن نلاحظ أنه من الممكن تجاوز أي من النسخ البديلة لمعيار لوسون للاشتعال دون الحصول على . في الواقع، تم تحقيق الاشتعال بواسطة هذه الصيغ المختلفة لمعيار لوسون لأول مرة في تجربة NIF N210808 [22] وتم تأكيده من خلال تحليل مستقل [84].

تم إظهار في [22] أن جميع الأشكال المختلفة لمعايير لوسون في سياق ICF أعطت نفس الاستنتاجات النوعية حول إشعال N 210808. لذا، هنا نركز على مقارنة البيانات مع واحدة فقط من المعايير التمثيلية ولكن تلك التي تشمل بشكل فريد تأثيرات عالية- الخلط في النقطة الساخنة على عتبة الاشتعال. تأطير الاشتعال من الناحية الديناميكية الحرارية كعملية غير بوليطرية حيث يحدث قفزة أسية وغير قابلة للعكس في يحدث في حجم النقطة الساخنة DT بسبب التسخين الكبير الناتج عن ألفا وتوليد الإنتروبيا خلال لحظة توقف الانفجار، يجد المرء حالة تُعرض بشكل طبيعي في فضاء المعلمات لـ و التي يعرفها ممارسو الاندماج المغناطيسي [82]. وهي:

مع المعيار تحديد الاشتعال. هنا، تمثل GLC “معيار لوسون العام.” هي دالة معقدة لدرجة الحرارة ومعامل مرتبط بزيادة أشعة إكس الناتجة عن البريمسشتراهلونج بسبب ارتفاع- اختلاط المواد في نقطة الحرارة DT. ضغط نقطة الحرارة القصوى يستنتج باستخدام الوصفة في [85]. تقنيًا، مقياس زمن الاحتجاز في المعادلة (1) يتعلق بالمشتق الثاني للزمن لدرجة حرارة النقطة الساخنة عند الذروة الذي لا يتم قياسه حاليًا على NIF، ولكن تحت افتراضات معينة يمكن أن تكون مماثلة لعرض الاحتراق المقاس. هذا المعيار، الذي يتوسط في المحافظة كما تم استعراضه في المقالات المرافقة [28،29]، يتم رسمه فوق الشكل 4، مع تمثيل المنحنيات المتقطعة لمستويات مختلفة محتملة من فقدان الإشعاع المعزز من ارتفاع – يمزج في النقطة الساخنة بما يتماشى مع الملاحظات [86]. تميز N221204، وتجارب الإشعال الأخرى، نفسها في الشكل 4 من خلال زيادة عند مستوى ثابت تقريبًا متسقة نوعياً مع التوقعات. يتم عرض قيم الكسب ومقاييس الإشعال في الجدول I لـ

تجربة NIF N210808، الرقم القياسي السابق، وN221204.

باختصار، كانت تجربة 5 ديسمبر 2022 في منشأة الإشعال الوطنية، N221204، هي المرة الأولى التي يتم فيها تحقيق مكاسب واضحة من الهدف في المختبر في أي نظام اندماج. إن مستوى المكاسب الذي تم إثباته على N 221204 والذي يبلغ 1.5 مرة هو دليل على أن الطاقة الاندماجية في المختبر يمكن التحكم فيها. لا يعني تحقيق مكاسب صافية من الطاقة من منظور عملي لطاقة الاندماج، لأن الطاقة المستهلكة من قبل منشأة ليزر NIF عادةً ما تكون أكبر من تم اختيار بنية ليزر NIF وتكوين الهدف لتحقيق أعلى احتمال للاشتعال الاندماجي لأغراض البحث، ولم يتم تحسينها لإنتاج طاقة صافية لتطبيقات طاقة الاندماج. من المتوقع تحقيق تحسينات إضافية في العائد في NIF من خلال زيادة طاقة الليزر وتحسين كفاءة الهوهراوم لدفع أهداف أكبر، ومن خلال تحسين ملفات الدفع وملفات المواد المضافة للكبسولة. تتطلب تطبيقات طاقة الاندماج القسري التي تحتاج إلى تقدم في المخطط الأساسي مزيدًا من التطوير، مثل استخدام طاقة الليزر.
معدل الطلقات، متانة الهدف، مستويات ضغط الوقود الأعلى، والتكلفة. ومع ذلك، فإن النتيجة المبلغ عنها هنا تُظهر أنه من الممكن تحقيق مكسب مستهدف أكبر من واحد في نظام على نطاق المختبر. بينما كانت هذه الرسالة تُنهي، تم إجراء عدة تكرارات للتجربة N 221204 على NIF، الطلقات N230729 وN230904، التي حققت 1.9 و 1 على التوالي.

تم تنفيذ هذا العمل تحت رعاية وزارة الطاقة الأمريكية بواسطة مختبر لورانس ليفرمور الوطني بموجب العقد رقم DE-AC52-07NA27344.
ب. ب.، تشخيص الأشعة السينية شبه الظل؛ ك. ل. ب.، تصوير هجين (فرد مسؤول)؛ ج. ب.، علوم وتطوير مواد الكبسولة؛ ر. م. ب.، تشخيص تنشيط نووي في الوقت الحقيقي (RTNAD)؛ ت. ب.، قياس الكبسولة؛ س. د. ب.، تحليل النظام المبرد؛ ف. ج.-ك.، ن. و. ب.، ج. د.، م. د.، م. ف.، و ج. و.، تحليل نظام تصوير النيوترونات (NIS)؛ د. أ. س.، نموذج عدم تماثل هوهلاوم شبه تجريبي؛ د. ت. س.، تصوير هجين، قائد مجموعة عمل فيزياء عدم التماثل؛ ب. م. س.، تحليل VISAR؛ ب. س.، تطوير كود HYDRA؛ هـ. س.، نظام تصوير ثقب دخول الليزر المقيد (GLEH)؛ أ. ر. س.، نماذج النقاط الساخنة ومقاييس الاشتعال؛ د. س. س.، محاكاة عدم استقرار الكبسولة بدقة عالية؛ إ. ل. د.، تصوير هجين؛ ت. د.، تصوير هجين؛ ج.-م. ج. د. ن.، تحسينات الليزر وكتابة أقسام من الرسالة؛ س. ب. و م. س.، توجيه توصيف الكبسولة وكتابة أقسام من الرسالة؛ د. س. و أ. م.، تحليل البيانات النووية وكتابة أقسام من الرسالة؛ ك. هـ.، تحليل CogSim وكتابة أقسام من الرسالة؛ إ. ك. و ت. س.، قياس الانعكاس الخلفي وكتابة أقسام من الرسالة؛ ل. د.، تقييم نموذج النقاط الساخنة ثلاثي الأبعاد؛ م. ج. إ.، استراتيجية وإدارة برنامج ICF؛ د. ف.، تحليل NIS؛ ج. ف.، تشخيص مقياس الارتداد المغناطيسي (MRS)؛ م. ج. ج.، تشخيص MRS؛ هـ. ج.-ك. التشخيص؛ س. هـ.، تحليل طبقة DT الكريوجينية؛ م. س. هـ.، استراتيجية وإدارة برنامج ICF؛ ك. د. هـ.، تركيب بيانات زمن الطيران النووي (NTOF)؛ إ. ب. هـ.، تركيب بيانات NTOF؛ د. إ. هـ.، نمذجة الهوهراوم؛ م. هـ.، إطلاق هجين RI؛ ج. ب. هـ.، تشخيصات الأشعة السينية؛ أ. ع. هـ.، مفهوم الهجين واستراتيجية الفيزياء، نظرية فيزياء الانفجار، وكتب أقسامًا من هذه الرسالة؛ هـ. هـ.، تصنيع كبسولة HDC؛ ن. إ.، تشخيصات الأشعة السينية؛ أ. ج.، تطوير نموذج الهوهراوم؛ ج. د. ك.، تطوير كود HYDRA؛ س. ف. ك.، تشخيصات الأشعة السينية؛ ج. ك.، تصنيع كبسولة HDC؛ ج. م. ك.، تطوير كود HYDRA؛ أ. ل. ك.، المصمم الرئيسي للهجين-E وN221204، قائد فريق الهوهراوم المتكامل، وكتب أقسامًا من الرسالة؛ أ. ل. ل.، قائد مجموعة تكامل فيزياء الهوهراوم (PFIG)، إدارة البرنامج، وكتب أقسامًا من الرسالة؛ د. ل.، إدارة منشأة NIF؛ ج. د. ل.، نماذج النقاط الساخنة ومقاييس الاشتعال؛ ب. ج. م.، تقييم عدم التماثل، PFIG، وتقييم أداء الليزر؛ أ. ج. م.، إدارة تشخيصات NIF؛ م. م. م.، قائد مشروع كود HYDRA؛ س. أ. م.، نمذجة كبسولة الهوهراوم المتكاملة؛ أ. ج. م.، تشخيصات الأشعة السينية؛
تحليل شكل الطيران؛ ك. د. م. “التشخيص؛ ب. أ. م.، فيزياء عدم استقرار الليزر-البلازما؛ م. م.، تحليل VISAR؛ ج. ل. م.، نمذجة هوهلاوم ثلاثية الأبعاد؛ أ. س. م.، قائد تشخيصات نووية؛ ك. ن.، هندسة المشروع؛ أ. ن.، قائد تصنيع الأهداف العليا؛ ر. ن.، محاكاة الفرق؛ أ. ب.، تحليل خلط الأشعة السينية وقائد الفريق التجريبي للتوقف، كتب أقسامًا من الرسالة؛ م. ف. ب.، تطوير كود HYDRA؛ ب. ك. ب.، نماذج النقاط الساخنة ومقاييس الاشتعال؛ ج. إ. ر.، لقطة هجينة-إي RI؛ ج. س. ر.، قائد تجارب هوهلاوم؛ م. س. ر.، تحليل DANTE؛ ج. ر. س.، تطوير كود HYDRA؛ ب. ت. س.، نماذج النقاط الساخنة ومقاييس الاشتعال؛ س. م. س.، نموذج فيزياء CBET في كود HYDRA؛ ج. س.، تحليل كبسولة الوضع 1؛ س. ج. س.، تحليل الساجومتر؛ ب. ك. س.، محاكاة الفرق؛ د. ج. س.، تحليل NTOF؛ م. س.، قائد تصنيع الأهداف؛ د. ج. س.، تقييم فيزياء الانعكاس الخلفي؛ ر. ت.، لقطة هجينة-إي RI؛ ر. ب. ج. ت.، استراتيجية وإدارة برنامج ICF؛ ب. م. ف. و.، قائد عمليات منشأة NIF؛ ب. ل. ف.، تحليل NIS؛ ج. ر. و.، محاكاة كبسولات عالية الدقة، تطوير الأدوات، وتقييم الاستقرار؛ ج. و.، تطوير وتصنيع طلاء كبسولة HDC؛ س. و.، تطوير التشخيصات؛ ب. ن. و.، هندسة المشروع؛ ج. ف. ي.، محاكاة كبسولة-هوهلاوم المتكاملة؛ س. ت. ي.، تحسينات شكل نبض الليزر؛ أ. ب. ز.، قائد مقاييس النقاط الساخنة والاشتعال، قائد تجارب هجينة-إي، لقطة N221204 RI، تحليل MCMC، وكتب أقسامًا من الرسالة؛ أ. أ. س. أ. و ر. ر. ل.، معالجة صور المحاذاة؛ ف. م. ك. و ك. و.، حلقات التحكم في المحاذاة؛ إ. ب.، ر. ل. و. و س

الملحق أ: ملخص تاريخي لجهود ICF على NIF. – تحليل تجارب أول مادة عازلة CH [90] حتى حوالي عام 2013 حدد تدهورات نتيجة لمستويات مرتفعة للغاية من فقدان الإشعاع الزائد الناتج عن مستويات متوسطة إلى عالية. خلط مادة الإزالة في بلازما دي تي المنصهرة [91]. تم تحديد عدم الاستقرار الهيدروديناميكي كسبب رئيسي للخلط [92]. تم تحقيق تحسين بمقدار 10 مرات في جودة الانفجار عن طريق تقليل نمو واجهة الإزالة لاضطرابات سطح الكبسولة [93-97]؛ وقد أدى ذلك إلى تحقيق مكسب مستهدف قدره 0.015 ومكسب طاقة الوقود من [98]. “مكسب طاقة الوقود” لأن ICF يمثل نسبة العائد الكلي لكل اندماج DT) إلى الطاقة الممتصة من وقود DT والنقطة الساخنة عند الانضغاط، حيث تحمل جسيمات ألفا من إجمالي طاقة الاندماج لكل رد فعل تسجل التسخين الذي يهيمن عليه التسخين ألفا المعروف أيضًا بنظام البلازما المحترقة. من 2013 إلى 2016، تم تحديد عدة عوامل جديدة كقيود على العائد القابل للتحقيق من الاندماج. وشملت هذه عدم الاستقرار الهيدرو ديناميكي الإضافي الناتج عن جودة سطح الكبسولة وخيمة الدعم [101-106]، المعتمدة على الزمن.
اللامتماثلات [107-112] التي تؤدي إلى عدم تماثل كثافة الوقود هي علامة على الطاقة الحركية المهدرة [113،114]، وتفاعلات بلازما الليزر (الارتداد) التي تقلل من الاقتران الكلي [115-117]. بدءًا من عام 2014، حدثت تطورات رئيسية. أولاً، اكتشاف أن تقليل ملء الغاز في الهوهراوم أدى إلى تقليل كبير في تأثيرات عدم استقرار بلازما الليزر (LPI) [118]، وخاصة القضاء شبه الكامل على الضوء المتناثر من SRS والإلكترونات الساخنة المرتبطة به، وزيادة بنسبة 15% في الطاقة الموصلة إلى الكبسولة [119]. ثانيًا، بدأت أبحاث علوم المواد ونمذجة الانفجار [120] باستخدام مواد HDC القابلة للاحتراق [121،122]. كانت الأبحاث في المواد القابلة للاحتراق ذات الكثافة العالية ومنخفضة العدد الذري من 1995 إلى 1997 قد وضعت الأساس اللازم للانتقال إلى مواد القابلات. بحلول عام 2016، أظهر تصميم HDC في تجارب NIF أنه يتغلب على القيود الرئيسية المرتبطة بالكبسولات البلاستيكية [123-127]. الكثافة الأعلى لمواد الكربون القابلة للاحتراق مقارنة بالبلاستيك قللت من زمن الانفجار من 1216 نانوثانية [128] إلى لتصميمات مشابهة لانفجارات الأديابات. وقد أدى ذلك إلى تقليل كمية البلازما المتدفقة من جدران الهوهراوم، ودمجها مع فصل المخاريط الخارجية ونقاط الشعاع داخل رباعي [127،129،130] لتقليل الكثافات المحلية ودخول بلازما جدران الهوهراوم [52،131]، وكان ذلك متآزرًا مع استخدام ملء غاز الهوهراوم الأقل وتحسين التحكم في التماثل الزمني [41،132،133]. بحلول عام 2017، أدت هذه التحسينات إلى مضاعفة مكاسب الهدف (0.03) وأعطت عوائد اندماج تتجاوز كمية الطاقة المرتبطة بقشرة HDC المتفجرة [134،135]. أشارت النظرية [73،136] والنمذجة التفصيلية [137،138] إلى أن زيادة قطر كبسولة HDC بـ بينما الحفاظ على سرعة الانفجار، ووقت التباطؤ، والتناظر يمكن أن يزيد من إنتاج الاندماج أكثر من الضعف متجهًا نحو عتبة الاشتعال [139]. نظرًا لأن وقت التباطؤ للانفجار كان ثابتًا، لم تكن هذه الاستراتيجية “هيدروسكالينغ” حقيقية. أعادت تصاميم الكبسولات الأكبر تقديم CBET، وهي قدرة رئيسية للتحكم في التناظر استخدمت لأول مرة في عام 2009 للهوهراوم ذات التعبئة الغازية العالية [140]، إلى الهوهراوم ذات التعبئة الغازية المنخفضة [54]، وشكل الهوهراوم المتنوع [141] كطريقتين للتحكم في تناظر شكل الانفجار. في عام 2021، أدت كلا الطريقتين إلى نجاح. زيادة في العائد ) وهدف ربح قدره . كانت هذه الانفجارات أيضًا الأولى التي تحقق فيها بلازما مشتعلة [142،143] حيث تجاوزت الطاقة الناتجة عن تسخين جزيئات ألفا الذاتية العمل الانضغاطي المستنتج اللازم لتجميع الوقود.

أشارت البيانات والنظرية والنمذجة إلى أن عائد هذه السلسلة من الانفجارات كان يتأثر بشدة بسرعة انتقال النقطة الساخنة الصافية [36،37،144-149]. للمساعدة في تقليل هذا التأثير، تم إعادة وضع ثلاث نوافذ تشخيصية في الهوهراوم الاستوائي لتحسين تناظر الدفع الإشعاعي [36،150]. بالإضافة إلى ذلك، أشارت الملاحظات والنمذجة إلى أن هناك فقدان إشعاعي إضافي من العالي- المادة الماصة للملوثات التي تم حقنها في النقطة الساخنة بواسطة أنبوب تعبئة وقود الكبسولة DT كانت تدهورًا كبيرًا.
إلى عائد الاندماج ومثبط للاشتعال [39،40،151]. للتخفيف من ذلك، تم تقليل قطر أنبوب تعبئة الكبسولة من 5 إلى للمزيد من تقليل خلط الملوثات، تم تحسين جودة الكبسولة، حيث تم تقليل خصائص الحفر على سطح الكبسولة والفراغات الداخلية بمقدار مرتبة واحدة مقارنة بكبسولات عام 2021 لتقليل البذور لخلط الديناميكا المائية.

بالإضافة إلى هذه التحسينات، أظهرت المحاكاة بشكل كمي [23] أن ضغط الإزالة في الوقت المتأخر يمكن تحسينه بشكل أكبر من خلال تقليل قطر فتحة دخول الليزر (LEH) من 3.65 إلى 3.1 مم دون فقدان طاقة الليزر [153،154]، مما يعطي زيادة في تدفق الإشعاع. خسارة طاقة تشغيل الأشعة السينية خارج LEHs تتناسب مع ، حيث هو ثابت ستيفان-بولتزمان، هو منطقة LEH، و هو درجة حرارة إشعاع الهوهراوم [155،156]. تم استخدام هذه الكفاءة الإضافية لتمديد مدة نبضة الليزر، مما أدى إلى زيادة مدة الدفع الإشعاعي وارتفاع ضغط الإزالة الأقصى في وقت متأخر [23،24،157،158]، وهو تأثير يُفهم أنه أساسي لتعظيم ضغط التوقف في الانفجارات النووية الاندماجية [113،159]. أدت هذه التحسينات، جنبًا إلى جنب مع تحسين جودة الهدف، إلى تحقيق مكسب للهدف قدره 0.72 وتجاوز معيار لوسون [22-24] في إطلاق NIF N210808 في 8 أغسطس 2021.

الملحق ب: ترقيات ليزر NIF.- تشغيل NIF عند 2.05 ميغا جول ( 351 نانومتر )، 440 تيروات من القدرة القصوى ( زيادة الطاقة مقارنة بـ N210808) كانت ممكنة بفضل تحسينين رئيسيين في قسم الأشعة فوق البنفسجية (UV) من تجميع البصريات النهائية لـ NIF . أولاً، تم وضع درع جديد من السيليكا المنصهرة بين درع الحطام الشبكي (GDS) ودرع الحطام القابل للتخلص النهائي (DDS) على 128 شعاعًا. تحمي هذه البصريات الجديدة GDS من النفايات والحطام الناتج عن الليزر من DDS. ثانيًا، تم تركيب دروع معدنية لحجب الحطام في غرفة الهدف في مواقع استراتيجية من شعاعات نصف الكرة السفلي. تقلل هذه الدروع بشكل كبير من كمية حطام الهدف التي تصل إلى GDS. تمكّن كلا التحسينين NIF من العمل لأول مرة عند طاقة مرتفعة (عند طاقة ذروة ثابتة) من خلال الحد من بدء تلف GDS ومعدل حدوثه، وتسمح لـ NIF بإجراء تجارب على الهدف في الطاقة القصوى بطريقة مستدامة ضمن سعة صيانة مرافق معالجة الألياف الضوئية. بالتوازي، تم الانتهاء من المرحلة الأولى من تحديث واجهة الألياف الضوئية لنظام NIF (المعروفة بغرفة المذبذب الرئيسي) في ديسمبر 2021 (بعد N210808) من المذبذبات إلى مدخل أنظمة تشكيل النبضات. شمل التحديث إعادة تصميم واستبدال مكبرات الألياف، والمعدلات الصوتية الضوئية، وأنظمة الأمان لضمان تحسين الأداء، والتخفيف من التقادم، وزيادة سهولة التشغيل. ومن الجدير بالذكر أن طاقات الليزر المبلغ عنها كان يجب تصحيحها بضع نقاط مئوية نحو الأسفل بسبب الخلفية النيوترونية على مقياس حرارة الليزر. هذا التحديث
سمح بتوصيل أكثر دقة ووضوحًا لطاقة ليزر NIF (الموضح في الشكل 1) إلى الهوهراوم.

الملحق ج: مقارنة مفصلة بين الكبسولتين N210808 و N221204. – قبل تجميع الهدف، يتم تحديد سطح مادة HDC العازلة، والداخل، وموحد السماكة. كشفت المجهرية الهولوجرافية لسطح القشرة بالكامل عن وجود 70 حفرة سطحية على كبسولة N221204 مقارنة بـ 269 حفرة سطحية على سطح كبسولة N210808. بالنسبة لكل من N221204 و N210808، لم يتجاوز أي حفرة سطحية فردية حجم أظهر التصوير المقطعي المحوسب بالأشعة السينية على عينة بنسبة 5% من حجم المادة العازلة وجود فراغ واحد فقط موجود أسفل سطح العازل الخارجي لـ N221204. كانت الكبسولة لـ N210808 تحتوي على فراغين بحجم 3 و م located 50 و ، على التوالي، أسفل سطح المبدد. على عكس التجارب السابقة، احتوت كبسولة N221204 على عدد كبير من ( ) من الشوائب في داخله. وُجد أن الكبسولة الخاصة بـ N 210808 تحتوي على 15 من هذه الشوائب. بينما لم يتم تحديد التركيب الدقيق وحجم الشوائب، تُظهر تحليلات الفلورية أنها تمثل تباينًا تحت ستوكيومتري من كربيد التنجستن (أقل من ذرة و واحدة لكل ذرة كربون). لا يزال يتم العمل على تحسين قياس الحجم. تم قياس عدم انتظام سمك جدار الكبسولة بواسطة تداخل الأفلام الرقيقة بالأشعة تحت الحمراء. ( سمك الجدار). بخلاف العدد الكبير من الشوائب، كان العدد الإجمالي للحفر السطحية والفجوات الداخلية في مادة N221204 أقل من المعتاد في تجارب NIF عالية الطاقة. لم تكن هناك اختلافات كبيرة في جودة طبقة الثلج DT المبرد [160] بين N210808 وN221204.
[1] الأكاديمية الوطنية للعلوم، مذكرات سيرة ذاتية: المجلد 47 (مطبعة الأكاديميات الوطنية، واشنطن العاصمة، 1975)، 10.17226/570.
[2] م. بارتوسيلاك، أرشيف الكون: 100 اكتشاف غيرت فهمنا للكون، الطبعة الأولى. (كتب فينتاج، نيويورك، 2006).
[3] أ. س. إيدينغتون، العلوم 52، 233 (1920).
[4] ف. أستون، طيف الكتلة والنظائر، الطبعة الأولى. (إدوارد أرنولد وشركاه، لندن، 1933).
[5] ج. غاموف، ز. فيز. 51، 204 (1928).
[6] أتكينسون، ر. د. إ.، و ف. ج. هاوترمانس، ز. فيز. 54، 656 (1929).
[7] م. ل. إ. أوليفانت، ب. ب. كينسي، وإ. رذرفورد، محاضر الجمعية الملكية أ 141، 722 (1933).
[8] هـ. أ. بيته، مراجعة الفيزياء 55، 434 (1939).
[9] ج. د. لوسون، محاضر. جمعية الفيزياء. لندن القسم ب 70، 6 (1957).
[10] ج. ب. فريدبرغ، فيزياء البلازما وطاقة الاندماج (مطبعة جامعة كامبريدج، كامبريدج، إنجلترا، 2008).
[11] ن. ج. باسوف و أ. ن. كروخين، سوفيت. فيز. جيت. بي 19، 123 (1964).
[12] أ. كاستلر، ك. ر. أكاد. سا. 258، 489 (1964).
[13] ج. م. داوسون، فيز. سوائل 7، 981 (1964).
[14] ج. ناكولز، ل. وود، أ. ثيسن، و ج. زيمرمان، ناتشر (لندن) 239، 139 (1972).
[15] ج. ليندل، فيز. بلازما 2، 3933 (1995).
[16] R. Craxton، K. Anderson، T. Boehly، V. Goncharov، D. Harding، J. Knauer، R. McCrory، P. McKenty، D. Meyerhofer، J. Myatt وآخرون، Phys. Plasmas 22 (2015).
[17] س. أ. سلاتز و ر. أ. فيسي، فيزيكال ريفيو ليترز 108، 025003 (2012).
[18] إ. م. كامبل و و. ج. هوغان، فيزياء البلازما. الاندماج المتحكم فيه 41، ب39 (1999).
[19] ج. هـ. ميلر، إ. I. موسى، و س. ر. ويست، اندماج نووي 44، S228 (2004).
[20] إ. آي. موسى، ر. ن. بويd، ب. أ. ريمينغتون، ج. ج. كين، ور. العيّات، فيز. بلازما 16، 041006 (2009).
[21] م. ل. سبيث وآخرون، علوم وتكنولوجيا الاندماج 69، 25 (2017).
[22] ح. أبو شوارب وآخرون (تعاون ICF للدفع غير المباشر)، فيزيكال ريفيو ليترز 129، 075001 (2022).
[23] أ. كريتشير، أ. زيلسترا، د. كالاهان، أ. هاركان، ج. ويبر، د. كلارك، ج. يونغ، ج. رالف، د. كيسي، أ. باك وآخرون، فيزي. ريف. E 106، 025201 (2022).
[24] أ. زيلسترا، أ. كريتشير، أ. هوريكان، د. كالاهان، ج. رالف، د. كيسي، أ. باك، أ. لاندن، ب. باخمان، ك. بيكر وآخرون، فيزيكال ريفيو E 106، 025202 (2022).
[25] س. هان، ج. ليندل، د. كالاهان، د. كلارك، ج. سالمسون، ب. هاميل، ل. أثيرتون، ر. كوك، م. إدواردز، س. غلينزر وآخرون، فيز. بلازما 18 (2011).
[26] س. إ. كونين وآخرون. مراجعة لبرنامج الاندماج الانضغاطي للوزارة الطاقة: المنشأة الوطنية للاشتعال (مطبعة الأكاديميات الوطنية، واشنطن العاصمة، 1997)، ص. 64.
[27] أ. ل. كريتشير، أ. زيلسترا، ج. ويبر، أ. هاركان وآخرون، ورقة مرافقة، فيزيكس ريفيو E 109، 025204 (2024).
[28] أ. أ. هاركان وآخرون، رسالة تالية، مجلة مراجعة الفيزياء، 132، 065103 (2024).
[29] أ. باك، أ. ب. زيلسترا وآخرون، ورقة مرافقة، فيزيكس ريفيو E 109، 025203 (2024).
[30] س. هـ. غلينزر وآخرون، فيزيكس بلازما 19، 056318 (2012).
[31] م. ج. إدواردز وآخرون، فيز. بلازما 20، 070501 (2013).
[32] ج. ليندل، أ. لاندن، ج. إدواردز، وإ. موسى، فيز. بلازما 21، 020501 (2014).
[33] أو. إل. لاندن وآخرون، فيز. بلازما 18، 051002 (2011).
[34] م. ج. إدواردز وآخرون، فيز. بلازما 18، 051003 (2011).
[35] أ. باك، ل. ديفول، د. كيسي، س. خان، أ. كريتشير، ج. رالف، ر. تومماسيني، ج. تروسيل، أ. زيلسترا، ك. بيكر وآخرون، فيزيكال ريفيو ليترز 131، 065101 (2023).
[36] ب. ج. ماكغوان وآخرون، فيزياء الكثافة العالية للطاقة 40، 100944 (2021).
[37] د. ت. كيسي وآخرون، فيزيكال ريفيو ليترز 126، 025002 (2021).
[38] الوكالة الدولية للطاقة الذرية، تحرير، المجلد XXXX (سيتم نشره).
[39] أ. باك وآخرون، فيزيكال ريفيو ليترز 124، 145001 (2020).
[40] C. R. ويبر وآخرون، فيز. بلازما 27، 032703 (2020).
[41] ل. ديفول وآخرون، فيزيكس بلازما 24، 056309 (2017).
[42] ج. ب. زيمرمان و و. ل. كروير، تعليقات فيزيائية البلازما. الاندماج المتحكم فيه 2، 51 (1975).
[43] م. م. ماريناك، ر. إ. تيبتون، أ. ل. لاندن، ت. ج. مورفي، ب. أماندت، س. و. هان، س. ب. هاتشيت، ج. ك. كين، ر. مكايكرن، ور. والاس، فيز. بلازما 3، 2070 (1996).
[44] أ. س. جونز وآخرون، فيز. بلازما 19، 056315 (2012).
[45] أ. س. جونز وآخرون، فيزي. بلازما 24، 056312 (2017).
[46] د. ج. ستروزي، د. س. بيلي، ب. ميشيل، ل. ديفول، س. م. سيبكي، ج. د. كيربل، س. أ. توماس، ج. إ. رالف، ج. د. مودي، و م. ب. شنايدر، فيزيكال ريفيو ليترز 118، 025002 (2017).
[47] ج. دي نيكولا، ت. بوند، م. باورز، ل. تشانغ، م. هيرمان، ر. هاوس، ت. لويس، ك. مانيس، ج. مينيرات، ب. ماكغوان وآخرون، نوكل. فيوجن 59، 032004 (2018).
[48] ج. م. ج. دي نيكولا، ت. سوراتوالا، ل. بيلز، ج. هيبنر، د. أليسي، أ. بهاسكر، ت. بوند، م. باورز، ج. برونتون، ب. باكلي وآخرون، في الليزر عالي الطاقة لأبحاث الاندماج السابع (SPIE، سان فرانسيسكو، كاليفورنيا، 2023)، ص. PC1240103.
[49] ج. م. دي نيكولا وآخرون، اندماج نووي 59، 032004 (2019).
[50] س. هـ. باكسموسا، م. ستاديرمان، س. أراكين-رادل، أ. ج. نيلسون، م. شيا، س. لي، ك. يونغبلود، و ت. إ. سورتوالا، لانغماير 30، 5126 (2014).
[51] د. أ. كالاهان، أ. أ. هيركان، ج. رالف وآخرون، فيز. بلازما 25، 056305 (2018).
[52] ج. رالف، أ. لاندن، ل. ديفول، أ. باك، ت. ما، د. كالاهان، أ. كريتشير، ت. دوبنر، د. هينكل، ج. جاروت وآخرون، فيز. بلازما 25، 082701 (2018).
[53] ن. إيزومي وآخرون، فيز. بلازما 28، 022706 (2021).
[54] أ. ل. كريتشير وآخرون، فيزيكال ريفيو E 98، 053206 (2018).
[55] ك. هومبيرد وآخرون، العلوم (سيتم نشره).
[56] ت. تشابمان وآخرون، مجلة الفيزياء التطبيقية 125، 033101 (2019).
[57] ج. مودي، ب. داتي، ك. كراوتر، إ. بوند، ب. ميشيل، س. غلينزر، ل. ديفول، ج. نيمان، ل. سوتير، ن. ميزان وآخرون، مراجعة. أدوات علمية. 81 (2010).
[58] م. ل. سبيث، ك. مانيس، د. كالانتار، ب. ميلر، ج. هيبنر، إ. بليس، د. سبيك، ت. بارهام، ب. ويتمن، ب. ويجنر وآخرون، علوم الاندماج والتكنولوجيا 69، 25 (2016).
[59] م. د. روزن، فيز. بلازما 3، 1803 (1996).
[60] ج. د. كيلكيني وآخرون، علوم وتكنولوجيا الاندماج 69، 420 (2016).
[61] ج. ب. غريم وآخرون، فيز. بلازما 20، 056320 (2013).
[62] ج. ليندل، س. هان، أ. لاندن، أ. كريستوفرسون، ور. بيتي، فيز. بلازما 25 (2018).
[63] ج. فريج، ر. بيونتا، إ. بوند، ج. كاجيانو، د. كيسي، س. سيرجان، ج. إدواردز، م. إيكارت، د. فيتينغهوف، س. فريدريش وآخرون، اندماج نووي 53، 043014 (2013).
[64] م. غاتو جونسون وآخرون، مراجعة أدوات العلوم 85، 11E104 (2014).
[65] V. Y. Glebov وآخرون، مراجعة. أدوات علمية. 81، 10D325 (2010).
[66] أ. س. مور وآخرون، مراجعة. أدوات علمية. 94، 061102 (2023).
[67] م. غاتو جونسون وآخرون، مراجعة. أدوات علمية. 83، 10D308 (2012).
[68] سي. يامانز ودي. بليول، علوم وتكنولوجيا الاندماج 72، 120 (2017).
[69] د. كيسي، ج. فرنجي، م. غاتو جونسون، ف. سيغوين، ج. لي، ر. بيترسو، ف. ي. غليبو، ج. كاتز، ج. كناور، د. مايرهوفر وآخرون، مراجعة. أدوات العلوم. 83، 10D912 (2012).
[70] م. س. روبي وآخرون، هذه القضية، فيزيكال ريفيو ليترز 109، 065104 (2024).
[71] هـ.س. بوش و ج.م. هيل، اندماج نووي 32، 611 (1992).
[72] ت. مورفي، فيز. بلازما 21، 072701 (2014).
[73] أ. هوريكان، د. كالاهان، ب. سبرينغر، م. إدواردز، ب. باتيل، ك. بيكر، د. كيسي، ل. ديفول، ت. دوبنر، د. هينكل وآخرون، فيزياء البلازما والاندماج المتحكم 61، 014033 (2019).
[74] ب. ت. سبرينغر وآخرون، اندماج نووي 59، 032009 (2019).
[75] ب. ك. باتيل، ب. ت. سبرينغر، س. ويبر، ل. س. جاروت، أ. أ. هيركان، ب. باخمان، ك. بيكر، ل. بيرزاك هوبكنز، د. كالاهان، د. ت. كيسي وآخرون، فيز. بلازما 27 (2020).
[76] ر. بيتي، ك. أندرسون، ف. ن. غونشاروف، ر. ل. مكرواري، د. د. مايرهوفر، س. سكوبسكي، ور. ب. ج. تاون، فيز. بلازما 9، 2277 (2002).
[77] C. D. Zhou و R. Betti، فيز. بلازما 16، 079905 (2009).
[78] ب. ي. تشانغ، ر. بيتي، ب. ك. سبيرز، ك. س. أندرسون، ج. إدواردز، م. فاتينجاد، ج. د. ليندل، ر. ل. مكراوري، ر. نورا، و د. شفاتس، فيزيكال ريفيو ليترز 104، 135002 (2010).
[79] ر. بيتي، ب. ي. تشانغ، ب. ك. سبيرز، ك. س. أندرسون، ج. إدواردز، م. فاتينجاد، ج. د. ليندل، ر. ل. مكرواري، ر. نورا، و د. شفارست، فيز. بلازما 17، 058102 (2010).
[80] ر. بيتي، أ. ر. كريستوفرسون، ب. ك. سبيرز، ر. نورا، أ. بوس، ج. هوارد، ك. م. وو، م. ج. إدواردز، وج. سانز، فيز. ريف. ليت. 114، 255003 (2015).
[81] أ. ر. كريستوفرسون، ر. بيتي، أ. بوس، ج. هوارد، ك. م. وو، إ. م. كامبل، ج. سانز، و ب. ك. سبيرز، فيز. بلازما 25، 012703 (2018).
[82] أ. أ. هاركان، س. أ. ماكلارين، م. روزن، ج. هـ. هامر، ب. ت. سبرينغر، ور. بيتي، فيز. بلازما 28، 22704 (2021).
[83] أ. أ. هاركان، ب. ك. باتيل، ر. بيتي، د. هـ. فولا، س. ب. ريجان، س. أ. سلوترز، م. ر. غوميز، و م. أ. سويني، مراجعة الفيزياء الحديثة 95، 025005 (2023).
[84] س. إ. وورزيل وس. س. هسو، فيز. بلازما 29، 062103 (2022).
[85] أ. ب. زيلسترا، ر. نورا، ب. ك. باتيل، وأو. أ. هاركان، فيز. بلازما 28، 122703 (2021).
[86] ل. ديفول وآخرون، فيزيكس بلازما (سيتم نشره).
[87] ب. أماندت وآخرون، فيز. بلازما 26، 082707 (2019).
[88] أ. كريتشير، أ. زيلسترا، د. كالاهان، أ. هاركان، ج. ويبر، ج. رالف، د. كيسي، أ. باك، ك. بيكر، ب. باخمان وآخرون، فيز. بلازما 28، 072706 (2021).
[89] د. س. كلارك وآخرون، فيز. بلازما 29، 052710 (2022).
[90] أ. نيكرو وآخرون، فيز. بلازما 13، 056302 (2006).
[91] ت. ما وآخرون، فيزيكال ريفيو ليترز 111، 085004 (2013).
[92] ف. أ. سمليوك وآخرون، فيزياء البلازما والاندماج المتحكم 62، 014007 (2020).
[93] ت. ر. ديتريش، أ. هوريكان وآخرون، فيزيكال ريفيو ليترز 112، 055002 (2014).
[94] د. ت. كيسي وآخرون، فيزيكال ريفيو E 90، 011102(R) (2014).
[95] ك. رامان، ف. سمليوك، د. كيسي، س. هان، د. هوفر، أ. هاركان، ج. كروول، أ. نيكرو، ج. بيترسون، ب. ريمينغتون وآخرون، فيز. بلازما 21، 072710 (2014).
[96] أ. أ. هاركان وآخرون، فيز. بلازما 21، 056314 (2014).
[97] أ. ج. ماكفي، ج. ل. بيترسون، د. ت. كيسي، د. س. كلارك، س. و. هان، أ. س. جونز، أ. ل. لاندن، ج. ل. ميلوفيتش، هـ. ف. روبي، و ف. أ. سماليك، فيز. بلازما 22، 080702 (2015).
[98] أ. أ. هاركان وآخرون، ناتشر (لندن) 506، 343 (2014).
[99] م. د. روزن، فيز. بلازما 6، 1690 (1999).
[100] س. أتينى وج. ماير-تر فيهن، فيزياء الاندماج القسري (دار أكسفورد للنشر، نيويورك، 2008).
[101] س. هـ. باكسموسا، م. ستاديرمان، س. أراكين-رادل، أ. ج. نيلسون، م. شيا، س. لي، ك. يونغبلود، و ت. إ. سورتوالا، لانغماير 30، 5126 (2014).
[102] س. ر. ناجل وآخرون، فيز. بلازما 22، 22704 (2015).
[103] ر. تومّاسيني وآخرون، فيز. بلازما 22، 056315 (2015).
[104] د. س. كلارك وآخرون، فيز. بلازما 22، 022703 (2015).
[105] ب. أ. هامل، ر. تومماسيني، د. س. كلارك، ج. فيلد، م. ستاديرمان، و ج. ويبر، سلسلة مؤتمرات الفيزياء J. Phys. Conf. Ser. 717، 012021 (2016).
[106] ج. إ. رالف وآخرون، فيز. بلازما 27، 102708 (2020).
[107] إ. ل. ديوالد وآخرون، فيزيكال ريفيو ليترز 111، 235001 (2013).
[108] ج. مودي، هـ. روبي، ب. سيليرز، د. مونرو، د. باركر، ك. بيكر، ت. دوبنر، ن. هاش، ل. بيرزاك هوبكنز، ك. لافورتون وآخرون، فيز. بلازما 21، 092702 (2014).
[109] ج. ر. ريج et al.، فيز. ريف. ليت. 112، 195001 (2014).
[110] ر. ب. ج. تاون وآخرون، فيز. بلازما 21، 056313 (2014).
[111] أ. كريتشير، ر. تاون، د. برادلي، د. كلارك، ب. سبيرز، أ. جونز، س. هان، ب. سبرينغر، ج. ليندل، ر. سكوت وآخرون، فيز. بلازما 21، 042708 (2014).
[112] أ. باك وآخرون، فيزي. بلازما 24، 056306 (2017).
[113] أ. أ. إعصار، د. ت. كيسي، أ. لاندن وآخرون، فيز. بلازما 29، 012703 (2022).
[114] ك. م. وو ور. بيتي، فيزي. بلازما 28، 054503 (2021).
[115] ر. ك. كيركود وآخرون، فيز. بلازما 18، 056311 (2011).
[116] ج. ل. كلاين وآخرون، فيز. بلازما 20، 056314 (2013).
[117] ج. مودي، د. كالهان، د. هينكل، ب. أماندت، ك. بيكر، د. برادلي، ب. سيليرز، إ. ديوالد، ل. ديفول، ت. دوبنر وآخرون، فيز. بلازما 21، 056317 (2014).
[118] ج. هول، أ. جونز، د. ستروزّي، ج. مودي، د. تيرنبل، ج. رالف، ب. ميشيل، م. هوهنبرغر، أ. مور، أ. لاندن وآخرون، فيز. بلازما 24، 052706 (2017).
[119] د. إ. هينكل وآخرون، فيزيكال ريفيو ليترز 117، 225002 (2016).
[120] د. د. م. هو، س. و. هان، ج. د. سالمسون، د. س. كلارك، ج. د. ليندل، ج. ل. ميلوفيتش، س. أ. توماس، ل. ف. ب. هوبكنز، و ن. ب. ميزان، ج. فيز. كونف. سير. 717، 012023 (2016).
[121] ج. بينر وآخرون، اندماج نووي 49، 112001 (2009).
[122] ت. براون وآخرون، اندماج نووي 63، 016022 (2023).
[123] أ. ج. ماكينون وآخرون، فيز. بلازما 21، 056318 (2014).
[124] ج. س. روس وآخرون، فيزيكال ريفيو E 91، 021101(R) (2015).
[125] ن. ب. ميزان وآخرون، فيز. بلازما 22، 062703 (2015).
[126] ل. ف. بيرزاك هوبكنز وآخرون، فيزيكال ريفيو ليترز 114، 175001 (2015).
[127] ك. بيكر، س. توماس، د. كيسي، س. خان، ب. سبيرز، ر. نورا، ت. وودز، ج. ميلوفيتش، ر. بيرجر، د. ستروزي وآخرون، فيز. ريف. ليت. 121، 135001 (2018).
[128] ت. دوبنر وآخرون، فيزي. بلازما 27، 042701 (2020).
[129] ب. أماندت، ج. س. روس، ج. ل. ميلوفيتش، م. شنايدر، إ. ستورم، د. أ. كالاهان، د. هينكل، ب. لاسينسكي، د. ميكر، ب. ميشيل وآخرون، فيز. بلازما 21 (2014).
[130] د. كيسي، ج. توماس، ك. بيكر، ب. سبيرز، م. هوهنبرغر، س. خان، ر. نورة، ج. ويبر، د. وودز، أ. هاركان وآخرون، فيز. بلازما 25، 056308 (2018).
[131] د. كالاهان، أ. هيركان، ج. رالف، س. توماس، ك. بيكر، ل. بينيدتي، ل. بيرزاك هوبكنز، د. كيسي، ت. تشابمان، س. تشاجكا وآخرون، فيز. بلازما 25، 056305 (2018).
[132] د. تيرنبل وآخرون، فيز. بلازما 23، 052710 (2016).
[133] م. هوهنبرغر وآخرون، فيز. بلازما 26، 112707 (2019).
[134] ل. بيرزاك هوبكنز وآخرون، فيزياء البلازما والاندماج المتحكم 61، 014023 (2018).
[135] س. لو باب وآخرون، فيزيكال ريفيو ليترز 120، 245003 (2018).
[136] ر. نورة وآخرون، فيز. بلازما 21، 056316 (2014).
[137] د. س. كلارك وآخرون، فيز. بلازما 26، 050601 (2019).
[138] أ. ل. كريتشير وآخرون، فيزياء البلازما 25، 056309 (2018).
[139] أ. أ. إعصار وآخرون، فيزياء البلازما 26، 052704 (2019).
[140] ب. ميشيل وآخرون، فيزيكال ريفيو ليترز 102، 025004 (2009).
[141] هـ. ف. روبي، ل. بيرزاك هوبكنز، ج. ل. ميلوفيتش، و ن. ب. ميزان، فيز. بلازما 25، 012711 (2018).
[142] أ. ب. زيلسترا، أ. أ. هاركان وآخرون، ناتشر (لندن) 601، 542 (2022).
[143] أ. ل. كريتشير وآخرون، نات. فيز. 18، 251 (2022).
[144] ب. ك. سبيرز وآخرون، فيز. بلازما 21، 042702 (2014).
[145] إتش. جي. ريندركنشت، دي. تي. كيسي، آر. هاتاريك، آر. إم. بيونتا، بي. جي. ماكغوان، بي. باتيل، أو. إل. لاندن، إي. بي. هارتوني، وأو. إيه. هاركان، فيزيكال ريفيو ليترز 124، 145002 (2020).
[146] أ. أ. هاركان، د. ت. كيسي وآخرون، فيز. بلازما 27، 062704 (2020).
[147] C. V. يونغ، L. ماس، D. T. كيسي، B. J. ماكغوان، O. L. لاندن، D. A. كالهان، N. B. ميزان، R. نورة، و P. K. باتيل، فيز. بلازما 27، 082702 (2020).
[148] د. ج. شلوسبرغ وآخرون، فيزيكال ريفيو ليترز 127، 125001 (2021).
[149] ج. ل. ميلوفيتش وآخرون، فيزياء البلازما. الاندماج المتحكم فيه 63، 025012 (2021).
[150] ك. ل. بيكر، ب. أ. أماندت، ج. س. روس، ف. سماليك، أ. ل. لاندن، د. د. هو، س. خان، س. و. هان، ج. د. ليندل، د. ماريسكال وآخرون، فيز. بلازما 30، 092708 (2023).
[151] ب. باخمان وآخرون، فيزيكال ريفيو E 101، 033205 (2020).
[152] أ. زيلسترا وآخرون، فيز. بلازما 27، 092709 (2020).
[153] م. ب. شنايدر وآخرون، فيز. بلازما 22، 122705 (2015).
[154] س. أ. ماكلارين وآخرون، فيزيكال ريفيو ليترز 112، 105003 (2014).
[155] ل. ج. سوتر وآخرون، فيز. بلازما 3، 2057 (1996).
[156] ر. ل. كوفمان وآخرون، فيزيكال ريفيو ليترز 73، 2320 (1994).
[157] أو. إل. لاندن وآخرون، فيزياء البلازما والاندماج المتحكم 54، 124026 (2012).
[158] ف. أ. سماليك وآخرون، فيزيكال ريفيو ليترز 111، 215001 (2013).
[159] أ. أ. هاركان، أ. كريتشير، د. أ. كالاهان، أ. ل. لاندن وآخرون، فيز. بلازما 24، 092706 (2017).
[160] ج. أ. كوتش وآخرون، علوم الاندماج والتكنولوجيا 55، 244 (2009).
H. أبو شوارب، ر. أكري ب. آدامز، ج. آدامز، ب. أديس، ر. عدن الأب أدريان، ب. ب. أفايان م. أغيلتون، ل. أغايان، أ. أغيري، دي. أيكنز، ج. أكر ف. ألبرت، م. ألبريشت، ب. ج. ألبرايت، ج. ألبريتون، ج. ألكالا، سي. ألداي جونيور، دي. إيه. أليسي، ن. ألكسندر، ج. ألفونسو، ن. ألفونسو، إ. ألجر، س. ج. علي، ز. أ. علي، أ. ألين، و. إ. آلي ب. أمالا، بي. إيه. أماندت، بي. أميك، س. أميلا، سي. أمورين، دي. جي. أمبلفورد، ر. و. أندرسون، تي. أنكلام، ن. أنتيبا، ب. أبيل سي. أراكيني-رادل إ. أرايا، تي. إن. أرتشوليتا، م. أريند، ب. أرنولد، ت. أرنولد،
أ. أرسينليس، ج. أساي، ل. ج. أثيرتون، دي. أتكينسون، ر. أتكينسون، ج. م. أورباخ، ب. أوستن، ل. أويانغ، أ. أ. س. أول ن. أيبار ج. آيرز، س. آيرز، تي. آيرز، س. أزيفيدو، ب. باخمان، سي. إيه. باك، ج. باي دي. إس. بيلي ج. بيلي ت. بايسدن ك. ل. بيكر، هـ. بالديس، دي. باربر، م. باربريس، دي. باركر، أ. بارنز، سي. دبليو. بارنز، م. أ. باريوس، سي. بارتي، أنا. باس، س. هـ. باثا، س. هـ. باكسموسا، جي. بازان، جي. ك. بيغل، ر. بيل ب. ر. بيك، جي. بي. بيك، م. بيدزيك، ر. ج. بيلر، ر. ج. بيلر، دبليو. بيريندت، ل. بيلك، بي. بيل، م. بيلياييف، ج. ف. بيناج جي. بينيت، ل. ر. بينيدتي، ل. إكس. بينيدكت، ر. ل. بيرجر، ت. برنات، ل. أ. برنشتاين، ب. بيري، ل. بيرتوليني، جي. بيسنبرخ، جي. بيتشر، ر. بيتنهاوزن، ر. بيتي، ب. بيزيريدس، س. د. بهانداركار ر. بيكل، ج. بينر، ت. بيزيا دا ك. بيغيلو، جي. بيغيلو-غرانيلو، في. بيغمان، ر. م. بيونتا ن. و. بيرج، م. بيتر، أ. س. بلاك، ر. بليلي، دي. إل. بليويل، إي. بليس، إي. بليس، ب. أزرق، ت. بويلي، ك. بويهيم، سي. دي. بولي، ر. بونانو، إي. جي. بوند، ت. بوند، م. ج. بونينو، م. بوردن، ج. ل. بورغاد ج. بوسكيه، ج. باورز، م. باورز، ر. بويd، دي. بويل، أ. بوزيك، دي. ك. برادلي، ك. س. برادلي، بي. إيه. برادلي، ل. برادلي، ل. برانون، بي. إس. برانتلي، دي. براون، تي. براون، ك. بريانزا-لارسن، ر. بريجز، ت. م. بريجز، ج. بريتن، إي. دي. بروكس، دي. براونينغ، م. و. بروهن، ت. أ. برونر، هـ. برونز، جي. برونتون، ب. براينت، ت. بوجيك ج. بود ل. بويتانو، س. بوركهارت، ج. بورمارك، أ. بيرنهام، ر. بور ل. إ. بوسبي، ب. بتلين، ر. كابيلتيس، م. كابل، و. هـ. كابوت، ب. كاجاداس ج. كاجيانو، ر. كاهاغ س. إ. كالدويل، س. كالكينز، دي. إيه. كالاهان، ج. كاليخا-أغير ل. كامارا، دي. كامب، إي. إم. كامبل، ج. هـ. كامبل، ب. كاري ر. كاري، ك. كارلايل، ل. كارلسون، ل. كارمان، ج. كارمايكل، أ. نجار، سي. كار ج. أ. كاريرا، دي. كاسافان
أ. كيسي، دي. تي. كيسي، أ. كاستيلو، إ. كاستيلو، جي. آي. كاستور، سي. كاسترو، و. كوجي ر. كافيت، ج. سيلست بي. إم. سيلييرز، سي. سيرجان، جي. تشاندلر، ب. تشانغ، سي. تشانغ، ج. تشانغ، ل. تشانغ، ر. تشابمان، تي. دي. تشابمان، ل. تشيس، هـ. تشين، هـ. تشين، ك. تشين، ل.-ي. تشين، ب. تشينغ، ج. شيتندن، سي. شوات ج. تشو، ر. إ. كريين، م. كريسب، ك. كريستنسن، م. كريستنسن، ن. س. كريستيانسن، أ. ر. كريستوفرسون، م. تشونغ، ج. أ. تشيرش، أ. كلارك، دي. إس. كلارك، ك. كلارك، ر. كلارك، ل. كلاوس، ب. كلاين، ج. أ. كلاين، ج. أ. كوبل ك. كوكراين، ب. كوهين، س. كوهين، م. ر. كوليت جي. دبليو. كولينز، ل. أ. كولينز، تي. جي. بي. كولينز، أ. كوندر، ب. كونراد، م. كونيرز، أ. و. كوك، دي. كوك، ر. كوك، ج. سي. كولي، جي. كوبر، تي. كوبر، س. ر. كوبلاند، ف. كوباري ج. كورتيس، ج. كوكس، دي. إتش. كراندا ج. كرين، ر. س. كراكتون م. كراي، أ. كريلي، ج. و. كريppen دي. كروس، م. كونيوا جي. كواتس، سي. إي. تشايكا، دي. تشيكوويتز، ت. دالي، بي. دانفورث، سي. دانلي، ر. داربي، ب. دارلينجتون، بي. داتي ل. دافي، جي. دافالوس، س. دافيدوفيتس، بي. ديفيس، ج. ديفيس، س. داوسون، ر. د. داي، ت. هـ. داي، م. دايتون، سي. ديك، سي. ديكر، سي. دينى ك. أ. ديفريند، جي. ديس، ن. د. ديلامتر، ج. أ. ديليتريز، ر. ديماريت، س. ديموس، س. م. ديمبسي، ر. ديجارين تي. ديجارين م. ب. ديجارلايس، إي. إل. ديوالد، ج. ديوريو س. دياز، جي. ديمونتي، تي. آر. ديتريتش ل. ديفول، س. ن. ديكشيت، ج. ديكسون، أ. افعل، إ. س. دود دي. دولان، أ. دونوفان، م. دونوفان، تي. دوبنر، سي. دورر ن. دورسانو، م. ر. دوغلاس، دي. داو، ج. داوني، إ. داونينغ، م. دوزيير ف. دراجو دي. دريك، ر. ب. دريك، تي. دريك، جي. درايفورست أ. دروري، د. ف. دوبوا، بي. إف. دوبوا، جي. دونهام، م. دوروشي ر. ديلا-سبيرز، أ. ك. ل. ديموك-برادشو ب. دزينيتس، سي. إيبيرز، م. إيكارت، س. إيدينجر، دي. إيدر، دي. إدجِل م. ج. إدواردز، ب. إيفثيميون، ج. هـ. إيغرت، ب. إيرليش، بي. إهرمان، س. الحاج سي. إيليربي، ن. س. إليوت، سي. إل. إليسون، ف. إلسنر، م. إيميريش، ك. إنغلهورن، ت. إنجلترا إي. إنجليزي بي. إيبيرسون، ر. إبستين، جي. إيربرت، م. أ. إريكسون، دي. جي. إيرسكن أ. إيرلاندسون، ر. ج. إسبينوزا سي. إستس، ك. ج. إيستابروك س. إيفانز، أ. فابيان، ج. فير، ر. فاليخو، ن. فارمر، و. أ. فارمر، م. فاريل، ف. إ. فاذرلي، م. فيدوروف، إ. فيجنباوم، تي. فيرينباخ، م. فيت، ب. فلكر، و. فيرغسون، جي. سي. فرنانديز، أ. فيرنانديز-بانيللا، س. فيس، ج. إ. فيلد، سي. في. فيليب، جي. آر. فينكي، ت. فين س. م. فينيغان، ر. ج. فينيوكان م. فيشر، أ. فيشر، ج. فيشر، ب. فيشلر، دي. فيتينهوف، بي. فيتسيمونز، م. فليجل، ك. أ. فليبو، ج. فلوريو، ج. فولتة، بي. فولتا، ل. ر. فورمان، سي. فوريست، أ. فورسمان، ج. فوكز، م. فورد، ر. فورتنر، ك. فورنييه، دي. إي. فراتاندونو، ن. فريزر، ت. فريزر، سي. فريدريك، م. س. فريمان، ج. فرينجي، دي. فري جي. فريديرز، س. فريدريش، دي. إتش. ف롤ا، ج. فري، تي. فولر، ج. غافني، س. غيليس، ب. لو غالو ديك كي. كي. لو غالوديك، أ. غامبير ل. قاو، و. ج. غاربييت أ. غارسيا، سي. غيتس، إ. غوت، بي. غوتييه، ز. غافين، ج. غايلورد، سي. جي. آر. جيدس، م. جيسل، ف. جينين، ج. جورجسون، هـ. جيبرت-كلينرات ف. جيبرت-كلينرات ن. غريب يان ج. جيبسون، سي. جيبسون، إ. جيرالدز، ف. غليبوڤ، س. ج. جليندينينغ س. غلين، س. هـ. غلينزر، س. جود بي. إل. غوبي س. ر. غولدمان، ب. غوليك، م. غوميز، ف. غونشاروف، دي. جودين، بي. جرابوفسكي، إي. جرافييل، بي. غراهام، ج. غراندي، إ. غراز، ف. ر. غراتسياني، جي. غرينمان، جي. أ. غرينوف أ. غرينوود، جي. جريجوري، ت. غرين، جي. آر. غريغو جي. بي. غريم، ج. جروندالسكي، س. غروس، ج. غوكين ن. غولر، ب. غوني جي. غس نعم، جي. هاكبارث، ل. هاكل، ر. هاكل، سي. هيفنر، سي. هاجمان ك. د. هان س. هان ب. ج. هايد، ب. م. هاينز، ب. م. هول، سي. هول، جي. إن. هول، م. هاماموتو، س. هامل سي. إي. هاملتون، ب. أ. هامل ج. هـ. هامر، جي. هامبتون، أ. حمزة،
أ. هاندلر، س. هانسن، دي. هانسون، ر. هاك دي. هاردينغ، إ. هاردينغ، ج. د. هاريس، دي. بي. هاريس، ج. أ. هارت، إي. بي. هارتوني ر. هاتاريك، س. هاتشيت أ. أ. هاور، م. هافر، ر. هوالي، ج. هايز ج. هايز س. هايز أ. هايز-ستيربنز، سي. إيه. هاينام، دي. إيه. هاينز، دي. هيدلي، أ. هيل، ج. إ. هيبنر، س. هيري جي. إم. هيستاند، ر. هيتر ن. هاين، سي. هاينبوكيل، سي. هندريكس، م. هينسيان، ج. هينجر ج. هينريكسون، إي. إيه. هنري، إي. بي. هيربولد، م. ر. هيرمان، جي. هيرميس، ج. إ. هيرنانديز، في. ج. هيرنانديز، م. س. هيرمان هـ. و. هيرمان أ. د. هيريرا دي. هيويت، ر. هيبارد، دي. جي. هيكس، دي. بي. هيغينسون، دي. هيل، ك. هيل، ت. هيلسابيك، دي. إي. هينكل، دي. دي. هو، في. ك. هو، جي. كيه. هوفر، ن. م. هوفمان، م. هوهنبرغر، م. هوهينسي، و. هوك، دي. هولدنر، ف. هولدنر، ج. ب. هولدر، ب. هولكو، دي. هولونغا، ج. ف. هولزريختير ج. هونيج، دي. هوفر، دي. هوكينز، ل. ف. بيرزاك هوبكنز، م. هوب جونيور، م. ل. هوب سينيور، ج. هورنر، ر. هورنغ سي. جي. هورسفيلد، ج. هورفاث، دي. هوتالينغ، R. هاوس، ل. هاويل، و. و. هسينغ، س. إكس. هو هـ. هوانغ، ج. هاكنز، هـ. هوي، ك. د. هومبيرد، ج. هوند، ج. هانت، أ. أ. إعصار © م. هاتون، ك. هـ.-ك. هويين، ل. إيناندان، سي. إغليسياس، إ. ف. إيغومينشيف إ. إيفانوفيتش، ن. إيزومي، م. جاكسون، ج. جاكسون، س. د. جاكوبس، ج. جيمس، ك. يانكيتس، ج. جاربو ل. س. جاروت دي. جاسيو ج. جاكويز، ج. جيت، أ. إ. جيناي ج. جنسن، ج. خيمينيز، ر. خيمينيز، دي. جوبي، ز. جوهال، هـ. م. جونز، دي. جونسون، م. أ. جونسون، م. غاتو جونسون ر. ج. جونسون، س. جونسون، س. أ. جونسون، ت. جونسون، ك. جونز، أ. جونز، م. جونز، ر. خورخي، هـ. ج. يورجنسون، م. جوليان، ب. إ. جون، ر. يونغكويست، ج. كاي ن. كابادي، دي. كاتشالا، دي. كالانتار، ك. كانغاس، ف. ف. كاراسييف، م. كاراسيك، ف. كاربينكو، أ. كاساركي، ك. كاسبر، ر. كوفمان، م. إ. كوفمان، سي. كين ل. كياتي، ل. كيجلمير بي. إيه. كايتير، بي. أ. كيلت ج. كيلوج ج. هـ. كيلي، س. كيميك، أ. ج. كيمب، جي. إي. كيمب، جي. دي. كيربل، دي. كيرشو س. م. كير تي. جي. كيسلر، م. هـ. كي س. ف. خان، ح. خاطر، سي. كيكّا، جي. كيلكيني، ي. كيم، ي.-ج. كيم، ج. كيمكو، م. كيميل، ج. م. كيندل، ج. كينغ، ر. ك. كيركود ل. كلاوس، دي. كليم، جي. إل. كلاين، ج. كلينغمان، جي. كلوت بي. ناب ج. كناور، جي. كنيبينغ، م. كنودسون، دي. كوبس، ج. كوتش، ت. كوهوت، سي. كونغ، ج. م. كونينغ، بي. كونينغ، س. كونيور، هـ. كورنبلوم، ل. ب. كوت، ب. كوزيوزيمسكي، م. كوزلوفسكي، ب. م. كوزلوفسكي، ج. كرامن، ن. س. كراشينيكوفا، سي. إم. كراولاند ب. كراوس، و. كراوزر، ج. د. كريس، أ. ل. كريتشير، إ. كريجر، جي. جي. كروول، و. ل. كروير، م. ك. ج. كروز، س. كوتشيف م. كومبيرا، س. كومبان ج. كونيموني إي. كور، ب. كوستوسكي، تي. جي. تي. كوان، جي. إيه. كيرالا، س. لافيت م. لافون، ك. لافورتون ل. لاجين، ب. لاهمان ب. ليرسون، أ. ل. لاندن، ت. لاند، م. لين دي. لاني أ. ب. لانغدون، جي. لانجنبرونر، س. هـ. لانجر، أ. لانغرو، ن. إ. لانيير، تي. إي. لانيير، دي. لارسون، ب. ف. لاسينسكي، دي. لاسل دي. لاتري جي. لاو، ن. لاو، سي. لاومان، أ. لورانس، ت. أ. لورانس، ج. لوسون، هـ. ب. لي، ر. ر. ليتش، ل. ليل، أ. لذرلاند ك. لشيان، ب. ليشلايتر، أ. لي، م. لي، تي. لي، ر. ج. ليبر إ. ليفيفر ج. ب. ليدينجر، ب. ليمير، ر. و. ليمكي، ن. س. ليموس، س. لو باب ر. ليرش س. ليرنر، س. ليتس، ك. ليفيدال ت. لويس، سي. ك. لي، هـ. لي، جي. لي، و. لياو، ز. م. لياو، دي. ليدال ج. ليبمان، جي. ليندفورد، إي. إل. ليندمان، ج. د. ليندل، هـ. لوي، ر. أ. لندن ف. لونغ، إي. إن. لووميس، ف. إ. لوبيز، هـ. لوبيز، إي. لوسبانوس، س. لوكس، ر. لو-ويب إ. لوندغرين، أ. ب. لودفيغسن، ر. ليو، جي. لوسك، ر. ليونز، ت. ما، واي. ماكالوب، م. ج. ماكدونالد، ب. ج. ماكغوان، ج. م. ماك، أ. ج. ماكينون س. أ. ماكلارين أ. ج. ماكفي جي. آر. ماغلسن، ج. ماغون، ر. م. مالون، ت. مالسبري، ر. ماناغان، ر. مانشيني، ك. مانيس، دي. ماني دي. مانها، أ. م. مانيون أ. م. مانويل، م. ج.-إ. مانويل، إي. مابوليس، جي. مارا، ت. ماركوت إ. مارين، م. م. ماريناك دي. أ. ماريشال، إي. إف. ماريشال، إي. في. مارلي، ج. أ. ماروزاس، ر. ماركيز، سي. دي. مارشال، ف. ج. مارشال، م. مارشال، س. مارشال، ج. مارتكورينا، ج. إ. مارتينيز، دي. مارتينيز، إ. ماسلينكوف، دي. ميسون، ر. ج. ميسون، ل. ماسي، و. ماسي بي. إي. ماسون-لابورد، ن. د. ماسترز، دي. ماثيسن، إ. ماثيسون، ج. ماتوني، م. ج. ماثيوز، سي. ماتون تي. آر. ماتسون، ك. ماتزن، سي. دبليو. موش م. مولدين، ت. مكابي م. مكبرني، ت. مكارفيلي ر. ل. مكرواري Jr. أ. م. مكيفوي، سي. مكغفي م. مكينيس، بي. مكينتي، م. س. مكينلي، ج. ب. مكليود، أ. مكفيرسون، ب. مكويلان، م. ميمبر ك. د. ميني ن. ب. ميزان، ر. ميسنر، ت. أ. ميهلورن، ن. س. ميهتا ج. ميناباكي ف. إ. مريل، ب. ت. ميرييت إي. سي. مريت دي. دي. مايرهوفر، س. ميزك، ر. ج. ميش ب. أ. ميشيل، دي. ميلام، سي. ميلر، دي. ميلر، دي. إس. ميلر، إ. ميلر، إي. ك. ميلر، ج. ميلر، م. ميلر، بي. إي. ميلر، ت. ميلر، و. ميلر، في. ميلر-كام م. ميلو ج. ل. ميلوفيتش، بي. مينر، ج. ل. ميكيل، س. ميتشل، ك. مولفيغ، ر. س. مونتيسانتي، دي. إس. مونتغومري، م. مونتيشيلي، أ. مونتويا، ج. د. مودي، أ. س. مور إ. مور م. موران، ج. س. مورينو، ك. مورينو، ب. إ. مورغان، ت. مورو ج. و. مورتون، إ. موسى، ك. موى، ر. موير، م. س. موريّلو، جي. إي. موراي، ج. ر. موري دي. إتش. مونرو، تي. جي. مورفي، ف. م. مونتيانو، ج. نافزيجر، تي. ناغاياما، س. ر. ناغل، ر. ناست، ر. أ. نيغريس أ. نيلسون، دي. نيلسون، ج. نيلسون، س. نيلسون، س. نيميثي، بي. نيومير ك. نيومان، م. نيوتن، هـ. نغوين، ج.م. ج. دي نيكولا، بي. دي نيكولا، سي. نيمان، أ. نيكرو بي. إم. نيلسون، أ. نوبيل، في. نوراي، ر. س. نورة، م. نورتون، م. نوستراند، ملاحظة، س. نوفل، بي. إف. نواك
أ. نونيز، ر. أ. نيهولم، م. أوبراين، أ. أوسيغيرا ج. أ. أورتل أ. ل. أوستيرلي ج. أوكوي، ب. أولينتشاك، ج. أوليفيرا، ب. أولسن، ب. أولسون، ك. أولسون، ر. إ. أولسون واي. بي. أوباتشيتش، ن. أورسي، سي. دي. أورث، م. أوين، س. بادالينو، إ. باديا، ر. باجيو س. باجيو، ج. بايسنر، س. باجوم، أ. باك، س. بالانيابان ك. بالما، تي. بانيل ف. باب دي. باراس، تي. بارهام، هـ.س. بارك، أ. باستيرناك، س. باتانكار، م. ف. باتيل، بي. ك. باتيل، ر. باترسون، س. باترسون، ب. بول، م. بول، إي. باولي، أ. ت. بيرس، ج. بيرسي أ. بيدريتي ب. بيدروتي أ. بير ل. ج. بيلز، ب. بينترانت ج. بنر، أ. بيريز، ل. ج. بيركنز، إ. بيرنيك تي. إس. بيري، شخص. س. دي. بيترسن، تي. بيترسن، دي. إل. بيترسون، إي. بي. بيترسون، ج. إ. بيترسون، ج. ل. بيترسون، ك. بيترسون، ر. ر. بيترسون، ر. د. بيتراسّو، ف. فيليب، دي. فيليون، تي. جي. فيبس، إ. بيشينو، ل. بيكويرث، ي. بينغ، ج. بينو، كي. بيستون، ر. بلومر، جي. دي. بولك س. م. بولين ب. ب. بولوك، دي. بونس، ج. بونس، ج. بونتيلاندولفو ج. ل. بورتر، ج. بوست، أ. بوجاد سي. باول، هـ. باول، جي. باور، م. بوزولب، م. برانتيل، م. براساد، س. براتوش، س. برايس، ك. بريمثال، س. بريسبرى، ر. بروكاسيني، أ. بروين ب. بودلاينر، س. ر. كيو ك. كوان، م. كوين، ج. كوينتنز، بي. بي. رادا ف. راينر، ج. إ. رالف، كي. إس. رامان، ر. رمان، بي. دبليو. رامبو، س. رنا، أ. رانديويتش، دي. راردين، م. راتليدج، ن. رافيلو، ف. رافيتزا، م. رايس أ. ريموند، ب. ريموند، ب. ريد، سي. ريد، س. ريجان، ب. رايشلت ف. ريس، س. رايزدورف، ف. ريكو ب. أ. ريمينغتون، أ. ريندون، و. ريكويرون، م. ريفر، هـ. رينولدز، ج. رينولدز، ج. رودس، م. رودس، م. س. ريتشاردسون، ب. رايس، ن. ج. رايس، ر. ريبن، أ. ريجاتي، س. ريجز، ه. ج. ريندركنشت ك. رينغ، ب. ريوردان، ر. ريكير سي. ريفرز، دي. روبرتس، في. روبرتس، جي. روبرتسون، ه. ف. روبي ج. روبلز، ب. روشا، جي. روكوا ج. رودريغيز، س. رودريغيز، م. د. روزن، م. روزنبرغ، جي. روس، جي. إس. روس، بي. روس، جي. راوس، دي. روفانغ، أ. م. روبينشيك م. س. روبي سي. إل. رويز، م. راشيفورد، ب. روس، ج. ر. ريج ب. س. ريوجين ر. أ. ساكس، ر. ف. ساكس، ك. سايتو، تي. سالمون، ج. د. سالمونسون، ج. سانشيز، س. صامويلسون، م. سانشيز، سي. سانغستر، أ. سارويان، ج. ساتر، أ. ساتسانجي، س. ساورز، ر. سوندرز، جي. بي. سوب ر. سافيكي دي. ساير، م. سكنلان، ك. شافرس، جي. تي. شابرت س. شيافينو، دي. جي. شلوسبرغ، دي. دبليو. شميت، بي. إف. شميت، ج. م. سميت دي. إتش. جي. شنايدر، م. ب. شنايدر، ر. شنايدر، م. شوف، م. شولماير، سي. آر. شرويدر، س. إ. شراوث، هـ. أ. سكوت، آي. سكوت، ج. م. سكوت، ر. هـ. هـ. سكوت، سي. آر. سكولارد، ت. سيديلو، ف. هـ. سيغوين، و. سيكا، ج. سينيكال، س. م. سيبكي، ل. سيبلا، ك. سيكويا، ج. سيفيرين، ج. م. سيفير، ن. سويل س. سزنك ر. س. شاه، ج. شملين دي. شونيسي م. شو ر. شو سي. شيرر، ر. شيلتون، ن. شين، م. و. شيرلوك، أ. إ. شستاكوف، إي. إل. شي، س. ج. شين، ن. شينجلتون، و. شمايدا، م. شور، م. شوب سي. شولدبرغ، ل. سيجل، ف. ج. سيلفا، أ. ن. سيمكوف، ب. ت. سيمز، دي. سينارس، بي. سينغ، هـ. سيو، ك. سكولينا، س. سكوبسكي، س. سلتز، م. سلايتر، ف. أ. سمليوك، دي. سماولي، ر. م. سميلتسر، سي. سميث، آي. سميث، ج. سميث، ل. سميث، ر. سميث، ر. سميث، م. شيلمرش ر. زوهن، س. سومر، سي. سورس، م. سوريم، ج. م. سورس، م. ل. سبيث، ب. ك. سبيرز، س. سباس، دي. سبيك، ر. سبيك، ج. سبيرز، ت. سبينكا، بي. تي. سبرينغر، م. ستاديرمان، ب. شتال، ج. ستاهوفيك، ج. ستانلي، ل. ج. ستانتون، ر. ستيل، و. ستيل، دي. شتاينمان، ر. ستيمك، ر. ستيفنز، س. ستيربنز، بي. ستيرن، دي. ستيفنز، ج. ستيفرز، سي. إتش. ستيل، سي. ستوكيل و. ستوفل ج. س. ستولكن، سي. ستولز، إي. ستورم، جي. ستون، س. ستوبين إي. ستاوت، آي. ستاويرز، ر. ستراوزر، هـ. ستريكارت، ج. شترايت، دي. جي. ستروزي، ج. ستوتز، ل. سامرز، ت. سورتوالا جي. سوتكليف، ل. ج. سوتير، س. ب. ساتون ف. سفيدزينسكي، جي. سوادلينغ، و. سويت، أ. سزوك م. تاباك، م. تاكاجي، أ. تامبازيديس، في. تانغ، م. تارانوفسكي، ل. أ. تايلور، س. تيلفورد دبليو. ثيودالد، م. ثي، أ. توماس، سي. إيه. توماس، أنا. توماس، ر. توماس، آي. جي. تومسون، أ. ثونغستيسوبسكل سي. بي. ثورسنيس جي. تييتبول ر. إ. تيبتون، م. توبين، ن. توملين، ر. تومّاسيني، أ. ج. توريجا، ج. توريس، ر. ب. ج. تاون س. تاونسند، ج. ترينهولم، أ. تريفيلبيس سي. تروسيل هـ. تروكس، دي. ترومر، س. ترومر، تي. ترونغ، دي. تابز، إي. آر. توبمان، تي. تونيل دي. تيرنبل، ر. إ. تيرنر، م. أوليتسكي، ر. أوباده ج. ل. فاهر، بي. فان أرسدال دي. فان بلاركم، م. فاندنبومغارد ر. فانكوينلان ب. م. فان وونترغيم و. س. فارنوم، أ. ل. فيليكوفيتش، أ. فيلا، سي. بي. فيردون، ب. فيرمليون، س. فيرنون، ر. فيزي ج. فيكرز، ر. م. فيجنز، م. فيسوسكي، ج. فوك بي. إل. فوليغوف، س. فونهوف، ر. فون روتس، هـ. إكس. فو، م. فو، دي. وول، ج. وول، ر. والاس، ب. والين، دي. والمر سي. إيه. والش، سي. إف. والترز، سي. والتز، أ. وان، أ. وانغ، ي. وانغ، ج. س. ورك، ب. إ. وارنر، ج. واتسون، ر. ج. وات بي. واتس، ج. ويفر، ر. ب. ويفر، س. ويفر، سي. آر. ويبر، بي. ويبر، س. ف. ويبر، بي. ويجنر، ب. ويلداي، ل. ويلسر-شيريل ك. وايس، ك. ب. وارتون، جي. إف. ويلر، و. ويستلار ر. ك. وايت، هـ. د. ويتلي، ب. ويتمن م. إ. ويكيت ك. ويدمان، سي. ويدماير، ج. ويدوالد، ر. ويلكوك س. ويلكوك سي. وايلد، ب. هـ. وايلد، سي. إتش. وايلد، ك. ويلهمسن، م. د. ويلكي، هـ. ويلكنز، بي. ويلكنز، س. ج. ويلكس، إي. إيه. ويليامز، جي. جي. ويليامز، و. ويليامز، و. هـ. ويليامز، دي. سي. ويلسون، ب. ويلسون، إ. ويلسون، ر. ويلسون، س. وينترز، بي. جي. ويسوف، م. ويتمن ج. وولف، أ. وونغ، ك. و. وونغ، ل. وونغ، ن. وونغ، ر. وود، دي. وودهوس، ج. وودروف، دي. تي. وودز، س. وودز، ب. ن. وودورث، إ. ووتن،